在氢和氘中寻找正的单电荷重粒子

在电磁分离器上用测量粒子荷质比的方法,在氢和氘样品中寻找正的单电荷重粒子。实验中用吸收法排除杂质本底。用特制的薄窗正比计数管记录单个粒子,并且测量粒子的能量。实验扫描了质量从65到220质子质量的重质量区域。扫描的结果给出:天然水中正的单电荷重粒子浓度的上限,在质量65到148质子质量范围内及148到220质子质量范围内,分别小于2×10^-17重粒子/氢原子及5×10^-17重粒子/氢原子。     

在海平面宇宙线中寻找小电荷粒子

用符合计数器望远镜测量电离损失的方法,在海平面宇宙线中寻找相对论性的小电荷粒子。实验中用厚碘化钠（铊）计数器测量粒子的很小电离损失,来确定粒子电荷。用反符合环形计数器排除侧面进入的粒子本底,实验测量了电荷范围从1/12到1/4电子电荷的小电荷区域。测量的初步结果给出:海平面宇宙线中的（非大气簇射中心区的）小电荷粒子通量的上限,在电荷0.08到0.19电子电荷范围内及0.19到0.25电子电荷范围内,分别小于4×10^-5粒子/平方厘米·秒·立体孤度及2×10^-5粒子/平方厘来·秒·立体弧度（置信水平90％）。     

氢氘比的测量和粒子再循环

利用多道光学分析仪测量了HT－7托卡马克的氢氘比。通过一个简化模型讨论了氢氘比和粒子再循环的关系,并分析了氢氘比不容易控制的原因。     

稠密氘和氢氘混合等离子体辐射不透明度的研究

用强平面激波对氘和氢氘等摩尔混合气体进行冲击压缩 ,产生密度约为 3.7× 10 - 3 — 7.0×10 - 3 g/cm3 等离子体.由记录的等离子体发光过程的上升前沿 ,确定了氘和氢氘等离子体光谱吸收系数随光学波长变化. Plasma is generated by passage of strong planar shock wave through gas. Initial experiments in deuterium and equal mol mixture of hydrogen and deuterium have been performed to produce plasma with 3.7×10 -3-7.0×10 -3 g/cm 3density. The variation of the opacity of the plasma with wavelength is measured by recording the risetime of the emitted light.     

重原子核中单粒子的最邻近能级间距和能级曲率分布

由单粒子能谱,计算了最邻近能级间距分布,以及分别关于推转频率和质心间距的能级曲率分布,发现这三类分布接近随机矩阵预测的混沌分布时对应的参数区域各不相同,但是它们享有一个共同的混沌参数区域. 这预示着在超形变和高自旋条件下,重原子核中的单粒子能够实现量子混沌.     

快速氢粒子通过气体靶时电荷交换截面的测量

本文在厚靶条件下,测量了20—100keV的快速质子和快速氢原子通过H-2,He,N_2,Ne和Ar5种气体靶时的电子捕获截面σ_(10)和剥离截面σ_(01)。实验结果的系统误差小于±20％,与Barnett等人编辑的数据相当符合。     

氢、氘和氚离子在固体表面上的反射

本文应用最近发展的离子输运双群模型计算了氢,氘和氚离子在固体表面的反射系数。与有关的实验资料和Monte-Carlo计算比较表明,双群模型所取得的结果是合理的、可用的。同时也表明了双群模型有可能成为研究离子在固体表面反射的有效的理论方法。 关键词：     

寻找磁单极子和分数电荷(下)

2.磁单极子 电荷和电偶极子在自然界里比比皆是.但是,实验上从来没有证实过孤立磁荷的存在[1].磁仍极子是十分普通的,但把一个磁偶板子分成两个,并不得到两个相反的磁荷,而是得到两个更小的磁偶极子.电和磁之间的对称性是人们所向往的一件好事情,所以,物理学家们愿意相信,磁单极子(磁荷)是存在的.不过,如果没有确实的实验证明,就无法作出这样的结论. 存在磁单极子的一个有说服力的理论论证,是1931年狄拉克(P.A.M.Dirac)提出来的[2].他考虑在一个磁荷的场中的单个电子,发现量子力学(角动量的量子化)要求基本电荷(e)和基本磁荷(g)之间成立如…     

寻找磁单极子和分数电荷(上)

