入射动量为800MeV/c的π±介子在碳原子核上的非弹性散射

在GlaubeR多重散射理论的框架下, 使用跃迁密度方法分析了入射动量为800MeV/c的π^±介子在¹²C上的非弹性散射的最新实验材料. 比较了不同参数得到的理论结果与实验值的符合程度, 考虑了库仑效应对π^－核非弹性散射微分截面的影响.     

π~±和K~±介子在Ca原子核上的非弹性散射

用KMT多次散射展开的一级项和程函扭曲波冲量近似,并采用拟合电子非弹性散射实验的跃迁密度,研究了正负π介子在Ca核上的非弹性散射,同时预言了K~±介子在Ca上的非弹性散射.     

K±介子与40—48Ca的弹性散射及中子分布的分析

本文在Elikonal近似的框架下, 用K^±N散射分波相移和^40—48Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K^±与^40—48Ca的弹性散射微分截面; 在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上, 通过调整中子分布函数的参数, 改善了理论计算值与实验值的符合. 结果表明, ⁴⁰Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度. 这是与H.F. 计算相容的, 并与其他作者对中能质子与钙的弹性散射分析的结果相一致.     

12C+27Al深部非弹性散射研究

用△E-E 计数器望远镜鉴别反应产物,研究71.5兆电子伏的¹²C 离子在²⁷Al 靶子上的深部非弹性散射,得到了产物 B 和 Be 在质心系 E-θ平面的截面等高线图。由图可以看出准弹性散射和深部非弹性散射的一般特征。有两点值得特别指出:第一,从淮弹性峰到深部非弹性散射岭呈现某些精细结构.第二,完全阻尼部份的平均动能不等于终态库伦能.     

D介子衰变Γ（D0→K+K-）/Γ（D0→π+π-）

考虑强作用修正对D⁰介子衰变的影响,用Gilman和Wise^[1]的方法,导出ΔC=1的等效哈密顿量,算得Γ（D⁰→K⁺K^-）/Γ（D⁰→π⁺π^-）～1.26,简单讨论了这种计算方法中的一些问题。     

高能质子与原子核散射的N产生效应

提出了对包含 N^*产生中间态的 Glauber 多次散射理论的分离变数处理方法,并把它用于研究质子与原子核的非弹性散射.计算了1 GeV 质子引起的¹²C^*（4⁺,14.08 MeV）激发态的非弹性散射微分截面.理论值与实验结果作了比较.表明 N^*产生效应对高能质子散射的影响是值得重视的.     

Weinberg-Salam模型中W±矢量中间玻色子的磁矩

本文讨论了Weinberg-Salam模型中W^±矢量中间玻色子(VIB)的磁矩问题. 首先在规范对称性没有自发破缺的假定下, 利用规范不变性得出正规顶角母泛函的方程, 求出三线VIB正规顶角满足的Ward-Takahashi恒等式, 证明了它的张量结构形式与裸的VIB三线耦合项相同, 因而表明这时W^±介子不存在反常磁矩及反常电四极矩. 对于有自发破缺的"实际"情况, 通过在标量场作用项中引入明显破缺项的办法,目对VIB的质量延拓问题完成整个讨论, 进而给出了上述结论在这时仍然成立的证明.     

相对论性电磁束缚系统（π±μ干）、（K±μ干）的库仑裂解与衰变

本文应用复合粒子量子场论的微扰展开式和相对论性的（π^&;#177;μ^?）、（K^&;#177;μ^?）的B.S.波函数,计算了在原子核屏蔽库仑场中高能（π^&;#177;μ^?）、（K^&;#177;μ^?）原子的裂解能谱和截面。在极端相对论近似下,对大多数原子核,它们的裂解截面分别约为10^-18cm²和10^-17cm²。利用同样的波函数,还计算了（π^&;#177;μ^?）→π⁰+v_μ（v_μ）,（K^&;#177;μ^?）→K⁰+v_μ（v_μ）,以及（π^&;#177;μ^?）→μ⁺+μ^-+v_μ（v_μ）,（K^&;#177;μ^?）→μ⁺+μ^-+v_μ（v_μ）的衰变几率。     

α粒子在24Mg核上大角反常散射的研究

在?_L=12°至178°,每间隔2°测量了18.1MeVα粒子在²⁴Mg同位素核上的弹性散射角分布和部分非弹性散射角分布。α+²⁴Mg弹性散射角分布在大角区呈现强烈振荡结构,微分截面全面增强。标准光学模型和复合核弹性散射（通过H-F公式）不相干相加的计算不能预言这一反常现象。角动量相关吸收光学模型能相当好地与实验数据拟合。角动量相关吸收势光学模型对其他能量的α粒子在²⁴Mg核上弹性散射实验角分布的拟合也进行了计算和讨论。     

