钠原子双激发［2p，3s］→［5s，kl］ 光电离截面计算

用多体微扰理论和原子体系图示法,研究和讨论了钠原子双激发［2p, 3s］→［5s,kl (ks+kd)］并计算了钠原子的光电离激发截面,计算结果与实验结果相符 。     

钠原子光电离2p→kl(ks,kd)散射截面理论计算

用多体微扰理论研究和计算了钠原子2p→kl(ks,kd)光电离截面,计算结果与实验结果相符合.     

磁场对氩原子ArI5p[3/2]2能态碰撞消激发与碰撞消取向的影响

在空心阴极放电激光诱导荧光实验中，当加强外磁场于观察方向，采用“魔角”激发，对氩原子ArI5p［3/2］₂能态，外磁场强度越强，则碰撞消激发速率越快，而碰撞消取向速率反而越慢，其总的效果是导致弛豫曲线的衰减速率随磁场强度增强而变缓．ArI5p［3/2］₂的自然能级寿命在不加外磁场情况下为120±5ns． 关键词：     

钐原子的两步激发共振光电离光谱

采用两步激发共振光电离技术研究了Sm原子的偶宇称高激发态光谱.实验采用了两条激发路线：1)第一束激光的波长固定在478.44nm以便将Sm原子从4f⁶6s²［⁷F₁］态激发至4f⁶6s6p［⁷D₁］态,再用第二束激光使其波长从480nm扫描至530nm,将Sm原子进一步激发至待测的高激发态;2)第一束激光的波长固定在574.8 关键词： Sm原子 光谱 分步激发 共振电离     

~（171）Lu1／2~－［541］轨道的形变驱动作用

通过熔合蒸发反应１６０Ｇｄ（１９Ｆ，６ｎ２ｐ）对１７１Ｌｕ的１／２－［５４１］转动带进行了研究，观测到了此带的第一带交叉频率．与相邻偶偶核相比该频率值推迟了约４０ｋｅＶ．推转壳模型对单准质子的顺排角动量和能量的计算结果表明πｈ９／２［５４１］１／２－轨道的形变驱动作用对这种推迟的贡献是不应被忽略的．     

在N2中［VnCr3－n(μ3-O)（μ-O2CCH3）6（THF）3］X［n＝0－3，X＝Cl－，ClO－4，（VO5）－0.5］及［VnFe3－n（μ3-O）（μ-O2CCH3）6（THF）3］X（n＝0－3，X＝Cl－）反应行为的原位红外光谱研究

利用原位红外光谱研究标题化合物在N2中的反应行为。发现它们在不同温度下能使乙酸分别转化为丙酮和甲烷。它们对乙酸的丙酮化反应活性顺序：［V3OAT］＞［VFe2OAT］，［V2CrOAT］＞［Fe3OAT］，［VCr2OAT］＞［Cr3OAT］［OAT＝（μ3-O）（μ-O2CCH3）6（THF）3］。它们对乙酸的甲烷化反应活性顺序：［Cr3OAT］＞［VCr2OAT］，［V2CrOAT］＞［V3OAT］＞［VFe2OAT］，［FeO3OAT］。对乙酸的丙酮化反应活性［Fe3OAT］明显低于［Fe3OAH］［OAH＝（μ3-O）（μ-O2CCH3）6（H2O）3］。对乙酸的甲烷化反应活性［Cr3OAT］也明显低于［CrOAH］。并对上述［Fe3OAT］，［Cr3OAT］与［Fe3OAH］，［Cr3OAH］之间差异进行了讨论     

8种苯并［h］喹啉的13C NMR归属

报道了8种新的苯并［h］喹啉的     

Ni,Pd和Pt的表面应力

半经验的修正嵌入原子方法用于Ni，Pd和Pt的低指数面的表面应力计算，得到了与第一原理计算相符合的结果．给出了（110）表面［110］方向的应力是［001］方向应力的两倍左右；阐明了应力各向异性是所有fc金属（110）面的一般特性．预言了Pd和Pt（100）的表面应力的大小． 关键词：     

［Co(tren)(amino acidato-N,O)］X2·nH2O在溶液中的NMR研究

报道了配合物［Co(tren)(DL-phenylalaninato)］(ClO₄)₂ (Ⅰ)、Co(tren)(L-prolinato)］I₂·H₂O (Ⅱ)、［Co(tren) (L-valinato)］I₂·1/3H₂O (Ⅲ)、［Co(tren)(L-isoleucinato)］I₂ (Ⅳ)、［Co(tren) ( L-leucinato)］I₂ (Ⅴ) 在溶液中的NMR研究. 通过同核和异核二 维核磁共振实验归属了配合物的¹H和¹³C NMR ，发现在配合物的空间结构 中，四齿配体(tren)的3个螯合臂中有两个构象稳定，而另一个构象不稳定，这与晶体学数据吻合. 通过变温实验和溶剂效应实验，发现在配合物Ⅲ、Ⅳ、Ⅴ中存在分子内氢键，而在晶体结构中，所有配合物都存在分子间氢键. 配合物Ⅰ、Ⅱ在溶液中的行为需进一步的研究 .     

