FRED脉冲型GRB光变曲线FWHM与光子流量关系的研究

探讨了FRED脉冲型GRB光变曲线FWHM与光子流量以及光子峰值流量之间的关系.用目前公认的半经验公式——KRL模型对159个FRED型光变曲线数据样本进行拟合,选取86个χ2<2的有效拟合样本计算FWHM,然后对FWHM与光子流量、光子峰值流量进行相关分析.结果为:FRED型GRB光变曲线FWHM与光子峰值流量的对数值之间显一定相关性,相关系数R~-0.3;而FWHM与光子流量对数值之间则不显相关性,其相关系数R<0.1,表明所选的86个数据样本可能不属于δ函数脉冲发射的GRB光变曲线.     

探讨GRB光变曲线的Flux与T90的关系

探讨了GRB(Gamma-Ray Burst,伽玛射线暴)光变曲线的Flux(光子峰值流量)与T90(GRB光子计数在5%~95%之间的持续时标)的关系.分别采用两颗卫星的最新数据,对Flux与T90进行相关分析.结果为:Flux与T90的对数值之间不显相关性,相关系数分别为R~0.12和R~0.04,表明GRB的持续时间与光变曲线的光子峰值流量不相关.     

Fermi/GBM单峰长暴的FWHM相关关系研究

本文选取26个已知红移的单峰Fermi/GBM长暴,采用KRL模型拟合光变曲线计算出半峰全宽FWHM,探讨了FWHM相关的关系。发现伽马暴的FWHM与峰值能量Ep相关性不强,未明显发现之前利用BeppoSAX、Swift暴得到的结果。这意味着FWHM与峰值能量Ep的相关关系可能受探测仪器选择效应的影响。同时利用这些Fermi/GBM伽马暴样本,通过重新对FWHM与持续时间T做相关分析,结果发现,FWHM与T90、T50都存在较强的幂律关系,其相关系数分别为R=0.85、R=0.72。这表明FWHM与T90、T50存在这密切关系,同利用BeppoSAX、Swift暴得到的结果一致。     

从谱演化方面的信息探讨GRB 061007的暴周环境

GRB 061007是一个明亮的、长时标的伽玛射线暴(简称伽玛暴),其红移为1.261.一方面,Swift/XRT观测到的数据显示,此暴X射线波段的光变曲线呈现出单一幂率形态,且幂率指数αXRT=1.68±0.01.另一方面,经由Faulkes Telescope South(简写为FTS)提供的BVRi'多波段光学余辉数据,作者分析发现其各波段光变曲线的幂率指数αOptical均在1.6左右.拟合得到的2个波段幂率指数如此相近,也就意味着此暴的X射线波段和光学波段具有同一起源.作者通过分析X射线波段和光学波段的谱演化情况,探究GRB 061007的暴周环境.分析的结果显示,X射线波段的谱指数β没有演化,而光学波段的谱有向蓝端演化的趋势.根据其光学波段谱的演化趋势,推测此暴的暴周环境不是均匀介质,而应是星风环境.     

从谱演化方面的信息探讨 GRB 061007 的暴周环境

GRB 061007是一个明亮的、长时标的伽玛射线暴（简称伽玛暴）,其红移为1．261．一方面,Swift／XRT观测到的数据显示,此暴X射线波段的光变曲线呈现出单一幂率形态,且幂率指数αXRt=1．68±0．01．另一方面,经由Faulkes Telescope South（简写为FTS）提供的BVRi’多波段光学余辉数据,作者分析发现其各波段光变曲线的幂率指数αOptical均在1．6左右．拟合得到的2个波段幂率指数如此相近,也就意味着此暴的X射线波段和光学波段具有同一起源．作者通过分析X射线波段和光学波段的谱演化情况,探究GRB061007的暴周环境．分析的结果显示,X射线波段的谱指数JB没有演化,而光学波段的谱有向蓝端演化的趋势．根据其光学波段谱的演化趋势,推测此暴的暴周环境不是均匀介质,而应是星风环境．     

双高斯喷流结构及其形成过程:来自GRB 170817A余辉的限制

短时标伽马射线暴(简称短暴) GRB 170817A是人类发现的第一个与引力波事件成协的伽马暴,为深入研究短暴的发生机制提供了宝贵的机会,其中它的多波段余辉辐射很可能展示了喷流的角向结构.而有关短暴的大样本统计研究表明,如果用高斯函数来唯象描述喷流结构,很可能需要引入两个高斯函数才能够把GRB170817A的辐射和其他普通的短暴统一起来.换言之, GRB 170817A的瞬时辐射很可能来自具有更大张角的额外喷流成分.因此,为了检验这种双高斯喷流结构和GRB 170817A余辉数据的相容性,本文计算了该喷流结构在偏轴观测下的多波段余辉,发现外高斯成分的引入能够很好地解释GRB 170817A余辉数据的早期上扬趋势.在此基础上,我们还计算了喷流在并合抛射物中的传播和突破过程,表明这些过程可以自然导致观测限制所得的双高斯喷流结构,从而展现出了模型的整体自洽性.此外,对喷流传播过程的观测限制也为我们了解并合抛射物的性质提供了新的线索.     

γ暴搜寻中实测角分布与角半径的关系

 考虑实测角分布和角半径的关系,在实测角分布保持一定的情况下,用MonteCarlo方法推导出1个统计意义上的最佳角半径.并通过全天区搜寻的方法去探测1个带有γ射线暴的模拟数据,进一步证实了这一结果.     

