奇异粒子的非轻子衰变和层子模型

本文从层子模型出发,分析了奇异粒子的非轻子衰变,引出导致衰变的各种动力学机理,指出在结构模型和流流耦合的概念下,不能用矢介子极点处理超子的S波和k-2π衰变。证明了超子非轻子衰变的S波和P波幅可通过两个代表结构效应(反映层子在强子中的几率)的参数完全表示出来,适当地选取两参数的值就可较好地解释超子非轻子衰变及其他实验。根据结构模型导出k-2π衰变振幅的一些关系,和流代数的结果一致。全文就层子遵循玻色和费米两种统计情形分别进行了讨论,所得结果相同。     

Λ~0超子的磁矩

磁矩是基本粒子的一个重要的电磁性貭。大約三十年前斯特恩发現了貭子具有反常磁矩,后来发現中子也具有反常磁矩,并且把核子的磁矩测量得非常精确。此后核子反常磁矩就成了原子核构造理論的一个重要对象。虽然現在利用高能电子散射等方法对核子的电磁构造作了許多詳細的研究,可是理論所能給出的核子磁矩数值与实驗值比起来仍然很粗略。我們对超子的电磁性貭了解得非常少,从来还沒测量过任何一个超子的磁矩。由于指导理論的实驗资料这样缺乏,所以任何有关这方     

关于在有奇异粒子参加的强相互作用宇称不守恒的问题

物理通报1960年7月号登載了王羣同志报导的“反負‘西格馬’超子的发現”。这是在莫斯科联合原子核研究所高能实驗室由我国物理学家王淦昌教授领导的丙烷气泡室組所得到的重要成就之一。本文是要介紹他們的另一个比較重要的结果,这就是关于在有奇异粒子参加的強相互作用宇称可能不守恆的問題。这个結果与反负‘西格馬’超子的发現一样,也引起了各国物理学家的广泛注意。     

新的基本粒子

在早先預言了其存在的新的基本粒子,在加利福尼亚大学輻射实驗室中被发現了。被叫作ω介子的新粒子具有10~(-22)秒左右的平均寿命、比电子貭量大1540倍的貭量,而且是中性的。为了解释中子和貭子的某些特性,理論物理学家們曾經提出了关于存在两种新粒子ρ介子和ω介子的假設。此假設是基于斯坦佛尔德大学(美国)所得到的实驗事实之上的,这个事实     

■~0超子的发现

在寿命长于10~(-10)秒数量级的基本粒子中最后一个没有发现的粒子——超子,(即超子的反粒子),现在也已经被发现。实验上观察到的产生的反应是:接着次级粒子相继发生衰变:和。用变梯度同步加速器,并分离出动量为3.69千兆电子伏/C的反貭子束,使轰击20英寸长的     

关于氢中含氘量对负π介子吸收实验影响的讨论

一、负π介子吸收实验所提起的问题 负π介子被氢吸收,是π介子物理中的一个基本反应。这个反应有二个分枝,即辐射俘获及介子俘获。 辐射俘获: π~- p→n γ, (1) 介子浮获: →n π~0 (2)其中P和n是质子和中子。π~0介子的寿命极短,在小于10~(-15)秒之内,衰变为一对γ线。所以实验上观察到属于二个分枝的二群γ光子。反应分枝的几率比P(又称为潘诺夫斯基     

一个中性重介子的衰变

利用一个50cm×50cm内有七块0.64cm厚的铅板的云雾室,在海拔3200m的高度上拍摄穿透簇射的过程中,获得了一批有重介子和超重子的照片。这些重介子和超重子中,有一个中性粒子衰变成为两个带电粒子,但这中性粒子的衰变,不能用°→p+π~+或θ°→π~++π~-来解释。     

中微子振荡和太阳中微子

现在,普遍相信至少有三种(或三“味”)中微子,分别表示为ν_e,ν_μ和ν_τ。也有三种相应的反中微子ν_e,ν_μ和ν_τ。它们之间的区别在于其相互作用不同。ν_e是原子核在β衰变时同正电子一道发射出的粒子,也是预期会由太阳发射出的一种中微子。ν_μ是μ子和π介子衰变时发射出的。ν_τ还从未被直接探测到,但通常认为τ轻子衰变时会发射出ν_τ粒子。 费米在他第一篇关于β衰变理论的论文中提出了中微子质量问题,并指出高能端电子谱对中微子质量是敏感的。近年来,关于中微子质量的实验集中于研究氚的β衰变 3H→3He + e~-+ v_e释放出…     

由单胶子交换的正反夸克对产生模型研究ρ,K介子的强作用衰变

用单胶子交换正反夸克对产生模型研究了ρ介子到2π介子和K*到Kπ衰变宽度,理论与实验值基本相符.     