Ca原子4s2-4s4p电子碰撞激发特性

基于全相对论扭曲波（RDW）电子碰撞激发计算程序REIE06,系统计算了Ca原子基态3p64s2 1S0到激发态3p64s4p 3P0,1,2 1P1精细结构能级的碰撞截面,总结了在不同入射电子能量下碰撞截面的变化规律。目前计算中,细致考虑了电子关联效应和Breit相互作用,计算结果与已有的理论计算进行比较,对实验值的相对误差较小。     

基于耦合道Gamow壳模型计算17O和17F的能谱以及16O(p,p)反应的微分散射截面

利用耦合道Gamow壳模型计算了17O和17F的低激发能谱以及16O(p,p)反应的低能弹性散射截面。结果表明,17O和17F中非束缚共振态能级的核子发射宽度的计算需要合理地考虑连续态耦合效应。计算得到的17O和17F的低激发能谱以及16O(p,p)反应的低能弹性散射激发函数都与实验数据吻合较好。这说明基于现实核力的计算可更好地描述16O(p,p)反应的低能弹性散射截面。     

杂质P对α-Fe中刃型位错上扭折电子结构的影响

利用离散变分方法和DMol方法，研究了P对bcc Fe中［100］(010)刃型位错上扭折电子结构的影响，计算了杂质偏聚能、原子间相互作用能、电荷密度及态密度.计算结果表明：微量P引入体系后，电荷发生了重新分布，P原子得到电子，其周围Fe原子失去电子，由于P原子的3p轨道与近邻Fe原子的3d4s4p轨道之间杂化，使P原子与近邻Fe原子间有较强的相互作用，不利于扭折的迁移，使位错运动受阻，有利于材料强度的提高.同时，杂质P原子与基体原子间的成键主要是d，p轨道起作用，使得它们之间的成键有较强的方向性，有可能     

超高泵浦功率下的Xe(6p[1/2]0, 6p[3/2]2, 和6p[5/2]2)原子的能量转移过程

本文研究了Xe(6p[1/2]₀, 6p[3/2]₂, and 6p[5/2]₂)原子在聚焦条件下的动力学过程. 激发能级的原子密度在聚焦条件下会显著地增加,因此两个高激发态原子之间的energy-pooling碰撞的概率也会增加. 这种energy-pooling碰撞主要有三种类型. 第一种类型为energy-pooling碰撞导致的电离. 一旦将激发激光聚焦,就可以从侧面的窗口观察到非常明显的电离现象,不论激发能级是6p[1/2]₀、6p[3/2]₂或6p[5/2]₂能级. 这种电离的产生机理是energy-pooling电离或者一个Xe^*原子再吸收一个光子产生电离. 第二种类型为跨越较大能极差的energy-pooling碰撞. 当激发能级为6p[1/2]₀能级的情况下,两个6p[1/2]₀原子碰撞会产生一个5d[3/2]₁原子和一个6s''[1/2]₀原子. 第三种类型为跨越较小能级差的energy-pooling碰撞. 以5个二次产生的6p能级为上能级的荧光强度都变得更强,并且这些荧光的上升沿都变得更陡峭. 产生这些6p原子的主要机理是energy-pooling碰撞并非简单的碰撞弛豫. 基于理想气体原子之间的碰撞概率公式,推导出两个6p[1/2]₀原子的energy-pooling碰撞速率为6.39x10⁸s^-1. 此外,6s原子在聚焦条件下的密度也会增加. 因此所有的荧光曲线会因为辐射俘获效应而出现非常严重的拖尾.     

