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当x<0.5时,Nd2(Fe1-xMnx)14B可形成四方晶体结构,空间群为P42/mnm。在低温下,该赝三元化合物的大块铸态样品具有高矫顽力。此矫顽力不依赖于热处理等工艺过程,因此具有内禀性质。内禀矫顽力 iHc与样品的成分有关。Nd2(Fe1-xMnx)14B的起始磁化曲线具有传播场Hp,并且Hp的数值与 iHc接近。这表明内禀矫顽力是由畴壁钉扎造成的。研究了 iHc与温度的变化关系,并估算了钉扎位垒的强度。测量了Nd2(Fe1-xMnx)14B的居里温度和饱和磁化强度。在此赝三元化合物中,交换作用随Mn对Fe的替换而急剧降低。这使得畴壁厚度变窄。Nd2(Fe1-xMnx)14B的磁化和反磁化行为可用窄畴壁的特征来解释。
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通过x射线衍射及磁测量手段研究了Tb2Fe15.5Cr1.5化 合物的热膨胀性质及本征磁致伸缩性质.研究结果表明Tb2Fe15.5Cr 1.5化合物在293—672K的温度范围内具有六角相的Th2Ni17 sub>型结构.在432—522K的温度范围内具有负热膨胀 性质,其平均热膨胀系数=-157×10-5/K.对本征磁致伸缩的研究结果表明Tb2Fe15.5Cr1.5化合物中存在着较强的各向异性的本 征磁致伸缩,293K时其本征体磁致伸缩约为84×10-3,晶格畸变主要发生在c 轴方向上.磁测量研究结果表明Tb2Fe15.5Cr1.5化合物的居里温度约为494K,比其母 合金Tb2Fe17高约80K. 相似文献
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对Sm(CobalFe0.1Cu0.1Zr0.033)6.9合金, 经810℃等温时效后以0.5℃/min逐渐冷却, 在600℃-400℃温度区间淬火, 研究了不同淬火温度下的磁滞回线、磁畴和矫顽力温度系数β. 发现时效600℃淬火后磁滞回线出现台阶状, 说明畴壁中应存在两处钉扎. 随淬火温度的降低, 合金的室温矫顽力显著增加, 磁滞回线的台阶消失. 通过磁畴形貌发现时效600℃淬火后的磁畴接近条形畴, 1:5相中Cu分布相对均匀, 形成的畴壁钉扎较弱, 从而使磁滞回线出现台阶, 决定矫顽力的畴壁钉扎位于两相界面处; 随时效淬火温度的降低, 磁畴逐渐细化, 畴壁1:5相中的畴壁能降低, 形成了较强的内禀钉扎, 并决定材料的矫顽力, 两相界面处的畴壁钉扎被掩盖. 对不同温度淬火合金的高温矫顽力研究表明, 最强的畴壁钉扎位于两相界面处时, 矫顽力随温度升高逐渐增加, 矫顽力出现温度反常现象; 最强的畴壁钉扎位于1:5相中心时, 矫顽力随温度升高逐渐衰减. 当测试温度达到500℃后不同淬火温度样品的矫顽力几乎相同, 此时最强畴壁钉扎均在两相界面处. 相似文献
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讨论了利用分子场近似结合中子衍射或X射线衍射的实验结果计算R2Fe17型稀土过渡族化合物中稀土磁矩与过渡族磁矩之间交换耦合常量的方法,并据此计算了R2Fe17-xAlx(R=Tb,Dy,Ho,Er,Gd,x=7或8)化合物中稀土磁矩与过渡族磁矩之间的交换耦合常量.计算结果与实验值符合较好.
关键词:
2Fe17-xAlx化合物')" href="#">R2Fe17-xAlx化合物
交换耦合常量 相似文献
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对多晶Y3Fe3Fe5-xMnxO12(x=0.05和0.09),得到300K下的中子衍射曲线。发现当x=0.05时,Mn3+离子占据16a和24d位置的几率分别为0.72和0.28;当x=0.09时,Mn3+离子全部占据16a位置;还得到两种组分16a和24d位置各自的磁矩值。在外磁场(800—10KOe)下测量Y3Fe5-xMnxO12(x=0—0.11)的磁化曲线,温度范围是1.5—300K。得到饱和磁矩值;并利用趋近饱和定律确定1.5K下的磁晶各向异性常数k1值,发现|k1|值随含锰量增加而减小。
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在用闪蒸法制备的非晶NdxFe1-x薄膜中Nd的原子磁矩呈散铁磁性排列,其有效磁矩随Nd含量增加而减小。磁有序温度Tc的值与外场和测量方法有关,表明了具有不同磁有序温度的磁性原子团的存在。交换交互作用,而不是自发磁化强度,明显地受制备条件的影响。
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The crystal structure and magnetic properties of R2Fe17-xCrx(R=Dy,Er,0≤x≤3) compounds have been investigated by me ans of X-ray diffraction and magnetization measurements. These compounds have hexagonal Th2Ni17-type structure. The unit-cell volumes decrease with the increase of Cr concentration x. The Curie temperature Tc of the Er2Fe17-xCrx compounds increases from 320 K for x=0 to 403 K for x=1.0 and then decreases with further increase of x. The Cur ie temperat ure Tc of Dy2Fe17-xCrx compounds increases from 364 K for x=0 to 435 K for x=1.0 and then decreases with further increase of x. The saturation magnetization of these compounds shows an approximately linear decrease with the increase of x. Spin reorientation transitions occur s in Er2Fe17-xCrx(x=2.0 and 3.0). 相似文献
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A systematic investigation of nitrides R3Fe29-xCrxN4(R=Y, Ce, Nd, Sm, Gd, Tb, and Dy) has been performed. The nitrogen concentration in the nitride R3Fe29-xCrxNy was determined to be y=4. Nitrogenation leads to a relative volume expansion of about 5.3%. The lattice constants and unit cell volume decrease with in creasing rare earth atomic number from Nd to Dy, reflecting the lanthanide contraction. In average, the increase of Curie temperature upon nitrogenation is about 200 K, compared with its parent compound. The nitrogenation also results in a remarkable improvement in the saturation magnetization and anisotropy fields for R3Fe29-xCrxN4 at 4.2 K and room temperature, comp ared with their parent compounds. A spin reorientation of Nd3Fe24.5 Cr4.5N4 occurs at around 368 K, which is 138 K higher than that of Nd3Fe24.5Cr4.5.Magnetohistory effects of R3Fe29-xCrxN4(R=Nd and Sm) are observed in a low field of 0.04 T. First order magneti zation process occurs in Sm3Fe24.0Cr5.0N4 in magnetic fields of around 3.0 T at 4.2 K. After nitrogenation the easy magnetization direction of Sm3Fe24.0Cr5.0 is changed from the easy cone structure to the uniaxial. The excellent intrinsic magnetic properties of Sm3Fe24.0Cr5.0N4 make this compound a hopeful candidate for new high performance permanent magnets. 相似文献
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