Über die Eindeutigkeit der Lösungen in der Theorie der unstetigen Strömungen

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Über die Eindeutigkeit der Lösungen in der Theorie der unstetigen Strömungen II

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Zur Theorie der Unterwassertragflügel bei wellenförmiger Anströmung

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Zur Theorie der Kielwasserströmung um eine ebene Platte

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Zur Theorie der Oseen-Strömung um eine ebene Platte

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Beitrag zur Theorie der elastischen Ringe mit Berücksichtigung der Wölbbehinderung

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Theorie der ebenen Potentialströmung um beliebige Tragflügelprofile

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Theorie der Reibungsschwingungsdämpfer

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Theorie der Verdunstungskühlung

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Eine Theorie der Stabilität der elastischen Bewegung

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Zur Theorie der Maxwellschen Flüssigkeiten

Zusammenfassung Es wird zunächst die Deformation eines cartesischen Koordinatensystems in der Zeit t untersucht. Daraus ergibt sich, daß die Ableitung von Tensoren nach der Zeit kontravariant und nicht kovariant zu bilden ist. Im Anschluß daran wird die Schiebung und die Scherung beim ideal elastischen Medium und bei derMaxwellschen Flüssigkeit untersucht.Stuttgart N, Robert-Mayer-Str. 66.     

Verschärfte Theorie der elastischen Platte

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Über ein Minimalproblem aus der Theorie der Bogenträger

Zusammenfassung Als Ergebnis dieser Betrachtungen kann ausgesprochen werden, daß die Form des parabolischen Bogens bei Belastungen durch eine Einzelkraft im Scheitel und bei gleichförmig verteilter Belastung bis zu nicht allzu hohen Bögen ziemlich nahe — aber nicht genau — die Bedingung erfüllt, unter allen möglichen Bogenformen bei übereinstimmender Seitenkraft diejenige mit der kleinsten Länge darzustellen. Man kann vermuten, daß ein ähnliches Ergebnis auch für beliebige Belastung des Bogens Geltung hat.     

Zur Theorie der Leitapparate für Propeller

Zusammenfassung Für Leitapparate hinter Propellern, läßt sich eine günstigste Zirkulationsverteilung und damit ein größter theoretischer Schubgewinn berechnen. Dieser hängt sehr stark von der Anzahl der Leitschaufeln ab. Es zeigt sich, daß bei geringer Schaufelzahl die äußeren Teile der Leitschaufeln, selbst wenn sie sich weit über den Strahlrand hinaus erstrecken, noch merklich zu diesem theoretischen Schubgewinn beitragen. Infolge des stets vorhandenen Widerstandes der Schaufeln liegt aber die Grenze der günstigsten Schaufellänge doch bei ziemlich kleinen Halbmessern. Eine große Leitapparatnabe entlastet die Schaufeln. Man bringt daher die Schaufeln möglichst an Körpern an, die sich ohnehin hinter der Schraube befinden.Für Unterstützung bei den Berechnungen danke ich Herrn Dr. Riegels.     

Beiträge zur hydrodynamischen Theorie der Lagerreibung

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Theorie der elastischen Ringe starker Krümmung

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Zur Theorie der nahe der Wasseroberfläche fahrenden Tragflächen

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Weiterführung der Sobreroschen Theorie des ebenen Spannungszustandes

Zusammenfassung Wir gehen von der Sobreroschen Theorie der Beschreibung des ebenen Spannungszustandes mittels hyperkomplexer Funktionen aus. Während Sobrero sich auf die Anwendungsfälle beschränkt, bei denen Kräfte nur im Innern des Materials angreifen und die Ränder durchweg lastfrei sind, erweitern wir diese Theorie durch Einführung der hyperkomplexen Spannungsfunktion (12), (13) und behandeln damit auch belastete Ränder. Die hyperkomplexe Spannungsfunktion hebt die von den Belastungen herrührenden Unstetigkeiten am Rande auf und stellt somit die Gültigkeit des Cauchyschen Integralsatzes im ganzen Bereich wieder her. Ferner ist für das praktische Rechnen mit hyperkomplexen Funktionen die Zerlegungsformel (26), (27) und (28) von Bedeutung. Sie deckt den Zusammenhang der hyperkomplexen mit den komplexen Funktionen auf. In den Anwendungen wird gezeigt, daß man die üblichen Belastungsfälle des geraden Balken mit Hilfe von Polynomen lösen kann: (32) bis (37). Dabei ist es möglich, weitere bis jetzt unbekannte Fälle in das aufgestellte Schema einzuordnen und zu lösen. In dem Falle des Balkens mit parabelförmiger Belastung ist die Behandlung bis zu Ende durchgeführt: (49). Für die unendliche Halbebene mit Einzellast wird eine Ableitung angegeben, welche nur die Stetigkeit der Spannungsfunktion und das Verschwinden der Spannungen im Unendlichen benutzt: (57). Die Zerlegungsformel für die hyperkomplexe Funktion ermöglicht in einfacher Weise die Einführung orthogonaler, isometrischer Koordinaten in die Spannungsfunktion (63) und die Zerlegung in krummlinige Tensorkomponenten: (71).Auszug aus der gleichnamigen Dissertation des Verfassers, München 1953. Erster Berichterstatter Prof. Dr. G. Hettner, zweiter Berichterstatter Prof. Dr. L. Föppl.     

Zur Theorie der Elastizität flacher rotationssymmetrischer Schalen

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