重离子引起的单质子转移反应40Ar(11B, 10Be)41K

测量了50MeV的¹¹B束在40Ar上的弹性散射角分布和单质子转移反应⁴⁰Ar(¹¹B, ¹⁰Be)⁴¹K的微分截面. 用光学模型拟合了弹性散射截面. 用包含反冲效应的精确有限程扭曲波玻恩近似(EFR-DWBA)分析了微分截面, 提取了谱因子.     

层子模型中0-介子的电磁形状因子

在层子模型中,0^-介子波函数可以利用经 Wick 旋转后的 Bethe-Salpeter 方程通过数字计算求解.如何把这种欧氏空间中的介子波函数延拓回闵氏空间,从而计算能与实验结果进行比较的0^-介子的电磁形状因子是个未曾解决的问题.本文在分析形状因子的解析性质的基础上,证明了在选取光子在其中为类空的特定座标系中,可直接利用欧氏的 B-S 介子波函数,在欧氏空间计算出物理的0^-介子的类空电磁形状因子.文中以近平底势算得的赝标介子波函数为例.计算了若干组参数下的赝标介子的电磁形状因子.初步的结果表明,在适当的参数选择下,理论计算的结果能够和实验相符合.     

π介子在大变形核上的散射

在程函理论的框架下, 利用π核一级光学势, 我们讨论了π^±介子在大变形核上的弹性与非弹性散射. 在封闭近似下, 我们考虑了到达低激发态的虚激发对弹性散射的影响. 对于180MeV的π^±在¹⁵²Sm核上的散射, 理论结果与实验数据作了比较.     

(π+,d)反应理论

本文在π介子的一核子吸收模型下,导出了（π⁺,d）反应的扭曲波玻恩近似的截面公式,在平面波近似下,对¹²C（π⁺,d）¹⁰C 反应作了估计.认为,这一类反应对于研究π吸收的过程和原子核的对结构都是值得重视的反应.     

从KL0产生（π±μ干）原子

本文求解了自旋是0-1/2的不等质量的库伦原子的Bethe-Salpeter方程。应用所求得的近似的B-S波函数以及近年来发展的复合粒子量子场论微扰展开理论计算了由K_L⁰产生（π^士μ^干）原子的几率。     

e+e－湮灭中的夸克组合律

本文指出, 夸克组合中快度近关联与QCD的要求一致, 并与慢强子先产生原则一起, 完全确定夸克组合律, 并自动排除重子偶素的产生. 给出了N对夸克随机组成介子、重子与反重子的计算公式. 把它用于e⁺e^－湮灭, 根本不需另引入双夸克对的真空激发等假定, 即自然解释了重子的显著产生.     

π-18O非弹性散射

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了230MeV的π到¹⁸O的2⁺（1.98MeV）激发态上的非弹性散射微分截面,分析了π^-和π⁺截面比,研究了中子半径的变化对微分截面的影响。我们的理论计算结果与实验符合较好。     

量子色动力学中的e++e-→π+q+q过程

本文利用QCD的渐近自由性质,求出一条腿动量平方固定另一条腿动量平方趋于无穷大时的波函数,并把它应用于计算e⁺+e^-→π+q+（?）过程（其中π介子相对于层子喷注轴有大的横动量）。计算结果表明,这个过程对e⁺+e^-→强子截面的贡献比e⁺+e^-→g+q+（?）过程的贡献小得多。     

一种SU（4）×S3a层子模型方案

本文建议了一种SU（4）×S₃^α层子模型方案.讨论了介子的分类.给出在质量2Gev附近除粲粒子外还可能存在一批普通介子的色激发态,讨论了这些粒子的性质和它们在实验中表现的行为,并指出它们在一些新现象中可能的贡献.     

Study of Ds±→μ±νμ at Belle

We present a preliminary measurement of the B(D_s→μν_μ) with the Belle     

π—18O非弹性散射的DWIA分析

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了180MeV和230MeV的π在¹⁸O上的非弹性散射到2⁺（1.98MeV）激发态的微分截面,分析了π^-对π⁺的截面比,研究了中子分布半径对微分截面的影响,我们的结果与实验定性符合。