BF分子A~1Π→X~1Σ~ 带系与b~3Σ~ →a~3Π带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关．用该波函数编程序计算了ＢＦ分子Ａ１Π→Ｘ１Σ＋带系和ｂ３Σ＋→ａ３Π带系的ＦｒａｎｃｋＣｏｎｄｏｎ因子．计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温、高温和强激波条件．     

BS分子α带系A~2Π→X~2Σ~+及γ带系C~2Π→X~2Σ~+法兰克-康登因子的计算

在双原子分子核运动的薛定谔方程中，计入分子的振转相互作用项，在Ｍｏｒｓｅ势近似下得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了ＢＳ分子α带系Ａ２Π→Ｘ２Σ＋及γ带系Ｃ２Π→Ｘ２Σ＋法兰克－康登（Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ）因子（简称Ｆ－Ｃ因子）。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０至Ｊ＝２００，其结果适用于低温、高温和强激波条件。     

高温空气中NO分子β(B2Πr-X2Πr)及γ(A2Σ+-X2Πr) 发光带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,得出的波函数除与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了高温空气中ＮＯ分子β（Ｂ２Πｒ－Ｘ２Πｒ）及γ（Ａ２Σ＋－Ｘ２Πｒ）带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００,结果适用于低温和高温条件。     

B2分子A^3Σ^—u—X^3Σ^—g带系的Franck—Condon因子计算

计算了Ｂ２分子Ａ３Σ－ｕ－Ｘ３Σ－ｇ带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中计入了分子振转相互作用项，而且转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝１８０。结果适用于低温，高温和强激波条件     

BN分子A^3П—X^П带系Franck—Condon因子计算

利用以前我们得到的双原分子的振转波函数，计算了ＢＮ分子Ａ＾３П－Ｘ＾３П带系Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中拢转动量子数的值由Ｊ＝０取至Ｊ＝１８０，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

S_2分子B~(″3)Π_u态的势能函数和光谱常数的理论研究

推导了Ｓ２分子Ｂ″３Πｕ态的合理离解极限．用Ｇａｕｓｉａｎ９４ＱＣＩＳＤ（Ｔ）方法和６３１１＋＋Ｇ基组计算了Ｓ２分子Ｂ″３Πｕ以及Ｘ３Σ－ｇ态的势能曲线．给出了Ｓ２分子Ｂ″３Πｕ态的ＭｕｒｅｌＳｏｒｂｉｅ势能函数和光谱常数．Ｂ″３Πｕ与Ｂ３Σ－ｕ态在排斥支重叠范围大；同时，Ｂ″３Πｕ与Ｘ３Σ－ｇ态有相同离解极限，因而，在吸引支有重叠．讨论了Ｂ″３Πｕ与Ｂ３Σ－ｕ和Ｘ３Σ－ｇ态相互作用的特征．     

BO分子α带系A~2Π-X~2Σ~ 及β带系B~2Σ~ -X~2Σ~ Franck-Condon因子的计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ２Π－Ｘ２Σ＋及β带系Ｂ２Σ＋－Ｘ２Σ＋的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温、高温和强激波条件。     

~(14)N~(16)O分子X~2Π_(3/2)R(1.5)v=0→1及~(15)N~(16)O分子X~2Π_(3/2)Q(1.5)v=0→1跃迁的FLMR光谱

本文采用法拉弟效应的激光磁共振光谱技术，研究了－氧化氮分子１４Ｎ１６ＯＸ２Π３／２Ｒ（１．５）ｖ＝０→１和同位素分子１５Ｎ１６ＯＸ２Π３／２Ｑ（１．５）ｖ＝０→１跃迁的ＦＬＭＲ光谱，实验给出了样品浓度和信号强度之间的关系及调制磁场强度与ＦＬＭＲ信号强度之间的关系。     

MgO分子B~1Σ~ -X~1Σ~ 带系及MgH分子A~2Π-X~2Σ~ 带系振子强度的计算

选用ＳＴＯ４Ｇ双ζ扩展基组,用单组态自洽场方法计算分子轨道,然后作较大规模的组态相互作用计算,得到分子电子态的能量和波函数。在偶极近似下,进一步计算了ＭｇＯ分子Ｂ１Σ＋－Ｘ１Σ＋带系及ＭｇＨ分子Ａ２Π－Ｘ２Σ＋带系的振子强度,其值分别为ｆ１＝１．６２２×１０－３,ｆ２＝１．８１４×１０－３。     

NO分子(5σ)~2(1π)~43p-(5σ)~2(1π)~3(2π)~2构形相互作用与转动能级结构

在考虑ＮＯ分子的（５σ）２（１π）４３ｐ－（５σ）２（１π）３（２π）２构形相互作用的情况下，对Ｄ２Σ＋（ｖ＝６），Ｃ２Π（ｖ＝６），Ｂ２Π（ｖ＝２４）和Ｌ２Π（ｖ＝４）电子态的转动能级结构以及态函数进行了计算，计算结果与实验结果很相符。     

CO分子d3Δ-a3Π三重带的塞曼调制磁旋转光谱的研究

采用塞曼调制磁旋转光谱技术（ＺｅｅｍａｎＭｏｄｕｌａｔｉｏｎｍａｇｎｅｔｉｃＲｏｔａｔｉｏｎＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ以下简称ＺＭ－ＭＲＳ）研究ＣＯ分子（ｄ３Δ－ａ３Π）的（５－０）振动带高灵敏度吸收谱。标识出了十二个子带，观察到了下态ａ３Π的Λ双分裂，拟合出了上下态分子常数。     

