受激发射损耗显微技术中0/π圆形相位板参数优化

采用光的矢量衍射理论,研究了0/π圆形相位板不同设计参数对于受激发射损耗(STED)显微镜中抑制光形成中空聚焦光斑聚焦质量的影响,并进行了数值模拟.相关计算结果表明,当采用不同偏振态、不同光强分布的入射光作为STED光,0/π圆形相位板内径的合理取值范围是不同的,而系统所用物镜的数值孔径对于内径的取值影响较小.在各种不...     

气体的光受激发射

一、引言 1958年C. H. Townes提出采用多模谐振腔的概念,可能在红外光或可见光波段得到受激发射,随着就有若干关于固体材料的理论及实验的报导;同时A. Javan也提出在气体放电中可能产生受激发射的反转条件,并在1961年成功地制出世界上第一个气体光激射     

受激发射损耗荧光显微镜的模型设计及参量优化

受激发射损耗荧光显微镜利用荧光饱和和激发态荧光受激损耗的非线性关系,通过限制损耗区域,可突破远场光学显微术的衍射极限分辨力并实现三维成像。基于对粒子速率方程组的修正,建立了描述荧光团各能级粒子数概率时间特性的模型,并定义了时间平均损耗效率判据。采用高斯函数模拟两束入射激光脉冲通过对模型的数值计算,模拟了激发脉冲的SIED激光脉冲的光强、脉冲宽度以及两束光的延迟时间等参量与损耗效率之间的关系,并获得了各参量的最佳值,优化了损耗效率,为提高系统分辨力提供了有效的途径。     

气体的光受激发射

一、引言 1958年C.H.Townes提出采用多模谐振腔的概念,可能在红外光或可见光波段得到受激发射,随着就有若干关于固体材料的理论及实验的报导;同时A.Javan也提出在气体放电中可能产生受激发射的反转条件,并在1961年成功地制出世界上第一个气体光激射器,称之为气体laser。从此以后,光受激发射的研究工作如雨后春笋般地涌现出来,其发     

光受激发射的稳定性

本文推导出描述三能级Laser工作过程的准经典方程组,并分析了输出振动的稳定性。在阈值以上,当T₁?T₂,q^-1时,只在1/(qT₂)>1时,输出振幅是稳定的(其中T₁,T₂,q^-1分别是分子纵向、横向及谐振腔的弛豫时间)。在稳定区域,趋向平衡的时间与T₁成正比。当分子线宽小于谐振腔宽度时,输出是不稳定的,而在1/(qT₂)减小时,平衡点由稳定变到不稳定时产生一个稳定的极限环,即输出振幅逐渐开始振动。关于稳定性的结论在气体Laser中是可以检验的。本文指出,在红宝石Laser中看到的输出不稳定,可能就是谐振腔的q很大的结果。     

单缝衍射光强分布测试法的研究

单缝衍射光强分布测试法的研究吴银花，王引娣（西北师范大学）单缝衍射光强分布实验中测量误差偏大是较棘手的问题，为此我们做了一些探讨性的研究工作．１误差原因分析１．１实验原理夫琅和费单缝衍射花样在空间某定点Ｐ（图１）的光强分布为：式中ａ为狭缝宽度，Ｉｐ为...     

卫星光网络中分光信息损耗研究

分析了由星间并行M-ary激光链路分光引起的能量损耗和由此导致的信息损耗。采用Lagrange乘数法得到了量子噪声极限下的最佳分光比与各符号发送概率和发送能量的关系。当用先验等概率和等能量发送时,最佳分光功率比为1:1:…:1,与相同平均发送功率OOK相比,M-ary各支路接收功率下降到了OOK的(log2M)/M量级。基于分光能量损耗的分析结果,推导了链路接收误码率恶化和信息损失,并做了相应的数值分析和Monte-Carlo仿真。仿真结果表明:4-ary受分光影响最小;随着M-ary分组数的增加,链路性能恶化,当分组数从4增至32时,由分光损耗造成的信息损失与5dB的接收功率损耗相当。     

ZnCdTe-ZnTe多量子阱的光泵受激发射

本文报导了ZnCdTe-ZnTe多量子阱的受激发射机理.阈值时(J_th)受激发射峰相对于激子吸收峰的能量差(19meV)与激子束缚能接近.激发光强度在3J_th～4.8J_th之间变化时,该能量差随激发光强度的变化规律与激子-激子散射过程的理论结果符合得很好,从而把该材料在上述激发光强内的受激发射机理归结为激子-激子散射过程.     

