仰卧人体在三轴单向全身振动激励下的振动传递特性

研究了人体仰卧姿态下,振动的幅值大小和输入方向对人体头部和胸部振动传递率的影响。分别采用频率范围为0.5～20 Hz,振动幅值为0.2～0.8 m/s² r.m.s.的纵向、横向和垂直单轴随机振动激励,测量了12名男性被试者自振源至头部和胸部的振动传递特性。结果表明,人体头部和胸部振动传递率的共振频率在纵向方向上大约为4 Hz,在横向方向上大约为2.4 Hz,而在垂直方向上头部和胸部传递率的共振频率并不相同。在纵向激励下,仰卧人体各部位振动传递率随振幅变化而表现出的非线性特征最为明显。     

侧倾-垂向双轴激励下的坐姿人体生物动力学特性

研究了侧倾-垂向双轴激励下的坐姿人体动力学特性。测取了8名被试者在单轴随机侧倾振动下的动力学响应,通过人椅交界面处的角加速度和力矩定义了视在惯量,识别了人体在侧倾方向上位于1 Hz和2.5 Hz方向的两阶共振。随后引入垂向振动,对侧倾-垂向双轴激励下的人体响应开展频响函数分析与偏相干分析,分析了人体垂向响应与侧倾响应的耦合关系。研究发现,侧倾振动在0～10 Hz测试频率范围内对人体动力学响应特性几乎没有影响,垂向振动在两阶侧倾共振频率附近对包括模态频率、视在惯量幅值等侧倾动力学特性几乎没有影响。最后,面向侧倾与垂向振动激励,建立了人体动力学模型并识别了其中的动力学参数,实现了单一模型对双轴激励下人体响应的预测。     

类铍BⅡ离子激发态的相对论能量和精细结构

利用多组态相互作用方法及Rayleigh-Ritz变分法,计算了类铍BⅡ1s²2s^{2 1}S,1s²2s2p¹P⁰,1s²2s2p³P⁰和1s²2p^{2 3}P激发态的能量.运用截断变分方法得到能量的改进量.计算了相对论修正、质量极化效应,从而获得了高 关键词： 类铍离子 精细结构 振子强度 辐射跃迁     

车载光电经纬仪支撑平台稳定性研究

传统的车载支撑平台晃动量较大，难以满足车载光电经纬仪高精度不落地测量要求。为了兼顾轻量化、高刚度和便于制造的要求，采用离散体桁架拓扑优化方法设计了一种具有桁架蒙皮式结构的高比刚度车载支撑平台；建立了平台系统的有限元仿真模型，根据平台安装光电经纬仪的稳定性要求，分析了不同工况和载荷条件下平台系统的静力学和模态特性，搭建了支撑平台稳定性实验装置。结果表明，在经纬仪工作角加速度0.5(°)/s²～20(°)/s²范围的激励下，经纬仪基座的响应加速度为0.008～0.55 m/s²，无明显影响经纬仪跟踪性能的共振响应发生。同时，采用倾角传感器测量了平台晃动幅值，最大晃动量为7.2″。该支撑平台具有较高的支撑稳定性，适用于车载光电经纬仪高精度不落地测量。     

类锂离子双电子复合过程中辐射光子角分布和极化特性的理论研究

基于多组态Dirac-Fock 方法和密度矩阵理论,本文详细计算了高电荷态类锂离子（26 ≤ Z ≤ 92）KLL 双电子复合过程中,自由电子被共振俘获到中间双激发态1s2s²2p_3/2J = 1 的磁子能级截面以及该双激发态的取向参数,进而得到了此激发态向基态电偶极辐射跃迁1s2s²2p_3/2J = 1→1s²2s²J = 0 所发出光子的角分布和极化度,重点讨论了Breit 相互作用对相关物理量的影响. 研究表明,Breit 相互作用极大地改变了中间双激发态1s2s²2p_3/2J = 1 不同磁子能级的截面,从而导致了随后退激发放出光子的角分布和极化特性的显著变化. 关键词： 角分布和极化特性 多组态Dirac-Fock方法 密度矩阵理论     

