K~＋核散射与核介质效应

近年来中能Ｋ＋核散射的研究引起人们相当大的兴趣。本文评述Ｋ＋介子作为原子核深部的最“干净”的强子探针呈现出的主要特点；总结了实验数据和理论结果之间存在的系统而严重的偏离；着重讨论了Ｋ＋核散射中传统和非传统核介质效应；最后指出：（１）不能简单地由Ｋ＋核子散射来解释Ｋ＋核散射；（２）Ｋ＋介子可能用来探测核内核子性质的变化，成为轻子或电磁探针的有益补充；（３）文内指出的问题要求在实验上和理论上做更多的工作。     

中能强子—核物理的现状与问题

中能强子与核的散射研究发现，400MeV以上似乎普遍存在着截面理论的现象，例如，质子－核（PA）散射、π介子－核（πA）散射、k介子－核（kA）散射的微分截面传统理论值比实验结果约代20％，引入相对论动力学可使PA散射理论结果大为改善，然而，在核子层次上的各种修正对介子－核散射的理论结果改善甚小，人们正在从更深入的非核子自由度寻找原因。     

有限核真空中的反核子能谱

通过建立能够自洽地描述核子和反核子束缚态的相对论Hartree模型来研究有限核中的量子真空,其中狄拉克海对介子场方程的贡献由单圈图考虑,模型中还引入了ω介子和ρ介子的张量耦合项.在拟合球形核的性质后得到模型的参数,给出核子有效质量为m*/MN≈0.78;计算得到的核子壳模型能级与实验值相一致,在考虑张量耦合项的效应后真空反核子位阱深度增大了20—30MeV.     

中能强子－核物理的现状与问题

中能强子与核的散射研究发现,４００ＭｅＶ以上似乎普遍存在着截面理论值偏低的现象,例如,质子－核（ＰＡ）散射、π介子－核（πＡ）散射、ｋ分子－核（ｋＡ）散射的微分戳面传统理论值比实验结果约低２０％．引入相对论动力学可使ＰＡ散射理论结果大为改善。然而,在核子层次上的各种修正对介子－核散射的理论结果改善甚小．人们正在从更深入的非核子自由度寻找原因. Traditional theoretical investigations of the hadron-scattering cross sections ina wide range of nuclei in the intermediate-energy region (above 400MeV) have revealed obvious discrepancies with the existing experimental data. It is about 20% lower than the datafor hadronic probes such as proton,pion and kaon. For proton-nucleus sacattering, an agreement with experiment may significantly be improved by introduction of relativistic dynamices. For meson probes, however...     

相对论核模型和EMC效应

本文认为原子核是保持重子数守恒的若干核子和反核子的复合系统,在核内有过剩的π介子担负核子或反核子间交换作用.这些过剩π介子和反核子内的部分子带走一定动量分额,从而可解释x中间区EMC效应的主要特征.考虑到遮蔽-反遮蔽效应和费米运动后,计算了多种原子核的EMC效应,在0相似文献   

高能核核碰撞透明性的研究

用多重散射理论研究了高能核核碰撞的透明性.本文的理论很好地说明了实验结果.表明高能核核碰撞主要是核子核子的两体相互作用过程.     

二级π-核光学位及双电荷交换反应

本文采用π-核的Iso-elastic散射光学位框架,在纯核子机制下,考虑了核子关联,利用固定散射中心的场论方法微观地计算了二级光学位,并由此研究了到同位旋相似态的π-核双电荷交换(DIAS DCX)反应.本文计算的能区是:入射π介子的动能处于0～300MeV之间,在计算中同时考虑了π-核子散射振幅中s、p波分量的贡献.     

核子结构对质子俘获μ- 介子的影响

本文指出由于费曼—盖尔曼理论中弱相互作用与电磁相互作用的相似性,矢量耦合部分对质子俘获μ^-介子的贡献与核子的电磁形状因子相联系。本文给出了在重正化的V-A弱作用下质子俘获μ^-介子几率的公式,并根据电子核子散射的实验结果估计了核子的电荷、磁矩分布对μ^-介子俘获几率中矢量耦合部分贡献的修正。     

核子结构对质子俘获μ介子的影响

本文指出由于费曼—盖尔曼理论中弱相互作用与电磁相互作用的相似性,矢量耦合部分对质子俘获μ~-介子的贡献与核子的电磁形状因子相联系。本文给出了在重正化的V-A弱作用下质子俘获μ~-介子几率的公式,并根据电子核子散射的实验结果估计了核子的电荷、磁矩分布对μ~-介子俘获几率中矢量耦合部分贡献的修正。     

原子与原子核的新形态——介子原子和介子核

 普通原子核由质子和中子组成。随着实验和理论研究的发展,人们认识到还存在着另外一类奇特的原子和原子核--介子原子和介子核。这些新形态的原子和原子核在自然界中是很难找到的,原因是它们的寿命很短。只有在实验室中才能观测到这些奇特的原子和原子核,所以一直不太被人们了解。然而近年来,新的实验现象和新的理论分析使人们对介子原子和介子核有了新的认识。我们在介绍介子原子和介子核之前,首先对介子作一个简单的介绍。介子跟核子一样都是参与强相互作用的粒子,各种介子都是由一个正夸克和一个反夸克组成的两夸克系统。不同的介子由不同的夸克组成。     

低能π介子—核子散射

本文应用向前方向附近的定角色散关系推出了π介子-核子散射的s波和p波振幅的积分方程。方程中包含湮没过程的贡献,其中主要贡献来自二π介子中间态,为了检验ππ作用在π介子-核子散射过程中的效应,将散射相移观察值代入方程中作了数值计算。利用了核子电磁结构形式因子的实验知識,取共振能量平方t_r=20,得到了I=J=1ππ散射共振宽度参数r≌0.1。此结果可同时符合三个低角动量分波振幅的实验材料,但共振宽度要比观察值小。     

K+核散射中的反阴影效应

核散射中罕见的反阴影效应在K~+介子与核的散射中出现了,1988～1990年BNL的系列实验确认了这一反常现象,然而,在核子层次上对此所作的各种理论解释几乎均告失败,因此人们不得不到夸克层次上寻找原因。 Unusual antishadowing appeared in K~+-nucleus scattering, which was reconfirmed byBrookhaven experiments in 1988～1991. Almost all of the conventional explanations of this effectat nucleon level are not successful. One has to search for new interpretations at quark level.     

