探究橡皮泥的弹性形变实验

教学过程中,通常用弹簧演示弹性形变和范性形变,用橡皮泥演示范性形变.而橡皮泥是否会有弹性形变过程,本文将利用激光器和平面镜等材料,采用放大法,对该问题进行了研究.结果发现在橡皮泥的弹性限度以内,也会发生弹性形变,超过它的弹性限度,它将发生范性形变.     

金属范性形变低频内耗的位错动力学模型

本文从位错理论及内耗理论的最基本图象出发,推导出一个能表达金属范性形变内耗与范性形变速率、屈服应力及测量内耗的频率等因素的定量关系式,并与实验结果进行了比较,得到了较满意的符合。     

形变非晶合金的力学和电学性能

用特制装置测量了Pd基、Cu基、Ni基和Fe基的十五种非晶合金在弹性和范性形变过程中的电阻相对变化ΔR/R。同时测定了某些非晶合金丝的密度D,电阻率ρ和比例极限强度σ_p。随面缩率ψ的变化。实验结果表明,在p—ε和ΔR/R-ε曲线上存在弹性、滞弹性和范性形变三个阶段。在第一、二阶段应力p和ΔR/R随应变ε线性增加。密度、电阻率和比例极限强度随ψ的变化是显著的,当ψ>3％后它们的变化很小。最后,讨论了非晶合金的范性流变机制。 关键词：     

α-Fe裂纹的分子动力学研究

通过分子动力学方法，模拟了α-Fe裂纹的单轴拉伸实验中的形变过程.研究了不同晶体取向裂纹的形变特点和断裂机理，观察到各种形变现象，如位错形核和发射，位错运动，堆垛层错或孪晶的形成，纳米空洞的形成与连接等.计算结果表明，裂纹扩展是塑性过程和弹性过程相结合的过程，其中塑性过程表现为由裂尖发射的位错导致的原子切变行为，而弹性过程的发生则是由无位错区中的原子断键所导致.同时还研究了α-Fe裂纹的形变特点和断裂机理与温度场和应力场的依赖关系.     

金属物理的实验技术

什么叫做金属物理学?它的研究对象是些什么? 金属物理学是近代物理学中的一个重要方面,它的研究对象是金属和合金的各种物理性质,包括金属和合金的晶体结构,弹性及范性形变,相转变,扩散,沉淀,脱溶,回复及再结晶等现象,还有其它物理性质如金属及合金     

铁在范性形变过程中的低频内耗

在改装了的拉力试验机上测量了纯铁在范性形变过程中的内耗。研究了拉伸速率(在0.73×10^-6-50×10^-6/秒范围内)、测量频率(在0.3—3.6/秒范围内)、应变退火及含碳量等对纯铁范性形变过程中内耗的影响。所得结果表明,在屈服平台上,范性形变过程中内耗基本不变,且其值随范性形变速率的增加和测量频率倒数的增加而线性增加。将实验结果与范性形变过程内耗的位错动力学模型所得出的定量关系式进行了对比,得到了满意的符合。求得了退火纯铁在屈服平台上的位错动力学指数为10 关键词：     

脆性断裂的统计理论

本文试图从位错理论出发来探索晶体脆性断裂的统计理论。脆性断裂过程,实质上是微裂缝在极小的范性形变过程中形成长大和传播的随机过程。本文导出了描述这种随机过程的微分方程,利用微裂缝形成长大的位错机理,解出了微裂缝大小的统计分布函数。文中给出了范性形变、加工硬化和活动位错源数目与微裂缝数目和大小之间的函数关系。过去研究脆性断裂时,范性变形只是含糊地包括在有效表面能之内,而加工硬化和活动位错源数目则一向被略去。从微裂缝大小的统计分布函数和微裂缝的传播条件,导出了强度的统计分布函数,从而求得了脆性断裂判别式、脆性断裂强度及脆性-范性转变温度。     

三叉结点对铜—铋三晶断裂行为的影响

系统地研究了＜１１０＞取向倾侧铜－铋三晶的断裂行为，并与铜－铋双晶的结果比较，结果表明：三叉结点对不同取向的铜－铋三晶的断裂行为产生不同程度的影响，使得同一晶界在铅－铋三晶和双晶中有不同的断裂行为，三叉结附近的高内应力强起范性形变的不均匀性，使三晶中出现滑移多相性和晶粒的旋转，结合三叉结点附近应力的计算，对此进行了讨论。     

Ni53.2Mn22.6Ga24.2单晶的两步热弹性马氏体相变及其应力应变特性

对具有两步完全热弹性的Ni_53.2Mn_22.6Ga_24.2单晶的物性采用多种测量手段进行了表征,特别研究了不同温度下的应力-应变特性.研究表明,热诱发的中间马氏体相变应变远大于马氏体相变应变.在较低的形变温度下,沿单晶母相［001］方向的压应力诱发的是两步马氏体相变,材料表现出赝弹性;在较高的形变温度下,只能观察到一步马氏体相变,材料展现出完全超弹性特性.此外,利用热力学理论分别计算了诱发马氏体相变和中间马氏体相变的临界应力与形变温度的关系,与实验测量得到的结果相符. 关键词： 马氏体相变 形状记忆效应 应变 超弹性     

