土星的高分辨率微波象

美国加州理工学院的Grossman,Muhleman和Berge在1986年6—9月,用位于新墨西哥州的高空间分辨率和高灵敏度的甚大天线阵望远镜(VLA),在2cm和6cm波长对土星进行了四天观测.在处理后得出图1和图2的土星高分辨率微波象.它们分别是上星在 2cm和 6cm波长上的射电轮廓图和线偏振矢量图(包括偏振强度的大小和方向).1.圆面和环的亮温度 将亮度图直接和在土星与九个稳定强度区——盘、四个环和四个尖角的模型拟合,可以得出土星圆面亮温度在2.01cm和6.17cm波长分别为140.4K和176.7K.详细结果列于表1中.6cm资料显示出在北半球中纬度区有一条增亮的带…     

土卫六孕育生命的可能

<正>关于地外生命的探索,科学家一直都没有停止脚步。探索完太阳系的八大行星之后,科学家一面找寻可能存在生命的地外行星,另一面把关注点放到了太阳系的卫星中。对于土卫六这颗普通但又并不普通的星球,科学家发现了其孕育生命的可能,于是对其展开了近距离研究。土星是太阳系八大行星之一,与太阳的距离排在太阳系第六位。提起土星,它最特殊的一定是漂亮的光环了,虽说太阳系中木星、土星、天王星和海王星都拥有光环,但作为首个被发现的行星环,     

土卫六探秘

 土卫六又名泰坦(Titan), 它是荷兰天文学家克里斯蒂安? 惠更斯于1655 年3 月25 日发现的。当时, 他用自制的望远镜对准土星, 在土星的旁边意外地发现了土卫六。现在知道, 土卫六的直径达5150 千米, 不仅比月球、乃至比水星还大, 但平均密度仅1.88 克/立方厘米, 估计含有近半的水冰, 其余的是氨冰、甲烷冰和硅酸盐。     

小环径比托卡马克系统中的竖直位移不稳定性

研究在小环径比托卡马克系统中的竖直位移不稳定性，探讨了椭圆拉长与装置的环径比，磁面位形三角形变的关系，计算得出，在小环径比条件下，允许等离子体位形有较大的椭圆拉长，同时发，现，当环径比Ａ≤√２时，允许的椭圆拉长反面减小，对于给定的磁面函数，我们还推导出环径比和三角形变有一定的制约关系。     

低环径比托卡马克堆中的α粒子输运

基于当前等离子体物理，本文初步讨论了低环径比托卡马克堆中等离子体的特征。在自洽的低环径比堆芯参数下，计算了α粒子约束和损失，以及不同环径比对它们的影响。     

二元化合物内聚能的线性化缀加平面波能带方法的计算研究

采用线性化缀加平面波能带方法,研究了典型二元化合物NiAl,SiC,GaAs,MgS和NaCl的晶体总能和内聚能,着重考查了二元素Muffin-tin半径的选取对各晶体总能和内聚能的影响。计算结果表明,对NiAl合金,Muffin-tin半径的变动几乎不改变其晶体总能;组元原子的共价键半径可以作为共价键晶体如SiC和GaAs的Muffin-tin半径;但是,元素的离子半径不适合于作为具有较强离子键合的离子性晶体如MgS和NaCl的Muffin-tin半径,因为这时阳离子有较多的芯电子溢出Muffin-tin球。通过选取适当的Muffin-tin半径,对如上化合物计算得到的内聚能与实验结果符合。     

采用简化燃烧室研究柴油机缸内流动

本文采用简化燃烧室研究柴油机燃烧室结构参数对涡流比的影响.简化燃烧室排除了实际燃烧室边界形状的复杂性,主要结构参数之间的可比性更强.研究表明,缸内总体平均涡流比遵循角动量守恒定律,由流体平均旋转半径、角动量、以及摩擦耗散决定.上止点附近,横截面上的平均涡流比除受上述三种因素影响外,还受燃烧室内涡环的影响,涡环的强弱取决于活塞凹坑形式;横截面切向速度分布因受涡环影响,而不能简单归结为刚体流与势流的组合.     