等效的DBHF方法研究有限核性质

利用等效的Dirac Brueckner Hartree-Fock(DBHF)方法,即用密度相关的核子–介子耦合常数在相对论平均场近似下,考虑了重排列项,研究了有限核的性质.介子–核子耦合常数的密度相关性是由考虑了核子短程关联的DBHF方法来确定的,要求在每个密度下用相对论平均场方法得到的核子自能与用DBHF得到的自能一致.计算了核物质性质及有限核基态性质,并着重讨论了重排列项对Ca及Pb同位素链结果的影响.考虑重排列项作用后使计算的核电荷均方根半径增大,更好地符合实验值.     

关于K+介子和核子的弹性散射

本文用塔姆-唐可夫近似解K⁺介子和核子的弹性散射问题,得到了K介子实验室动能400Mev以下的相移截面和能量的关系,并和实验及前人的理论结果作了比较。计算中较严格考虑了核子反冲效应,指出了在考虑了反冲效应后能使理论曲线在高能端更与实验曲线接近。同时就Λ-K和∑-K的各种可能的宇称情况进行了分析,排斥了相对宇称皆正的可能,并指出Λ-K和∑-K的相对宇称选取不同的符号和二者皆取负号一样,能符合K⁺-p散射实验,但在分析K⁺-n散射时仍遇到困难。     

基于微观IBM对电子—核散射及核电磁性质的研究——（Ⅰ）BE理论方案

从价核子自由度出发构造出核跃迁电荷／电流密度算符,采用Dyson玻色子展开技术给出了获取核玻色子形式跃迁电荷／电流密度有效算符的一种微观方法（BE方法）。利用微观相互作用玻色子模型（IBM）提供的波函数可在玻色子态空间中求出核跃迁电荷／电流密度,结合电子－核散射以及核电磁跃迁的形式理论,建立了可研究电子－核散射各种形状因子,微分散射截面以及核约化跃迁几率、电磁多极矩、核态g因子等物理量的理论方案,在一种微观sdIBM-2框架下,结合现有理论方案,初步计算^192Os核的能谱、ES跃迁皮色子结构函数（BSF）以及21^＋态到01^＋态的跃迁电荷密度(TCD）,理论结果能够对上述物理量作出较合理的描述。     

夸克平均场模型的有限核及超核研究

夸克平均场模型采用组分夸克模型描述重子,已被用于研究有限核及超核的性质.介子平均场直接与核子内的组分夸克相互作用,从而改变了核介质内重子的性质.夸克平均场模型能够给出令人满意的球型核及超核的性质,该模型也预言了核介质中核子体积的膨胀及核子有效质量的降低.     

粒子(E≥45 MeV)核内级联Monte Carlo模拟程序研究

本文基于核内级联物理过程,采用Monte Carlo方法发展了一款质子、中子以及π介子的粒子输运程序.基本物理模型基于适当简化和核内级联Bertini模型,同时借鉴了INCL模型质心系下的角微分分布以克服Bertini模型之不足,即采用Monte Carlo方法模拟核子与核子、核子与π介子间的弹性散射、非弹性散射等过程,粒子相互作用时,核子密度随半径变化且作用截面参考Bertini模型22类实验截面数据,出射粒子散射角在质心系下的抽样遵从INCL模型所确定的微分分布.可模拟45—3500 MeV的中子、质子或2500 MeV以下π介子引起的核内级联过程.入射粒子能量在60—378 MeV范围内反应截面理论计算值与已有实验数据、以及在65—3000 MeV较宽能区范围内反应截面、出射粒子增殖比、微分截面和剩余核等计算结果与MCNPX,GEANT 4和PHITS模拟结果符合较好.     

用γ-γ符合方法测量潘诺夫斯基比值

用γ-γ符合方法测量了停在氢中的负π介子的二个俘获过程的几率比。实验结果等于1.40±0.08。这个数值和利用光生π介子反应和π介子-核子散射数据推出的值是符合的。     

核内核子-核子弹性散射截面

通过对标量、矢量介子场引入动量-密度相关的耦合常数,能够同时重现核物质饱和态性质、能量依赖的相对论光学势以及核内核子平均自由程的实验结果.并用这套耦合常数计算了核内核子-核子弹性散射截面,结果表明,在某些能量区域密度依赖很明显而必须加以考虑.     

QCD微扰理论和原子核(2)核子-介子耦合顶点的结构

利用禁闭夸克系统的QCD低阶微扰,讨论了核子-介子耦合顶点的结构。在MIT袋模型球腔近似下,导出了从核子→核子（重子）+介子顶点结构的几率振幅。在不考虑末态重子与介子的分裂和相对运动时的计算表明,相应于核子-核子相互作用中的激发态重介子（B、δ、A₁…）交换和有激发态重子（N^*、Δ^*）为中间态的双π交换过程是主要的。但单π、单ρ、ω等介子交换过程未出现。