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两等量点电荷连线的中点的场强为零,中垂线上无限远处的场强也为零,中垂线上其他点的场强不为零且是连续变化的,所以,中垂线上有个场强最大值的点. 相似文献
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在高中物理教学中,有一道常见练习:在真空中有两个等量同种电荷,相距为L,中点为O,则从O点开始,沿两电荷中垂线向外,电场强度的变化为A.一直减少B.一直增加C.先增加后减少D.无法判断在引导学生进行判断时,一般采用特殊位置分析法.两电荷在O点分别产生的电场大小相等,方向相反,合场强为零.而在无穷远处,两电荷产生的电场趋近于零,所以合场强亦为零,而中垂线上其他位置由场强叠加可知,合场强不为零,由此推断答案 相似文献
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有如图所示的闭合金属壳(即空腔导体)。q1和q2是位于该金属壳内、外的两个点电荷,有人根据空腔导体有屏蔽作用这一性质,认为q1和q2之间的相互作用力为零.这当然是错误的.实际上我们可以证明q2和壳外表面(即S2面)上的所有电荷在空腔内所产生的合场强为零,因而q1所受的这合场强的作用力为零.但这并不是单独一个q2对q1的作用力为零.至于q1对q2的作用力同样也不为零,只是可以证明q1和壳内表面(即S1面)上所有电行在壳外任一点的合场强为零.单独的q1在q2所在处激发的电场场强并不为零,对q2的作用力也不为零.一般所说的静电屏蔽作用,是指壳外电行q… 相似文献
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任意形状带电导体表面的场强 总被引:1,自引:0,他引:1
一、导体表面的实际场强静电平衡状态下任意形状带电导体的电荷一定分布在导体表面,实际的电荷层厚度不可能为零。带电导体表面的场强,是对电荷层外表面而言的。用高斯定理求解导体表面的场强时,要么承认电荷层有厚度,考察点可以贴着导体表面,也可以在导体外并无限接近表面;要么把电荷层当作厚度为零的面电荷,则考察点必须在导体外并无限接近导体表面。这两种思维方式都是为了过考察点做平行于表面的高斯面时,把考察点附近区域的电荷置于高斯面内,二者对求解导体表面的实际场强是等价的。当考察点处电荷面密度为σ,可得该处表面场强大小E=σε0,方向垂直于该处的表面(σ电性为正时向外,为负时向内)。 相似文献
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在常规的教学中,通常是定性分析等量同号电荷中垂线上的电场强度.从连线中点和无穷远的场强都为零,得出中垂线上的场强变化规律,笔者在教学中碰到学生问有没有定量求出最大值的方法,引发了笔者对求极值方法的一点思考. 相似文献
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有一带电导体,设其面元处电荷面密度为σ,则它所在处的场强为 E1= 而不是 .有的人在计算导体表面面元受力的问题时,把答案写 错误就出在将 中的E1误认为等于 了.为什么 所在处的场强为 呢?关键是在求场强时应该将 本身除去,而计算其它电荷在该面无处所产生的场强.见图,用E S表示带电面元△S所产生的场强.在它的附近,可将它视为无限大带电面,其场强垂直表面,大小为 .在导体外,极靠近导体表面附近,有E=E1 (n为导体表面法线方向的单位矢).由此即可得出 ,方向垂直导体表面向外.在导体内部,E1与E△S的合场强为零,由此亦可得出E1 方向与 相… 相似文献
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Aharonov-Bohm效应与电磁基础理论教学的改革华南理工大学简趣玲1959年,阿哈罗诺夫(Y.Aharonov)和玻姆(D.Bohm)提出了一个理想实验,这个实验揭示了电磁场的势具有直接可观测的物理效应.即在电磁场场强为零,但电磁场的势不为零的... 相似文献
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1959年,阿哈罗诺夫(Y.Aharonov)和玻姆(D.Bohm)提出了一个理想实验,这个实验揭示了电磁场的势具有直接可观测的物理效应.即在电磁场场强为零,但电磁场的势不为零的区域,电磁势的作用会使电子波函数的相位发生改变.这种由电磁场的势所引起的量子效应,被称作Aharonov-Bohm效应,又简称为A-B效应. 相似文献
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介绍了一套制冷机冷却型小型超导强磁场系统。超导磁体线圈用铌钛超导线绕制,室温孔直径为75mm,磁场中心Φ25mm×250mm区域内最高场强达到3.64T,磁场不均匀性小于3%。在2.62T场强下连续闭环运行了20天,电流衰减率近似为零。采用4K级低温制冷机冷却防辐射冷屏,液氦蒸发率小于0.03升/小时,系统一次可注入液氦50升,补液周期大于60天。 相似文献
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有两个异号点电荷,所带电荷的量值不相等。在描写这两个点电荷产生的电场时,一些书[1][2]中给出的电力线图大致如图一。一些教师在课堂教学中所绘的电力线图也基本如此。然而这张图有些地方是错的,错误主要在带电数量小的一侧。如图中-q的右侧,特别是水平方向上那条电力线完全画错了。这是因为在不等量的正负点电荷的连线的延长线上,在带电量值小的一侧,总能找到一点P,由计算表明该点的场强为零,即该点不应有电力线通过。在P点附近各点的场强的方向是:P点左面的点的场强向左;P点右面的点的场强向”右;P点下面的点场强向上;P点上面的点的… 相似文献
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采用零维等离子体动力学模型,计算了不同约化场强条件下N2/O2放电等离子体的演化特性.结果表明,平均电子能量与约化场强有着近似的线性关系,在约化场强为100 Td时,平均电子能量约为2.6 eV、最大电子能量达35 eV;约化场强是影响电子能量函数分布的主要因素.气体放电过程结束后,振动激发态氮分子的粒子数浓度不再变化,电子激发态的氮分子、原子和氧原子的粒子数浓度达到一峰值后开始降低;放电结束后的氧原子通过复合反应生成臭氧.约化场强升高,由于低能电子减少的影响,振动激发态氮分子的粒子数浓度降低,当约化场强由50 Td增加75 Td,100 Td时,粒子数浓度由3.83×1011 cm-3降至1.98×1011 cm-3和1.77×1011 cm-3,其他粒子浓度则相应增大.
关键词:
等离子体
约化场强
粒子演化
数值模拟 相似文献
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在线性增加磁场的条件下,用变频倒扭摆测量了配比成份为(Bi0.8Pb0.2)SrCaCu2Oy的试样在超导态时磁化过程中的低频内耗。测量温度为95K,试样处于零电阻状态,所用频率为0.5-5Hz.在内耗-场强H曲线上观测到内耗峰,它有如下特点:1)峰高随加场速率H的增大而增大,但随测量频率的增大而降低;2)峰值处的场强为4-6mT;3)当H由非零值突然改变至零时,磁化过程特征内耗消失;4)试样处于正常态时,上述特征内耗消失。认为超导体在磁化过程中的上述特征内耗是量子磁通的运动所引起来的。
关键词: 相似文献
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