A=2反应堆中氘氚燃烧等离子体特性

人们注意到，实验反应堆ITER-FEAT的环径比A≈3，而球形环的环径比接近1．4，后者可以稳定约束更高的比压值，但其工程问题变得很棘手。最近一些研究表明环径比A接近2的托卡马克系统(在目前的实验研究和理论研究中仍是空白)具有一些非常有意义的品质，例如，对于破裂不稳定性更安全，具有高的自举电流比，以及提高反应堆的经济竞争力(甚至可以采用常规磁体)，等等。     

薄壁管道内壁缺陷的周向导波检测

采用半解析有限元法计算圆环周向导波频散特性,群速度的计算可以不依赖于相速度。以外径202 mm,内径200 mm的铝环为例,计算了其在2.5 MHz频率时最低阶模态的相速度、群速度和振型。进一步设计了实验方案,对选定模态导波分别经过无裂纹和径向深0.5 mm的内壁裂纹的铝环的回波波形进行了分析,通过回波的时间与声程计算群速度进而确定模态。结果表明,裂纹缺陷处会发生模式转换,通过反射回波可以较精确的定位铝环内壁的单一缺陷。      

模拟其他行星重力加速度的单摆装置

模拟其他行星重力加速度的单摆装置刘战存，王晓萌（北京师院分院１０００５３）我们参考了有关材料（１），在普通单摆的基础上，增加了一些装置，可以使学生在课堂上模拟其它行星（如土星、海王星等）的重力场，测定其重力加速度的值．图１为装置简图，摆球为一直径３５...     

飞秒激光微加工中轴向超分辨相位板的设计及仿真

为了提高激光微加工质量,对激光焦斑进行整形,采用菲涅尔衍射公式进行了理论分析,基于遗传算法和设计约束条件通过Matlab设计了两种二元相位元件,0 结构四环相位板的归一化半径尺寸r1=0.15、r2=0.70、r3=0.81,非0 结构四环相位板的归一化半径尺寸为r1=0.25、r2=0.498、r3=0.652,从内到外各环对应的相位为2.879、3.087、0、3.012,采用这两种位相板调制后的纵向光斑大小可压缩至艾丽斑的76%和75%,峰值能量比分别为0.39和0.42,旁瓣能量分别为0.64和0.41,这两种相位板均可应用于飞秒激光微加工。     

毫米波沟道梯型慢波结构行波管的线性理论

 在电子通道内引入一薄层空心电子注,对沟道梯型慢波结构行波管进行了线性理论研究,推导出了沟道梯型结构行波管的工作色散方程,计算了沟道梯型行波管的小信号增益和工作相速。计算结果表明：沟道梯型结构行波管每周期的增益高,带宽窄;当沟宽度由零增加到环内径的2倍时,增益减小量不足1%,这表明沟宽度对增益的影响不大;当脊高度增大10%时,增益增加62%,当环内径增大10%,增益减小57%,因此增益与脊高度正相关,与环内径负相关,且相关性十分明显。     

有限拉莫尔半径和剪切轴向流组合稳定瑞利-泰勒不稳定性

本文参照不可压缩粘滞磁流体动力学方程，考查粘滞对环形等离子体内爆瑞利一泰勒（RT）不稳定性的影响。这里，粘滞效应按文献是指有限拉莫尔半径，用有限拉莫尔半径代替通常的平均自由程。换言之，把有限拉莫尔半径项看成有效粘滞项。即，在等离子体动量方程中称为同旋粘滞项。由于引入了速度剪切，开耳芬．亥姆霍兹不稳定性也包含其中。结果表明，在Z箍缩内爆中，有限拉莫尔半径对磁瑞利-泰勒不稳定性起强稳定作用，而且剪切轴向流和有限拉莫尔半径的组合效应能够极大减小瑞利-泰勒不稳定性。     