Rh XⅢ—Cd XVI离子4s24p3—4s4p4能级与跃迁的理论计算

用HFR（Hartree-Fock with relativistic corrections）方法对Rb V—Cd XVI离子4s²4p³和4s4p⁴组态能级结构做了全面系统的理论计算研究. 通过分析能级结构参数的HFR理论计算值与基于实验能级拟合得到的计算值之比值随着原子序数Z_c变化的规律,运用广义拟合外推方法预言了这些离子能级结构参数. 由此进一步计算了Rh XⅢ,Pd XIV,Ag XV和Cd XVI离子4s²4p³（⁴S_3/2,²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2）和4s4p⁴（⁴P_1/2,3/2,5/2,²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2,²S_1/2）组态能级以及电偶极跃迁波长与振子强度. 研究表明,对于4s²4p³组态,单组态近似可以得到较满意的结果;而对于4s4p⁴组态,只有在考虑了4s²4p²4d的组态相互作用效应时,计算结果的准确性才能明显得到提高. 同时,本文还运用全相对论grasp2K-DEV程序包计算了Rh XⅢ—Cd XVI离子组态能级. 对于Rh XⅢ离子4s²4p³（²P_1/2）,Pd XIV离子4s²4p³（⁴S_3/2,²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2）和4s4p⁴（²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2,²S_1/2）,能级均无实验值;对于Ag XV和Cd XVI离子,截至目前还没实验能级数据,没有实验能级值的所有数据均仅来自本文的计算数值. 本文计算结果与已有实验值吻合得很好.     

Dielectronic recombination of Co-like tantalum

Ab initio calculation of the total dielectronic recombination (DR) rate coefficient from the ground state of Co-like tantalum is performed using the relativistic distorted-wave approximation with configuration interaction. The contributions to the total DR rate coefficients are explicitly calculated from the complexes of Ni-like tantalum: 3s²3p⁶3d_3/2³ 3d_5/2⁶ n'l', 3s²3p⁵3d¹⁰n'l', 3s3p⁶3d¹⁰n'l', 3s²3p⁶3d⁸4ln'l', 3s²3p⁵3d⁹4ln'l' and 3s3p⁶3d⁹4ln'l' with n' ≤ 25, and 3s²3p⁶3d⁸5ln'l' with n' ≤ 9. The l' and n' dependences of partial DR rate coefficients are investigated. The contributions from higher n'complexes are evaluated by a level-by-level extrapolation method. The total DR rate coefficients mainly come from the complex series 3s²3p⁶3d⁸4ln'l', 3s²3p⁵3d⁹4ln'l' and are fitted to an empirical formula with high accuracy. Comparison of the present results with those of other works shows that the previously published data underestimate significantly the DR rates of Co-like tantalum.     

Electron impact excitation rate coefficients of N II ion

This paper calculates the electron impact excitation rate coefficients from the ground term 2s²2p^{2 3}P to the excited terms of the 2s²2p², 2s2p³, 2s²2p3s, 2s²2p3p, and 2s²2p3d configurations of N II. In the calculations, multiconfiguration Dirac--Fork wave functions have been applied to describe the target-ion states and relativistic distorted-wave calculation has been performed to generate fine-structure collision strengths. The collision strengths are then averaged over a Maxwellian distribution of electron velocities in order to generate the effective collision strengths. The calculated rate coefficients are compared with available experimental and theoretical data, and some good agreements are found for the outer shell electron excitations. But for the inner shell electron excitations there are still some differences between the present calculations and available experiments.     

弹性微管内气泡的非线性受迫振动

将弹性管壁视为膜弹性结构, 探索在外部声场作用下弹性微管内液柱-气泡-管壁构成耦合振动系统的非线性特征. 利用逐级近似法对系统非线性共振频率、基频和三倍频振动幅值响应、 分频激励共振机理等进行了理论分析. 基频和三倍频振动的幅-频响应数值结果表明: 气泡的轴向共振和管壁共振不能同时出现; 两垂直方向的振动均表现出幅值响应多值性, 进而可能引起系统的不稳定声响应; 三倍频振动在低频区的声响应强于高频区. 关键词： 弹性微管 受迫振动 非线性振动 气泡声响应     

