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1.
本文运用作者关于SU3群C-G级数的公式,全面地论述了SU3群Wigner算符的作用,分析了SU3群C-G级数中重数的分布规律和确定了SU3群Wigner算符的零空间。 相似文献
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本文分析了SU3群无穷小算子的对易关系,发现SU3群的8个无穷小算子可以按其在SU2子群下的交换性质表示为:一个标量算符A,一组角动量算符L1,L0,L-1及两组秩为1/2的不可约张量算符T±1/2,V±1/2。利用SU3群无穷小算子的这个性质,可以容易地求出SU3群的所有有限维不可约表示,SU3群的约化系数等等。本文给出了在SU3群的不可约表示(λμ)中所有的无穷小算子对应的矩阵,从而完全确定了不可约表示(λμ)及其表示空间R(λμ)。我们还给出了SU3群约化系数标量因子所满足的方程组和对称关系并给出了(λμ)(?)(10),(λμ)(?)(01),(λμ)(?)(20),(λμ)(?)(11)约化系数标量因子的代数表达式。在本文最后,我们定义了SU3群的不可约张量算符并证明了相应的Wigner-Eckart定理。本文中所用的方法完全可以推广到其他紧致单纯李群中去,在相继的两篇文章中我们用类似的方法讨论了C2,B2,G2群的不可约表示。 相似文献
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本文利用类张量的方法计算了量子代数SUq(4)在SUq(4)>SUq(2)+SUq(2)基上的不可约表示,得到了求矩阵元的递推公式. 相似文献
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鉴于U5?O5?SU2?SU2表象在表达d玻色子体系的物理基方面有明显优点,我们试图寻找比较简便的途径求出现有的几类物理基矢在这种SU2?SU2表象的波函数的明显表达式,并建立若干有关的工具。在本文中,我们分析了通常的玻色子算符和无迹玻色子算符的SU2?SU2张量性质,利用这种无迹算符构成SU2?SU2基矢的一种简单表达式,并借助它找到了根据物理基矢在(nμ)表象的表示求出它在SU2?SU2表象的表示的比较简单的方法,建立了相应的公式。 相似文献
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本文分析了C2群无穷小算子的对易关系,发现C2群的10个无穷小算子可以表示为两组相互对易的角动量算符v1,v0,v-1;τ1,τ0,τ-1,一组秩为(1/2)(1/2)的双不可约张量算符U±1/2±1/2。利用C2群无穷小算子的这个性质,我们求出了C2群的所有有限维不可约表示,C2群的约化系数等等。本文给出了在C2群的不可约表示(λμ)中无穷小算子对应的矩阵,从而完全确定了不可约表示(λμ)及其表示空间Rλμ。我们还给出了C2群约化系数标量因子所满足的方程组,对称关系,并给出了(λμ)(?)(10),(λμ)×(01),(λμ)(?)(20)约化系数标量因子的代数表达式。在本文最后,我们定义了C2群的不可约张量算符并证明了相应的Wigner-Eckart定理。 相似文献
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本文给出了两种常用表象(作者称之为L·S表象与jj表象)下双强子系统物理基与对称基之间变换系数的一般表达式.对前者是两个SUmn(?)SUm×SUn同位标因子乘积,后者简单就是SUmn(?)SUn×SUm同位标因子.我们给出了L·S表象下的0s态六夸克系统且自旋同位旋仅取SU2×SU2全部变换系数. 相似文献
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本文引进了sd玻色子的6维无迹算符. 按照类似于文献[1,2]中的方法, 首先用这些算符构成SU6 SO6 SO5 SO3波函数, 然后求出用通常的s+d+算符表达的明显公式. 相似文献
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两参数变形量子代数SU(1,1)q,s的相干态及其性质 总被引:1,自引:1,他引:0
利用SU(1,1)q,s量子代数的两参数变形振子构造出归一化的SU(1,1)q,s相干态,证明了SU(1,1)q,s量子代数的表示基是正交的,并讨论了它的相干态的归一性和完备性。指出(SU(1,1)q,s相干态的相干性受参数q、s的影响。 相似文献
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本文应用前两篇文章(I),(II)所采用的方法讨论了B2,G2群的不可约表示,给出了求B2,G2群不可约表示的方法并给出了它们的一些低维的不可约表示。 相似文献
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提出了一种亚层子模型. 层子和轻子是由rishon T和V组成的. T和V是SUH(3)×SUC(3)×SUG(2)×U(1)群的多重态. 由这些多重态可以自然地得到三代层子和轻子. 在此模型中质子衰变为μ-e+e+或e-μ+μ+. 相似文献
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本文建立了IBM SU6不变子空间与Janssen等人的SU6不变子空间之间的一种"么正"变换. 证明它使IBM的U6群的无穷小算符和哈密顿量变为Janssen等人的U6群的无穷小算符和哈密顿量. 此外, 还借助这个变换构成了Janssen等人的U6群与IBM中三类动力学对称性相对性相应的子群链的波函数. 相似文献
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本文证明,SUN规范场联系了适当的Higgs场之后,必然能出现一个U1规范场.文中计算出这个U1规范场的对偶荷的量子化数值,并证明这个数值只依赖于Higgs场的拓扑性质.此外也指出N>2的情形和N=2的情形之间的实质性差别. 相似文献
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应用声子产生与湮没算符的对易性质,讨论了四极振动声子的波函数的分类问题。从而避开了许多关于群表示论的专门知识。在本文中给出了按群链U5(?)R5(?)SU2(?)SU2'分类的声子波函数的明显表达式,以及这些波函数间的一些重要关系。对于按群链U5(?)R5(?)R3分类的波函数,给出了一个系统地规定其附加指标的方法,并给出了按群链U5(?)R5(?)R3分类的波函数的一般表达式。在本文中还推导出了辛弱数P确定时声子总角动量的可取值与重复度的一般公式,并给出了p≤30时声子总角动量的可取值及重复度的数值表。 相似文献
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利用量子代数SU(2)q,s的双参数变形自旋相干态,通过引入量子代数SU(2)q,s的不可约表示张量积空间的Bargmann表示,导出了这一表示中不可约表示基底、双参数变形自旋相干态以及算符的表达式.最后导出了量子代数SU(2)q,s在双参数变形自旋相干态下的Clebsch-Gordan系数. 相似文献
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借助一个满足量子Heisenberg-Weyl代数(H-Wq,s代数)的多模算符,给出了量子代数SU(2)q,s和SU(1,1)q,s的k(k≥2)模实现,并构造了相应的相干态. 相似文献