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静放电电磁脉冲模拟装置 总被引:1,自引:0,他引:1
介绍了静电放电电磁脉冲(ESD EMP)的特性,研究了用ESD模拟器产生ESD EMP的方法,并给出了ESD EMP的时域波形和频谱。在研究ESD模拟器的基础上,首次通过ESD模拟器和GTEM室的结合,在GTEM室内产生了均匀的,重复性和线性好的ESD EMP。实验表明,用这种能够实验对静电放电电磁脉冲的实验室模拟,实验了人们用GTEM室产生ESD EMP的梦想。 相似文献
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从能量分布和测量有效性的观点出发,提出了强电磁脉冲的能量有效带宽和动态范围有效带宽的概念。针对IEC61000-4-4,MIL-STD-464,IEC61000-4-2,IEC61312-1等标准规定的核电磁脉冲(NEMP)、雷电电磁脉冲(LEMP)、静电放电电磁脉冲(ESDEMP)等强电磁脉冲,分别计算了它们的能量有效带宽和动态范围有效带宽。通过分析,得知在一定的范围内,上述强电磁脉冲上升时间的变化对两种有效带宽的影响并不明显,在此基础上,确定了它们的测量带宽。计算结果为NEMP,ESD EMP及LEMP的60 dB有效带宽分别是371,786,1 233 MHz与96 kHz;99%能量有效带宽分别是46,95,183 MHz与15 kHz;不失真测量所需的带宽分别是152,307,916 MHz和95 kHz。 相似文献
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分析了静电放电(ESD)辐射场的偶极子模型。用高采样速率数字示波器和定做的宽带电磁与磁场探头测量了计算机操作中人体静电放电产生的瞬态电场与磁场。用FFT分析了静电放电辐射场的频谱。研究了静民放电辐射场对某电路高频信号的影响。研究结果表明,即使是很低电压(2kV)的静电放电,其辐射近场的电场达几百V/m,磁场可达几十A/m静电放电辐射场的频谱极宽,从数兆赫到数千兆赫。静电放电对高频电路的试验结果表明,若不采取有效的防护措施,人体静电放电辐射电磁场会对电路造成一定的影响,如对集成电路与元器件造成“潜在效应”的损害,对电路造成电磁干扰,甚至损坏电子器件。 相似文献
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采用时域有限差分方法,对水平极化电磁脉冲模拟器所产生的电磁场进行数值模拟,在时域中计算了电磁场的时间 空间分布。讨论了电磁脉冲模拟器产生的电磁脉冲波形和场的空间变化、均匀性等重要因素。结果表明,模拟器产生的电磁脉冲前沿为10ns,接近脉冲电压前沿,波形与脉冲电压波形(双指数波)相差较大;峰值场强在对称轴上并非与距离成反比,而是随距离增大而迅速减弱;该模拟器的双锥 笼形天线能在大范围内(大于等于50m,水平方向)产生均匀分布、高峰值场强、快前沿的电磁脉冲。 相似文献
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在研究电磁脉冲对微电子器件作用效应的过程中,针对三种不同型号的微波低噪声硅半导体器件进行了电磁脉冲(静电放电和方波电磁脉冲)直接注入的试验,结果发现该类器件对电磁脉冲最敏感的端对并不是EB结(发射极-基极),而是CB结(集电极-基极)。通过对器件结构与放电过程的分析,分别得出了CB结、EB结的损伤机理:随放电电压的增大,热载流子撞击界面,使流经界面处的少数载流子复合速度增加,少数载流子在界面处及界面附近被复合,从而降低了器件的电流放大系数。而无论从哪个结注入,器件完全失效均是由热二次击穿造成。从而更进一步地证明了CB结比EB结更敏感。 相似文献
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研究了有界波电磁脉冲模拟器下短线缆效应的理论建模和实验方法。基于传输线模型计算了线缆在有界波电磁脉冲模拟器辐照下的电流响应。建立了有界波电磁脉冲模拟试验环境,其前沿时间小于5 ns,脉冲半高宽约200 ns。开展了短线缆的效应实验验证研究,短线缆负载端响应电流的测量和计算结果吻合得很好,表明应用改型有界波电磁脉冲模拟器开展短线缆效应实验在理论和实验上都是可行的。这种线缆实验方法具有效应实验空间电磁场分布规范均匀、参数指标可控、监测技术成熟等优点。 相似文献
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针对采用TEM小室或GTEM室校准测试时从输入端获取信号的需求,设计了一种同轴型脉冲电压探头;该探头为微分型输出,采用数值积分可获得脉冲电压波形;其灵敏度系数可调。仿真分析了不同结构探针对探头内部电场峰值分布及对端口特性阻抗的影响,对采用尖针形探针的同轴脉冲探头进行了实验验证,得到了其频域响应曲线和灵敏度系数,分析了灵敏度系数随探针到内导体中心距离变化的规律。仿真和实验结果表明,同轴脉冲探头内嵌的探针采用尖针形时,对端口特性阻抗的影响及内部电磁场的扰动都很小,可满足ns级瞬变脉冲测试校准需要。 相似文献
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γ-EMP组合模拟器的关键问题是实现γ模拟器与EMP模拟器的准确同步运行。分析了组合模拟器对γ模拟器同步性能的要求,指出γ模拟器动作时间的抖动ΔTγ至少应达到γ脉冲半幅值宽度的1/2的水平。分析研究了选择闪光Ⅰ作为γ模拟器时存在的困难和改进同步性能的途径。讨论了选择闪光ⅠA 作为γ模拟器时的同步性能和可行性。 相似文献
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Heating of a conductive polydisperse powder by electrostatic discharge (ESD) is modelled numerically. Powder packing is described using a discrete element model; powder resistance is defined by geometry of particle contacts and properties of plasma produced by electrical breakdown between neighbour particles. A set of parametric calculations in combination with experimental data is used to determine necessary adjustable model parameters. The model predicts the temperature for each powder particle resulting from its heating by the ESD current. Location and packing of individual particles within the powder affects greatly their achieved temperatures and thus the likelihood of ignition. Consistently with experiments, a trend showing that smaller particles are generally heated to higher temperatures at a given ESD energy is detected for coarser powders; this trend becomes less clear for finer powders with particle sizes less than the breakdown distance given by the Paschen curve in air. Comparison of the experimental data and calculations suggests that the transition from single particle to cloud combustion occurs when the distance between the particles ignited by ESD becomes close to the flame size for the individual burning particle. This distance, inversely proportional to the number of ignited particles, is primarily determined by the ESD energy. 相似文献