Nb XIII离子3d94s2, 3d94s4p, 3d94p2 组态能级结构与跃迁的理论研究

用准相对论Hartree-Fock方法对Nb XIII离子二电子激发组态3d⁹4s², 3d⁹4s4p, 3d⁹4p² 的能级结构做了全面系统的理论计算研究.在对已有研究结果分析的基础上, 运用最小二乘方法对径向积分参数进行了优化计算, 得到了与这些组态有关的电偶极允许跃迁的谱线波长和跃迁概率.计算结果与最新的实验值做了对比分析, 表明本文计算结果是准确的. 研究发现, 波长40.92 nm的谱线, 属于3d⁹4s(¹D)4p²F_7/2–3d⁹ (²D)4s^{2 2}D_5/2 的跃迁谱线, 而不属于3d⁹4s (¹D)4p⁴D_7/2–3d⁹(²D)4s^{2 2}D_5/2 的跃迁谱线, 即上谱项能级为²F_7/2, 而不是⁴D_7/2. 关键词： Nb XIII离子 二电子激发组态 谱线波长 跃迁概率     

中性硅3s23P2 3P2,1D2→3s3p3 3D3o跃迁能量,超精细结构常数与同位素移动的MCDHF计算

本文使用多组态Dirac-Hartree-Fock方法计算了²⁹Si的3s²3p^{2 3}P₂,¹D₂→3s3p³D₃⁰跃迁能量和³P₂,³D₃⁰超精细结构A常数以及Si同位素²⁹Si,³⁰Si和³¹Si相对于²⁸Si在3s²3p^{2 3}P₂→3s3p^{3 3}D₃⁰跃迁的同位素移动.通过尝试双电子激发（SD）和三电子激发（SDT）,分别考虑VV相关,CV相关和CC相关产生各种不同的扩展组态波函数得到的计算结果和实验值的比较,推测了对于中性硅原子这两个组态,内壳层2p2s,1s电子活动到外壳层的概率较小,而3s3p壳层中的电子都比较活跃,但主要是在n=3,4的壳层内活动,活动到更高n壳层的概率则比较小.     

弱时间简谐电场中类氢原子的变分微扰计算Ⅱ:激发态(21±1)和(32±2)

本文是文献[4]的续篇,采用基于Schrödinger方程流体动力学相似模型的变分微扰法计算了弱时间简谐电场中类氢原了H、He⁺、Li⁺²、Be⁺³、B⁺⁴激发态(21±1)和(32±2)的扰动波函数以及极化率与第一共振频率,讨论了电子云随时间的变化。结果表明,极化率与第一共振频率的计算值与精确值值符合得很好。结果再次表明,在应用变分微扰法计算极化率时,振幅微扰项∈与幅角项S是同等重要的。本文及文献[4]的工作部分地完成了Askar等人在文献[3]中宣布将要进行的工作。     

单摆振动周期计算中的一个问题

单摆当摆角0<5°时,其振动周期T=2π,其中g为摆所在位置地球表面附近处的重力加速度,因为对地球而言,表面各处重力加速度值变化不大可近似为常量即g=9.8m／s2,故常说单摆的周期只取决于单摆自身的性质,但是应当指出的是,只有当单摆的悬挂点相对地球静止时,上述结论才是正确的.如果出现较为复杂的情形,则上式中的g就不再是重力加速度g,而应理解为"表观重力加速度     

非晶Fe89.7P10.3合金纳米线阵列的磁性研究

利用电化学沉积方法在阳极氧化铝模板中制备了Fe_89.7P_10.3非晶 合金纳 米线阵列.利用x射线衍射仪、透射电子显微镜、振动样品磁强计和穆斯堡尔谱仪研究了样品的结构和磁性,发现纳米线阵列是非晶结构，且拥有垂直磁各向异性和高的矫顽力，H_c =304×10⁴A/m.纳米线内部的平均超精细场和平均同质异能移分别为2 15×10⁶ A/m和007 mm/s；而纳米线末端的平均超精细场（233×10⁶ A/m ）大于内 部的值，平均同质异能移（004 mm/s）小于内部的值.另外，纳米线内部Fe原子磁矩与线轴的夹角约为16°，而在纳米线末端Fe原子磁矩与线轴的夹角约为28°.这些结果表明，由于形状各 向异性，在纳米线中实现了无序非晶合金磁矩的有序排列. 关键词： 非晶合金 纳米线阵列 垂直磁各向异性 穆斯堡尔谱     