固体的弹性和范性

引言本文企图从物质的微观结构来对固体的弹性和范性现象以及这些现象间的联系作一个浅近的介绍和说明。为了要了解固体的弹性与范性,必先具备晶体结构的基本知识,关于这方面的准备知识,读者可以参看钱临照先生发表在本刊1955年4月号上的专论:“固体的性质和它的微观结构”一文,本文不拟重述了。在工程技术上和实验室里,如大家所熟知的,通常分别用胁强和胁变这两个量来描述物体受外力作用后变形的宏观状态(这里所谓胁强就是物体单位面积所受的外力而胁变就是物体尺寸改变对原来尺寸之比)。如果我们用一条均匀的金属棒作拉伸实验,像图1表示的那样,逐次增加棒的负载——重量W,并测量它的     

高分子锚定的流体膜

将高分子自洽平均场理论和膜弹性理论结合起来研究高分子锚定流体膜体系，得到了高分子链热力学平衡浓度的分布和膜的形状.由于膜对高分子的不可穿透性，造成高分子可以实现的构象受到限制，导致高分子对膜施加不均匀的熵压，从而锚定点附近的膜弯离高分子，这些结果符合前人的理论分析和蒙特卡罗模拟的结果.此外，考察了膜和高分子链段之间的相互作用，高分子链长以及膜的弯曲刚性、张力对膜形变的影响. 关键词： 高分子 流体膜 自洽场理论 Helfrich膜弹性理论     

单模阶梯光纤中孤立波的弹性形变双折射及偏振色散

本文利用微扰计算综合考虑了弹性形变对孤立波在单模光纤中传输的影响,指出了即使是孤立波也存在着弹性形变双折射和偏振色散。     

低频内耗测量时标准滞弹性固体的内耗行为

用三参量力学模型的恒应力和恒应变弛豫时间描述了标准滞弹性固体的内耗行为.在低频内耗测量时,振动系统的惯量不可避免地影响测量的内耗值,当材料的内耗较大和测量频率与振动系统的共振频率可以比较时,惯量对内耗测量的影响较大,这时惯量的影响不可忽略. 关键词：     

NiAl合金纳米线弯曲形变行为的分子动力学模拟

本文采用分子动力学模拟研究不同条件下NiAl合金纳米线的弯曲形变行为。研究结果表明：NiAl合金纳米线弯曲过程包括弹性和塑性形变两个阶段，其中，在弹性形变阶段计算得到纳米线的弯曲模量为48.9 GPa,与已有计算结果接近；而纳米线塑性形变以应力诱发B2→L1₀马氏体相变为变形载体，且形变行为不依赖于体系温度、应变速率及纳米线尺寸等因素，即使在低温和高应变速率下纳米线也表现出良好的弯曲塑性和弯曲强度。此外，NiAl合金纳米线在弯曲作用下具有近零滞后的超弹性特征，弯曲形变在卸去载荷时可完全回复。     

MgO和Cu的弹性常数随温度及压强变化关系的研究

从Anderson-Grüneisen参数定义式和热膨胀系数定义式出发，根据Tallon的普遍化理论,推导出了一个用于计算弹性常数的理论模型,用所得到的理论模型分别计算了MgO和Cu两种固体材料的弹性常数 、 和 随压强以及温度变化的理论数值，并将理论计算结果与Kumar模型计算结果以及相关实验数据进行了比较，对所得到的理论模型计算结果与Kumar模型计算结果之间的差异性进行了分析和探讨。研究结果表明：所推导的理论模型计算结果与实验数据更加符合，并且由于所用的推导方法不依赖于晶体的结构,因此该模型具有更好的合理性和普适性。     

球状物体作微形变时弹性势能的研究

研究一个弹性球在保持体积不变的前提下,形变为长旋转椭球时的弹性势能.首先通过最小势能原理和物理条件确定位移函数,然后根据弹性势能密度-应变-位移三者之间的关系,通过积分计算得到弹性势能,并且进行了有益的讨论.     

弹力有无及其方向的判断

压力、推力、支持力等都属于弹力．弹力的方向指向使形变物体恢复原状的方向．弹力存在的条件是接触并发生弹性形变．     

小球与均质定轴杆的碰撞(续)

从碰撞过程中形变与能量的转换关系出发,采用弹性度的概念,提供了解决小球与定轴杆一般非弹性碰撞问题的一种解法.     

过渡金属铝化物FeAl和CoAl弹性性质的第一性原理研究

本文通过第一性原理计算(密度泛函理论结合均匀形变方法)得到过渡金属铝化物FeAl和CoAl的二阶和三阶弹性常数,这些弹性常数是通过拟合计算出的能量与应力关系得到的。计算结果和理论数据及实验值符合的很好。接下来本文又研究了FeAl和CoAl在不同压强下的弹性性质。不同压强下的弹性常数Cij,体模量B,剪切模量G,泊松比σ 也成功的得到了。B/G比值和柯西压强 PC 都表明在零压下FeAl和CoAl表现出脆性。在压强小于60GPa的情况下,增大压强可以增强它们的韧性,但它们始终表现为脆性。     

测量三阶弹性常数的非线性声学方法

三阶弹性常数反映了固体弹性在二级近似下的非线性性质，它在固体物理和材料特性的确认和评估中起着重要作用。着重介绍了测量三阶弹性常数的超声二次谐波激发方法。