ZnCdTe-ZnTe多量子阱的光泵受激发射

本文报导了ＺｎＣｄＴｅ－ＺｎＴｅ多量子阱的受激发射机理．阈值时（Ｊｔｈ）受激发射峰相对于激子吸收峰的能量差（１９ｍｅＶ）与激子束缚能接近．激发光强度在３Ｊｔｈ～４．８Ｊｔｈ之间变化时，该能量差随激发光强度的变化规律与激子—激子散射过程的理论结果符合得很好，从而把该材料在上述激发光强内的受激发射机理归结为激子－激子散射过程     

近场光学中光纤探针的光强分布

光在亚微米尺度的光纤探针中的传播行为是一个迫切需要了解的重要问题.用时域有限差分法对三维光纤探针的Maxwell方程直接进行求解,获得了光纤探针的光强分布.计算结果表明:光纤探针中的光强分布呈固定的花样图形,花样图形的形状与光的偏振及针尖的结构形状等有关.该结果对深入理解光纤探针的辐射机理非常有益,并对实际制作性能优良的光纤探针具有指导意义.     

腔内双压电变形镜光强分布优化

报道了把20单元双压电变形镜作为闪光氪灯泵浦的Nd:YAG激光器的腔镜,优化激光器输出光束远场强度分布的实验结果。变形镜由随机并行梯度下降算法控制,以相机采集到的激光束远场环围能量作为算法的评价指标,控制双压电变形镜的面形向远场能量分布更加集中的方向变化。结果表明:系统在20 s内将远场光斑中的多个亮斑校正为单个亮斑,峰值光强与优化前相比提高了5倍;在腔镜倾斜较大时,实验系统将激光器的输出功率由0.006~0.051 W提升至0.330 W,验证了实验系统的有效性。     

腔内双压电变形镜光强分布优化

报道了把20单元双压电变形镜作为闪光氪灯泵浦的Nd:YAG激光器的腔镜,优化激光器输出光束远场强度分布的实验结果。变形镜由随机并行梯度下降算法控制,以相机采集到的激光束远场环围能量作为算法的评价指标,控制双压电变形镜的面形向远场能量分布更加集中的方向变化。结果表明：系统在20 s内将远场光斑中的多个亮斑校正为单个亮斑,峰值光强与优化前相比提高了5倍;在腔镜倾斜较大时,实验系统将激光器的输出功率由0.006~0.051 W提升至0.330 W,验证了实验系统的有效性。     

光泵浦ZnCdSe／ZnSe单量子阱蓝绿受激发射的研究

报道了常压金属有机化学汽相淀积（ＭＯＣＶＤ）制备的Ｚｎ０．７Ｃｄ０．３Ｓｅ／ＺｎＳｅ单量子阱的光泵浦受激发射性质。在７７Ｋ下观测到了ｎ＝２的重空穴激子发光峰和ｎ＝１的重空穴激子吸收峰。在７７Ｋ脉冲激光泵浦下受激发射阈值功率密度为１１６ｋｗ／ｃｍ２。认为受激发射机理可能是激子局域态的空间填充。     

CuCl中激子分子的受激发射

本文报导对激子分子复合(EMR)产生的高效率受激发射的观测。这些分子是高激发密度下许多晶体的最低本征能态,可以期望激子分子复合(EMR)在受激发射过程中起重要作用。以前曾推测[1],许多半导体中EMR可能是本征受激发射的主要复合途径[3],但是后来忽视了这一点[2]。本文叙述的观测是在光激发CuCl晶体上进行的,是受激激子分子复合的第一个例证。     

浅ZnCdSe/ZnSe量子阱的光泵受激发射

本文主要研究浅ZnCdSe/ZnSe单量子阱在77K温度下的光致发光。在不同激发密度下,讨论了该结构的发光机制,把77K温度下的受激发射归结为是激子-激子散射所引起的。文中还分析了在浅ZnCdSe/ZnSe量子阱中能够实现与激子相关的受激发射的原因。     

基于相关分析的LED路灯光强分布测试步距角优化研究

优化LED路灯光强分布测试系统的测试步距角可以较大程度地提高LED路灯测试的效率。选择不同的测试步距角对LED路灯的光强分布进行测试,将1°测试步距角所测得的路灯光强分布视为真值,采用相关分析的方法研究在较大步距角下所测得的路灯光强分布与真值之间的近似程度。研究结果显示,当相关系数要求在98%左右时,可以选择15°测试步距角对LED路灯的光强分布进行测试,相对于真值测试,在此步距下LED路灯的测试时间减少了98%以上,极大地提高了测试效率。     

直边衍射光强分布的实验验证

利用光电传感器与旋转运动传感器，由计算机数据采集得到直边衍射的光强分布，分析其光强分布特征。结果表明与理论分析一致。