地球半径计算引起的思考与讨论

根据公认的相关数据对地球半径进行计算得出的结果与地球半径的公认值存在很大的差别. 为此, 结 合对地球赤道和极地重力加速度的计算值进行分析与讨论     

在磁场作用下含有杂质的半导体量子环中电子的能级

由于量子环特殊的结构,我们尝试过不少方法,发现一般传统方法很难求解薛定谔方程,故很难求出它的波函数和能级。国内外很多学者从事这方面的研究,但发表的文献非常少。有必要寻找一些新的方法从事这方面的研究工作,本文中采用了B样条函数近似拟合波函数的方法,计算了一个在谐振子束缚势和磁场作用下含有杂质的二维量子环中的电子能级。研究了电子能级随磁场强度、束缚势的变化关系以及电子能级与量子环半径的关系。我们发现电子能级随磁场强度、束缚势强度的增强而增强;每一个能级都有一个最小值在特定的量子环半径上,并且随着能级的增加,最小值的位置向半径大的方向偏移。     

美科学家揭开土星极光秘密

一个美国天文学家小组日前说，他们借助“卡西尼”号飞船和“哈勃”太空望远镜收集的数据，发现了土星极光的一些新特点，突破了以往对土星极光的传统认识．     

长岗半太郎（Nagaoka，Hantaro，1865-1950）日本物理学家（Physicist，Japan）

长岗半太郎1887年毕业于东京大学，在获得博士学位后又去德国和奥匈帝国进一步深造。他对原子结构很有兴趣。当时，人们已知道原子中含有带负电的电子。汤姆孙设想原子是带正电的球体，电子散布在球体表面和内部。长岗半太郎不同意这一看法。他认为，在原子的中心有一个正电体，电子则像行星环绕太阳，或像土星的光环那样环绕行星运行。     

粒子像衍射晕与PIV系统的工作条件

讨论了粒子像的衍射晕分布并进行了计算机模拟,得出一个结论：当照相机相干传递函数的通带半宽度大于１．６倍粒子夫朗和费零级衍射环半径时,粒子像的自相关函数与照相机孔径无关,且粒子像有较尖锐的自相关峰和较小的衍射晕。这是ＰＩＶ系统的最佳工作条件。     

滑移流区内微环缝槽道中的层流流动与换热

本文针对微环缝槽道采用速度滑移和温度跳跃边界条件求解了不可压缩气体的Ｎ－Ｓ方程和能量方程,理论分析了微环缝槽道在单侧或双侧不同热流密度加热条件下的流动与层流换热特性,讨论了Ｋｎ数、内外径比对流动阻力及换热特性的影响。结果表明：滑移流区微环继通道内的流阻和Ｎｕｓｓｅｌｔ数明显低于连续流区;且随着Ｋｎ数的增加,流阻和Ｎｕｓｓｅｌｔ数均减小;但其随内外径比ｒ＊的变化趋势与连续流区相似。     

高斯光束经环形光栅的衍射特性分析

基于傅里叶-贝塞尔变换计算高斯光束垂直入射环形光栅时的衍射远场分布,分析了其衍射远场光强分布的一般规律,并与平面波入射时的情况进行了比较.计算结果表明：当光栅半径为1.5倍高斯光束束腰半径时, 随着光栅环数的增加,中央亮斑半值全宽先减小后增大、中央亮斑所包含的功率占总功率的比值减小、中央主极大光强值减小,三者的变化趋势与平面波入射时的趋势一致;中央亮斑半径、次极大光强值变化趋势与平面波入射时的变化趋势不同.当环数小于5时,高斯光束经过环形光栅的衍射场光强变化无规律;当环数大于10后两种情况下衍射场光强变化都不明显;当环数趋于无穷时中央亮斑半径、中央亮斑半值全宽、次极大光强值趋于圆孔衍射(环数等于1)时的值,中央亮斑所包含的功率占总功率的比值约等于圆孔衍射时的1/2,中央主极大光强值约等于圆孔衍射时的1/4.