1.分数电荷 量子化电荷的首次测量是1909年密立根(R.M.Millikan)所做的著名油滴实验.密立根发现,电荷的电量仅是基本电荷e=1.6×10-19℃的整数倍.在油滴实验之后的二十余年的时间里(中子发现于1932年──译者注),人们把荷电量分别是-e、+e和o的电子、质子和中子看作是自然界的基本粒子.但是,随着岁月的流逝,物理学家们发现了许多其它的基本粒子.粒子种类的杂然纷呈确实使人们感到周围世界的组成错综复杂.于是,理论家们试图寻找更小的一组真正基本的粒子,所有其它的粒子都可以由它们组成.六十年代中期,盖尔曼(Murray Gell-man)和兹韦格(Ge…     

大气中Pd-H(D)系中H(D)的释放及其表面附近H的分布

将经过950℃热处理后缓慢冷却及淬火处理的Pd样品,分别作为阴极在重水(D₂O)和轻水(H₂O)中进行150h电解,以引入H和D。用X射线衍射方法测量Pd-H(D)系存放于大气中经过不同时间后的衍射图及β相晶格常数的变化,并用¹H(¹⁹F,αγ)¹⁶O核反应测量H在各Pd-H(D)系表面层中的分布。淬火Pd与退火Pd相对比,在电解吸H(D)后,前者初始含H(D)百分比较高而H(D)的释放速度较快。H的浓度在Pd-H合金的表面处达到极大值而在离表面深度为数百埃处达到极小值。 关键词：     

液氢、液氘冲击压缩特性的理论计算

用液体微扰变分理论,计算了液氢,液氘冲击压缩曲线-计算结果与Nellis实验相一致-计算所得冲击温度比Holmes的实验值明显偏高-对冲击压缩曲线与实验一致,以及冲击温度的计算值明显偏高于实验结果的原因进行了分析- 关键词：     

重离子束在热靶中的电子阻止本领与有效电荷数

采用线性介电响应理论,研究了重离子束在热靶中的有效电荷数和电子阻止本领。为了考虑入射离子的束缚电荷分布,我们将Brandt-Kitagawa的有效电荷理论推广到热靶。在低速和高速情况下,分别得到了有效电荷数和电子阻止本领的解析表示式。数值结果表明,对于低速离子,有效电荷数随电子气的温度增加而增加;在一定的温度范围内,低速离子的阻止本领与冷靶相比有明显增加。对于高速离子,我们的理论结果与实验值符合得较好。 关键词：     

虚阴极的单电荷层模型

 通过引入虚阴极振荡的单电荷层模型，得到了虚阴极振荡产生微波的线性色散关系。同时，分析了入射、反射、透射束流中振荡成份与虚阴极振荡的两本征模式相互作用，得到非线性色散关系，并给出了虚阴极振荡产生微波的机制。     

正负离子碰撞过程中电荷转移的理论研究

文中用渐近方法，采用未微扰的原子波函数，导出了正负离子碰撞过程中，当离子间的距离很大时，入射离子道与出射共价道之间的交换相互作用的解析表达式。利用该相互作用的解析表达式，并考虑在入射通道里Ｈ－离子核外有两个同科电子的情况，由多通道Ｌａｎｄａｕ－Ｚｅｎｅｒ模型分别计算了低能Ｈ＋＋Ｈ－和Ｄ＋＋Ｈ－碰撞过程中的电荷转移总截面。计算结果与已有的实验数据进行了比较。     

类氢离子的电荷剥离截面

使用双撞近似和托马斯－费米近似计算了类氢离子Ｌｉ＾２＋和Ｃ＾５＋与中性原子Ｈ和Ｈｅ碰撞的电荷剥离截面。计算结果表明,总截面主要处在０．３５－１０的速度范围,这些载面与ＴｏｓｈｚｏＳｈｉｒａｉ等人计算的结果符合得较好。     

原子氢、氘钝化以及质子注入掺杂硅的红外吸收

用FTIR研究了原子氢、原子氘钝化掺硼硅以及质子注入掺杂单晶硅,当原子氘钝化条件不同时分别产生了1360cm^-1和1263cm^-1的[BD]对局域振动模红外吸收带,这表明氘在单晶硅的硼受主邻近有两种可能的状态。质子注入掺杂硅的红外吸收光谱与不掺杂硅的明显不同,氢原子优先结合于硼的附近,注入氢仅约1%生成光效的缺陷,而绝大部份生成无光效的中心,它们可能是氢分子。 关键词：