OH分子基态（X2Π）的结构与势能函数

采用密度泛函理论的B3LYP方法和二次组态相互作用(QCISD(T))方法优化计算了OH分子基态(X²Π)的平衡结构、振动频率和离解能.根据原子分子反应静力学原理，导出了OH分子基态(X²Π)的合理离解极限，采用最小二乘法拟合Murrell-Sorbie函数得到了相应的势能函数和与该基态相对应的光谱常数(B_e，α_e，ω_e和ω_eχ_e)，计算结果与实验数据符合得相当好. 关键词： OH分子 2Π)')" href="#">基态(X²Π) 势能函数     

OH分子基态(X~2Π)的结构与势能函数

采用密度泛函理论的B3LYP方法和二次组态相互作用(QCISD(T))方法优化计算了OH分子基态(X2Π)的平衡结构、振动频率和离解能.根据原子分子反应静力学原理,导出了OH分子基态(X2Π)的合理离解极限,采用最小二乘法拟合Murrell-Sorbie函数得到了相应的势能函数和与该基态相对应的光谱常数(Be,αe,ωe和ωeχe),计算结果与实验数据符合得相当好.     

钠分子1Πg里德堡态光谱研究

通过光学-光学双共振(OODR)光谱方法,研究了钠分子六个高激发1Πg态,对它们进行了振动和转动归属,获得了分子常数和势能曲线.根据里德堡轨道的nlλ特性,将1～101Πg态划分为实贯穿里德堡态和实非贯穿里z德堡态.     

溴分子[^2Π3／2]4d里德堡态的转动谱的计算模拟

对溴分子在６８８００－７２００ｃｍ＾－１范围内的两个被观察到的［＾２Π３／２］４ｄ偶宇称里堡态的转动光谱进行了计算模拟，确定了转动常数，并且证实了原先对实验光谱的传动结构和电子角动量的标识。     

N_2分子X~1Σ_g~ ,A~3Σ_u~ 和B~3Π_g的势能函数

用文献［１，２，８］介绍的方法推导了Ｎ２分子的基态（Ｘ１Σ＋ｇ）和激发态（Ａ３Σ＋ｕ和Ｂ３Πｇ）的合理离解极限。计算并比较了在６－３１１Ｇ基集合，ＵＨＦ、ＣＩＤ、ＵＣＩＳＤ和ＱＣＩＳＤ水平下Ｎ２分子上述三个电子态的平衡结构和谐振频率；并用ＱＣＩＳＤ／６－３１１Ｇ计算了各态的系列单点势能值，由正规方程组拟合Ｍｕｒｒｅｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数得到了相应各态的完整势能函数，结果与实验数计算值符合得比较好。     

α-环糊精包合物中环己烷构象平衡的PM3研究

用ＰＭ３分子轨道方法研究了α－环糊精的包合作用对怀烷构象平衡的影响。发现α－环糊精的包合作用可以改变环己烷的构象平衡。计算结果表明,虽然环己烷的椅式构象比船式构象稳定１８．５ｋＪ·ｍｏｌ＾－１,但在α－环糊精的包合物中,船式环己烷包合物比椅式环己烷包合物稳定４．４ｋＪ·ｍｏｌ＾－１。因此,超分子体系中客体分子的构象平衡不能简单地从其游离态的构象平衡外推得到,而应该考虑在超分子体系中分子间相互作用对     

钠双原子分子2^3Πu→1^3Σ^＋g跃迁近红外发射光谱

用紫外激光泵浦Ｎａ２分子高位电子态，观察到了位于０．９８－１．０４μｍ谱区峰值为１．０μｍ附近的近红外发射谱，判断基来源于单三重态分子间能量转移后的２＾３Πｕ→＾Σ＾＋ｇ跃迁。，     

S2分子X^3—Σ^—g和B^3Σ^—u态的势能函数和振动光谱特征

应用实验光谱数据，导出了Ｓ２的基态分子Ｘ３Σ－ｇ和激发态Ｂ３Σ－ｕ的ＭｕｒｅｌＳｏｒｂｉｅ势能函数，并用ＱＣＩＳＤ（Ｔ）／６－３１１Ｇ方法对基态进行了计算，结果在吸引支出现了回避相交而产生了一个浅平极大，其他部位与实验结果符合甚好。计算了Ｂ３Σ－ｕ和Ｘ３Σ－ｇ态的全部振动能级，以及激发态（Ｂ３Σ－ｕ）振动能级≤９和基态（Ｘ３Σ－ｇ）振动能级≤３０之间的Ｄｅｓｌａｎｄｒｅｓ表。给出了Ｂ３Σ－ｕ－Ｘ３Σ－ｇ跃迁Ｃｏｎｄｏｎ抛物线，各振动态的计算结果与实验值很好符合。     

锂分子31Πg里德堡态的光谱研究

我们用脉冲光学-光学双共振荧光激发谱(OODR),测量了在35 500～38 000 cm-1能量范围内的里德堡态,观察到7Li231Πg态的10个振动能级.本文对观测的31Пg态的146条激发谱线进行了归属,得到了新的Dunham常数,RKR势能曲线以及A1Σ+u到31Πg态跃迁的夫兰克-康登因子,并且讨论了31Πg态的双重分裂以及与附近里德堡态F(4)1Σ+g,51Σ+g,61Σ+g和G(2)1Πg的微扰.发现在我们的实验精度下(0.2 cm-1) 31Πg态的双重分裂可以忽略.