Gamma暴光变曲线主峰特征参量的分布

γ暴被认为由一系列脉冲所组成,其光变曲线中的峰对应着脉冲爆发过程,主峰对应着最强烈的脉冲爆发过程,所受背景噪音的污染相对来说最小.因此光变曲线的主峰最适合于用以研究脉冲特性.本文对康普顿γ射线天文台观测卫星上BATSE仪器观测到的γ暴的光变曲线的主峰数据进行统计分析,以研究gamma暴中脉冲的持续时间、振幅、对称因子(δ,上升时标比下降时标)、窄度因子(η,半宽度比持续时间)等特征参量的分布特征.我们发现:(1)脉冲的持续时间主要在0.1s～0.2s之间,第1和第4能道的持续时间略短,尤其是第4能道.(2)1～4道振幅分布差异比较大,虽然众数都大约在600个计数/s附近,但中值差异很大,1～4道中值比为:0.44:0.59:1.00:0.32.(3)1～4道脉冲的形状都是不对称的,峰的形状差异不是很大,1、2、3道间差异最小,4道略尖锐.两个主要形状参数δ和η在不同能道间的差异不大.1～4道的δ值最可几值一般在0.75～0.85间.η在0.55～0.58间,平均值为0.52±0.10.     

织物结构与放湿曲线的关系

对13块纯棉白坯织物进行了调湿和放湿测试,得出了4组放湿曲线.通过对4组放湿曲线的分析和讨论,得出了织物紧度、经纬纱线密度以及织物组织与织物放湿性能的关系.其中织物紧度对放湿性影响最为显著;纱线线密度、织物组织以及经纬向紧度差异也影响到织物放湿性能.     

信阳市城区空气质量指数变化及其与气象要素的关系

以2014-2017年信阳市逐月空气质量指数(AQI)监测数据及同时段的气象数据为研究对象,采用统计分析、Pearson相关系数法和广义加性模型(GAM),对信阳市城区空气质量指数变化特征及其与气象要素的关系进行分析.结果表明:(1)2014—2017年信阳市城区AQI年际波动较大,空气质量有明显变好的趋势;研究期间,...     

光源宽度与干涉条纹可见度的关系

在双缝干涉实验中,所用光源若是有一定宽度的,则屏上干涉条纹的可见度将受到一定的影响．当宽到一定程度时,屏上千涉条纹的可见度将下降到不可观测的程度．推导出了屏上不可观测的情况出现时所用光源的最大允许宽度．     

C-Bézier曲线与NURBS曲线的光滑拼接条件

C-Bézier曲线是一种能够严格地表示二次曲线的新参数曲线.讨论了C-Bézier曲线与Bézier曲线、有理Bézier曲线和B-样条曲线等的G1光滑拼接的几何条件,并给出了C-Bézier曲线的近似等距曲线.     

注气体积和轻质油藏空气驱机制的关系探讨

通过细长管、填砂管氧化和驱替等一系列室内试验以及绝热条件下注空气过程的数值模拟研究注空气体积及不同注气阶段和轻质油藏注空气驱油机制的关系。根据试验和数值模拟分析结果,与其他气驱过程比较,给出典型轻质油藏空气驱替试验可能取得的原油采收率与注气体积关系理论曲线。结果表明,轻质油藏在不同注气体积条件下具有不同的驱油机制:注气体积小于0.5Vp(Vp为孔隙体积)即气体突破之前,烟道气驱为主要的驱油机制,驱油过程为一非混相气驱过程;注气体积大于0.5Vp即气体突破之后,烟道气和高温反应带共同作用的驱替作用表现为其主要机制;当反应带逐步推进至接近产出端时,反应带的热效应有可能成为重要的驱油机制。     

单桩侧摩擦阻力曲线的推求与拟合

在分析单摩擦桩的工作性能的基础上,阐述了推求理想的侧摩阻力曲线的方法,然后给出拟合的曲线方程,进行了拟合对比,并证实了用抛物线方程进行拟合的可行性.分析结果可为单桩承载力数值模拟的探讨提供参考,也可为工程实用单桩承载力测试工作的验证与简化提供依据.     

NPY基因SNPs与鸡屠体性状的关联分析

利用PCR-SSCP法对AA肉鸡、仙居鸡(兼用型)和罗曼蛋鸡神经肽Y(NPY)基因全序列进行了单核苷酸多态(SNPs)检测.在基因内含子2中发现了5个紧密连锁的碱基变异位点:T2623C,C2704T,T2776G,T2787C和A2821G,这5个位点以单倍型的方式在突变基因型个体中遗传;各品种间NPY 基因AA野生型、AB杂合型和BB突变型基因及基因型频率分布差异极显著(P<0.01);基因型对鸡腹脂率、腿肌率及肝重有显著影响,BB基因型个体的腹脂率、腿肌率显著高于AA型和AB型,AB型个体的肝重显著高于AA型和BB型.因此,NPY基因可能是影响鸡脂肪沉积和屠体性状的主效基因或与主效基因相连锁.     

平面曲线间Hausdorff距离计算

为克服传统的针对平面曲线间Hausdorff距离4种情况需分别求解不同非线性方程组的缺点,分两个步骤计算平面曲线间的Hausdorff距离.首先将曲线A进行离散化处理,并计算各离散点到曲线B的最小距离,从中选择若干个距离较大,且满足曲线A上相邻点到曲线B的距离呈"小大小"的点对作为近似解;然后根据各点对处曲线的特点,判断该点附近可能存在4种类型点的哪一种,建立相应的优化模型并进行局部寻优,选择优化结果中最大的距离值作为两平面曲线间的单向Hausdorff距离.该法将平面曲线间Hausdorff距离的计算转化为点到曲线的最小距离计算,计算过程简单有效.两个数值算例验证了该方法的正确性.