么正对称性和超子的非轻子衰变

以前我们曾用双费米子跃迁模型讨论了超子的非轻子衰变,得到比较满意的结果,但假定了Λ→p+π~-和Σ~+→p+π~0的上下不对称参数α_Λ和α_0具有相同的符号。现在的一些实验值指出α_Λ≈-α_0。如果这些实验结果正确,则必须放弃或者修改我们的理论。本文在以前工作的基础上,从SU_3羣理论出发,加入K介子中间态的贡献,得到比较满意的结果。     

瞬时相互作用近似下介子结构波函数的一些探讨(Ⅱ) 赝标介子和矢量介子的谐振子模型

本文在文献[1]基础上讨论由一对正反层子组成的介子结构波函数。假定层子质量很重,相互作用是谐振子位阱,旋量耦合方式符合一定的要求,则可以普遍给出以下结果:(1)自动给出质量谱的平方等距关系,又可以避免通常谐振子基态能级过高的困难;(2)如果层子原始弱流为V-A型,层子原始电磁流无反常磁矩项,可以解决赝标介子二体轻子衰变Cabibbo角的不谐调和矢量介子衰变到e~ e~-几率比的困难;(3)只要在相互作用中引入很小比例的SU(3)破坏项,就足以解释现有介子质量的SU(3)分裂。这就对为什么K-π质量差3.5倍却在许多情况下表现有相当好的SU(3)对称性给以一个合理解释;(4)方程的展开和波函数都有较好的近似性;(5)介子中层子反层子分布半径与现有关于介子电磁半径的实验量级是可以谐调的;(6)介子结构波函数的旋量结构和动量结构都是完全确定的。     

高能物理学的进展

迄今为止,高能物理中已发现了数百种粒子.根据它们的性质,粒子可以分为三类:强子、轻子和媒介子.强子是参与强相互作用的粒子的总称,质子、中子、超子、π介子、K介子、J/ψ粒子等都属于这一类,此类粒子最多,占粒子种类的绝大部分.它们都是由层子或层子和反层子构成.轻子仅参与弱相互作用和电磁相互作用,不参与强相互作用,它们是电子、电子型中微子、μ子、μ型中微子、τ轻子、τ型中微子以及这些粒子的反粒子.媒介子是传递相互作用的粒子,如光子传递电磁相互作用;又如四年前发现的W±和Z0粒子是传递弱相互作用的中间玻色子;胶子是传递强…     

K介子衰变中的同位旋改变

在李政道的弱相互作用的W中间玻色子模型中,K介子的2π型衰变和三体轻子型衰变的最低级图形分别只能是图1(a)和图1(b)(s波的2π态不能与W组成同位旋标量,所以K→2π型衰变的最低级近似只有图1(a))。这模型假定了KWπ顶角服从同位旋选择规则|△Ⅰ|=1/2,而Wπ顶角满足|△Ⅰ|=0,从而保证了K→2π衰变中|△Ⅰ|=1/2。它同时预言     

用可控制的γ能谱仪研究中性π介子

一、前言 中性π介子是不稳定的粒子,平均寿命小于10~(-16)秒。它在产生后很快衰变为二个高能光子,这对光子几乎就从靶中π介子的地位飞出。因此,不能直接量到中性π介子;它们的产生特性(例如能谱和角分布),只能通过测量衰变所生的光子对来研究。通常从光子角分布可推出中性π分子角分布;但研究中性π介子的能谱则是很困难的。 过去研究中性π介子能谱的方法,一种是从单个γ线的能谱定出π~0能谱。但在推算时,由于对γ能谱取微分的处理方法,引起很大的不确定性。另一种是从光子对的角关     