钾双原子分子21∑＋u─x1∑＋g跃迁连续谱带研究

理论计算了钾双原子分子２１∑＋ｕ─ｘ１∑＋ｇ跃迁所得到的扩散带荧光谱，并与Ｇｏｎｄａｌ等［４］和Ｌｕｈ等［５］以及Ｍｉｌｏｓｅｖｉｃ等［６］的实验结果进行了比较。计算结果与Ｌｕｈ等和Ｍｉｌｏｓｅｖｉｃ等的实验结果符合很好，排除了６００ｎｍ附近扩散带来自Ｋ２２１∑＋ｕ─ｘ１∑＋ｇ跃迁的可能性。     

杂质P对α-Fe中刃型位错上扭折电子结构的影响

利用离散变分方法和DMol方法,研究了P对bcc Fe中［100］(010)刃型位错上扭折电子结构的影响,计算了杂质偏聚能、原子间相互作用能、电荷密度及态密度.计算结果表明：微量P引入体系后,电荷发生了重新分布,P原子得到电子,其周围Fe原子失去电子,由于P原子的3p轨道与近邻Fe原子的3d4s4p轨道之间杂化,使P原子与近邻Fe原子间有较强的相互作用,不利于扭折的迁移,使位错运动受阻,有利于材料强度的提高.同时,杂质P原子与基体原子间的成键主要是d,p轨道起作用,使得它们之间的成键有较强的方向性,有可能 关键词： 电子结构 刃型位错 扭折 杂质元素     

超高泵浦功率下的Xe(6p[1/2]_0,6p[3/2]_2和6p[5/2]_2)原子的能量转移过程（英文）

本文研究了Xe(6p[1/2]_0,6p[3/2]_2和6p[5/2]_2)原子在聚焦条件下的动力学过程.激发能级的原子密度在聚焦条件下会显著地增加,因此两个高激发态原子之间的energy-pooling碰撞的概率也会增加.这种energy-pooling碰撞主要有三种类型.第一种类型为energy-pooling碰撞导致的电离,一旦将激发激光聚焦,就可以从侧面的窗口观察到非常明显的电离现象,不论激发能级是6p[1/2]_0、6p[3/2]_2或6p[5/2]2能级.这种电离的产生机理是energy-pooling电离或者一个Xe*原子再吸收一个光子产生电离.第二种类型为跨越较大能极差的energy-pooling碰撞.当激发能级为6p[1/2]_0能级的情况下,两个6p[1/2]_0原子碰撞会产生一个5d[3/2]_1原子和一个6s'[1/2]_0原子.第三种类型为跨越较小能级差的energy-pooling碰撞.以5个二次产生的6p能级为上能级的荧光强度都变得更强,并且这些荧光的上升沿都变得更陡峭.产生这些6p原子的主要机理是energy-pooling碰撞并非简单的碰撞弛豫.基于理想气体原子之间的碰撞概率公式,推导出两个6p[1/2]。原子的energypooling碰撞速率为6.39×10~8 s~(-1).此外,6s原子在聚焦条件下的密度也会增加.因此所有的荧光曲线会因为辐射俘获效应而出现非常严重的拖尾.     

关于氦原子第一激发态能级

本文从对Ｋｉｊ、Ｊｉｊ的一般性讨论出发，给出氦原子第一激发态能级次序，指出了与文献［４］、［５］、［６］、［７］及［８］的差异所在．     

电子与钠原子散射的S,T,U参数研究

电子原子散射中的S,T,U参数可用来描述散射前后自旋状态的变化,研究精细结构水平上的散射激发振幅之间的关系,进而揭示电子原子碰撞过程中电子自旋-轨道耦合以及电子-电子交换等自旋相关效应.采用扭曲波玻恩近似计算了钠原子受电子散射S→P跃迁中的S,T,U参数,分析了多种入射能(2.2-60 eV)的电子与钠原子激发S→P跃迁过程的S,T,U参数随散射角的分布,其中对10 eV入射能的Sp参数与已报道实验数据符合一致.结果表明,较低能电子入射下的S,T,U参数随散射角的分布幅度和起伏都比较明显,入射能大于40 eV的电子入射,S,T,U参数的散射角分布变化很小.     

Al^（10＋）的电子碰撞激发和电离

用扭曲波方法计算了Ａｌ￣（１０＋）离子基态和第一激发态的１ｓ、２ｓ和２ｐ电子的激发和电离截面。激发截面与文献［３］的结果符合很好。同时，２ｓ电离截面与文献［４］的结果也是一致的。在电离阈值处实现了激发截面（乘以“态密度”）与电离能量微分截面的光滑联接。     

钠分子高位2~1Ⅱ_g与C~1Ⅱ_u态之间的碰撞能量转移

通过双光子激发和探测后向受激辐射光谱的方法观察了钠分子高位单态2~1Π_g与C~1Π-x间的碰撞能量转移过程。理论上计算的C~1Π_x态的布居分布和由C~1Π_x→X~1∑_g~+跃迁产生的紫外受激辐射光谱,均与实验结果相符。还同时采用二台不同波长的染料激光器分别激发钠分子和钠原子,研究了不同激发态钠原子对钠分子高位激发态能量转移过程的影响。