颗粒物质内部滑动摩擦力的非线性振动现象

实验研究了探测棒竖直穿过圆筒中颗粒物质运动时所受的滑动摩擦阻力.研究发现，厚度为容器直径的0.5到2倍之间，粒径为2 mm的颗粒堆，对探测棒的滑动摩擦力在一个平均水平上随时间作非线性振动.当探测棒以小于2×10^-3 m/s的匀速率上升时，滑动摩擦力平均水平超过初始最大静摩擦力F₀的0.2到0.5倍，变化范围可从F₀到2F₀.频率低于1.35 Hz时，各种频率成分的强度随频率增加按幂函数方式衰减，其主要部分的平均周期T与探测棒运动速率v成反比关系. 关键词： 颗粒物质 滑动摩擦力 非线性振动     

单频外激励弹簧摆的鞍结分岔控制

对弹簧摆的振动幅值控制进行研究,设计了反馈控制器,对弱非线性系统用近似解析方法求出了控制系统的幅值控制方程,得到了控制参数与幅值的函数关系,使多自由度非线性系统的鞍结分岔得到控制.这项工作可以推广到其他多自由度非线性系统的分岔控制. 关键词： 外激励弹簧摆 鞍结分岔 振动幅值 反馈控制     

CuⅩⅧ离子谱线波长和跃迁概率的理论计算

用多组态HFR方法对CuⅩⅧ离子n=3complex组态能级结构进行了综合的分析与计算.在已 有实验工作的基础上，运用参数拟合方法获得了能级结构参数的最佳计算值，由这些参数值 预测计算了CuⅩⅧ离子n=3complex组态能级以及3s²—3s3p,3s3p—3p ²,3p²—3p3d,3s3d—3p3d,3p3d—3d²组态能级跃迁的谱线波 长，振子强度和跃迁概率. 关键词： CuⅩⅧ离子 原子能级 跃迁谱线波长 振子强度和跃迁概率     

阈下激励与噪声联合作用下肝细胞系统的内钙时空随机共振问题

研究阈下周期信号激励对耦合肝细胞系统内钙离子浓度（［Ca²⁺］)的时空随机共振性质的影响.当阈下激励的频率等于确定性系统在Hopf分岔点附近的频率时,它就会极大地提高随机耦合系统内发生［Ca²⁺］喷发的细胞的比例,通过对喷发比的自相关函数计算得知阈下激励增强了系统在高斯白噪声作用下［Ca²⁺］的时间共振性.通过数值模拟得知,对于不同耦合强度,都存在最优噪声强度使得随机系统内［Ca²⁺］时间共振达到最佳,并且随着细胞间耦 关键词： 钙振动 噪声 阈下激励 随机共振     

硅中四空位扩展的Koster-Slater模型

本文用扩展的Koster-Slater模型计算了硅中V₄^-未配对电子的对称化波函数,用算得的波函数计算了缺陷电子局域在最近邻每个原子上的η²及其s特征α²,和超精细相互作用常数,确定V₄^-处于深能级为0.78eV的A₁对称态,给出与现有实验值相符合的结果。并指出,V₄^-的单个悬挂键上的η²比其它具有单个悬挂键的缺陷小,是由于V₄^-的势分布向一侧有较大偏重所致。 关键词：     

14—20 eV范围内CO的Rydberg系列

利用同步辐射和多级光电离吸收池,在14—20 eV (890—620 Å)范围内测量了CO绝对光吸收谱,得到了CO离子态的电离能. 根据CO绝对光吸收谱,结合理论计算,分别识别了收敛到CO⁺三个电子态(Χ²Σ⁺, Α²Π和B ²Σ⁺)的Rydberg系列. 不仅扩充了前人识别的Rydberg系列和振动序列,而且探索性地识别了收敛到CO^{+关键词： 同步辐射 多级光电离吸收池 Rydberg系列 振动序列}