瞬时相互作用近似下介子结构波函数的一些探讨(Ⅱ)——赝标介子和矢量介子的谐振子模型

本文在文献[1]基础上讨论由一对正反层子组成的介子结构波函数。假定层子质量很重,相互作用是谐振子位阱,旋量耦合方式符合一定的要求,则可以普遍给出以下结果:(1)自动给出质量谱的平方等距关系,又可以避免通常谐振子基态能级过高的困难;(2)如果层子原始弱流为V-A型,层子原始电磁流无反常磁矩项,可以解决赝标介子二体轻子衰变Cabibbo角的不谐调和矢量介子衰变到e⁺e^-几率比的困难;(3)只要在相互作用中引入很小比例的SU(3)破坏项,就足以解释现有介子质量的SU(3)分裂。这就对为什么K-π质量差3.5倍却在许多情况下表现有相当好的SU(3)对称性给以一个合理解释;(4)方程的展开和波函数都有较好的近似性;(5)介子中层子反层子分布半径与现有关于介子电磁半径的实验量级是可以谐调的;(6)介子结构波函数的旋量结构和动量结构都是完全确定的。     

π0介子寿命的实验研究

QCD(Quantum Chromo Dynamics)手征反常理论主导了π0介子到两个 γ 光子的衰变.基于手征反常理论和手征微扰论的修正,对π0介子寿命的理论预测精度高达1％.高精度实验测量π0介子的寿命可以严格检验低能区的QCD理论和手征微扰论.本工作重点介绍了三种测量π0介子寿命的实验方法:直接测量法、双光子反...     

超子及K介子衰变的分枝比和平均寿命间的比例

本文应用了费曼和盖尔曼所提出的普适费米弱相互作用和同位旋守恒的强相互作用计算了各种超子、K介子衰变的分枝比和平均寿命的比例。在计算时应用了微扰论,并在大动量处将相互作用截断。在应用了查尔斯·瓦纳所给出的相互作用常数和对其余两个常数作了一定的选择之后,得到的分枝比和平均寿命之比大部分和实验结果符合,最坏相差一个因子二。如果选择本文所采用的相互作用常数,可以改进前一篇源文中K⁺介子分枝比计算结果和实验的符合程度。本文计算表明V-A普适弱相互作用确实适用于K分子和超子衰变现象,表明在解释这些现象时,必须考虑到“很强”和“较强”两类强相互作用所分别产生的影响。此外,本文还表明Λ和∑应具有相同的相对宇称,K分子和核子、超子之间的四种强相互作用中必须至少有一对是膺标量耦合。     

中微子振荡实验—超出标准模型的实验检验（Ⅱ）

4　大气 μ中微子丢失和中微子振荡大气中的高能中微子是由于原初宇宙线中的高能质子在大气上部与大气中的原子核相互作用而产生Ｋ介子和π介子 ,Ｋ介子和π介子随后衰变 :Ｋ →μ νμ,　Ｋ- →μ- νμ;π →μ νμ,　π- →μ- νμ.μ子接着衰变 :μ → νμ ｅ νｅ,　μ- →νμ ｅ- νｅ,因此 ,大气中高能中微子的成分中 ,μ中微子的数量应该是电子中微子数量的两倍 .80年代初 ,探测大气中的高能中微子的装置有 :日本的Ｋａｍｉｏｋａｎｄｅ装置 ,美国的ＩＭＢ装置以及Ｓｏｕｄａｎ装置 .由于 μ子的质量约为电子质量的…     

π介子是什么?

本文评论了在了解π介子的非常特殊性质方面的近期发展。讨论了π的二重性:它一方面作为与手征对称性破缺有关的Goldstone 玻色子,另一方面作为束缚夸克-反夸克对。文中指出了π介子作为长程核力的生成元起了很好的作用;也指出了有关π的大小和衰变在符合实验方面存在的悬而未决的问题。     

超子的辐射衰变

本文利用层子模型讨论了超子辐射衰变,指出除重子“极点”外,还需考虑矢介子中间态的贡献。在引入后一机理后,可以满意地解释目前∑⁺→pγ的实验结果。在本文中还对Λ→nγ作了理论预言。