160Gd(n,2n)159Gd和158Gd(n,p)158Eu反应截面测量

报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法测得的¹⁶⁰Gd(n,2n)¹⁵⁹Gd和¹⁵⁸Gd(n,p)¹⁵⁸Eu的 反应截面值. 中子注量用⁹³Nb(n, 2n)⁹²m Nb反应截面得到. 由(13.5±0.2)MeV,(14.1±0.1)MeV和(14.6±0.2)MeV中子引起的¹⁶⁰Gd(n, 2n) ¹⁵⁹Gd反应截面值分别为(1940±83)mb, (2324±92)mb和(1983±77)mb, ¹⁵⁸Gd(n, p) ¹⁵⁸Eu反应截面值分别为(1.9±0.1)mb, (2.1±0.1)mb和(3.5±0.1)mb. 单能中子由T(d, n)⁴He反应获得.文中还列举了已收集到的数据以作比较.     

62Ni(n,α)59Fe反应截面测量

本文报告了在E_n=13.6—14.8MeV中子能区用活化法以²⁷Al(n,α)²⁴Na截面为中子注量标准测得的⁶²Ni(n,α)⁵⁹Fe的反应截面.在E_n为 13.64,13.79,14.00,14.05,14.33,14.60和14.80MeV处的截面分别为17.4±1.1,19.5±1.5,21.9±1.9,22.4±1.6,25.4±1.4,26.1±1.1和26.0±1.1mb.在文章中还列举了所能收集到的一些作者的数据以作比较.中子能量是用铌锆截面比法测定的.     

14MeV中子引起的185Re(n,2n)184g,mRe和191Ir(n,2n)190Ir的核反应截面测量

利用活化方法测量了1?4MeV中子引起的¹⁸⁵Re(n,2n)^184gRe,¹⁸⁵Re(n,2n)^184mRe和¹⁹¹Ir(n,2n)¹⁹⁰Ir核反应的截面.中子能量E_n=(14.7±0.2)MeV时的实验结果分别为:(1817±85)mb,(390±18)mb和(2038±82)mb.并利用HFTT程序计算了中子能量在7—18MeV范围内的截面值,给出了其中两个核反应的激发函数曲线.     

63Cu(n,α)60Co反应截面测量

本文报告了E_n=13.6—14.8MeV中子能区用活化法以²⁷Al(n,α)²⁴Na截面为中子注量标准得的⁶³Cu(n,α)⁶⁰Co的反应截面.在中子能量为13.64,13.79,14.03,14.33,14.60和14.80MeV的截面值分别为58.3±3.1,56.3±2.4,53.4±2.0,50.8±1.9,48.4±1.7和47.4±1.7mb.在文中还列举了一些作者的数据以作比较.中子能量是用铌锆截面比法测定的.     

60Ni(n,p)60Co反应截面测量

本文报告了E_n=13.6—14.8MeV中子能区用活化法以²⁷Al(n,α)²⁴Na截面为中子注量标准得的⁶⁰Ni(n,p)⁶⁰Co的反应截面.在E_n为 13.64,13.79,14.03,14.33,14.60,14.80MeV处的截面分别为184.4±12.2,178.8±10.5,171.4±10.3,161.9±9.6,157.0±9.3,147.5±8.9mb.在文章中还列举了所能收集的一些作者的数据以作比较.中子能量是用铌锆截面比法则定的.     

107Ag(n,2n)106mAg反应截面测量

本文报告了E_n=13.50—14.73MeV中子能区用活化法以²⁷Al(n,2)²⁴Na截面为中子注量标准得的¹⁰⁷Ag(n,2n)^106mAg的反应截面.在E_n=13.50,13.60,13.90,14.10,14.35,和14.73MeV处的截面分别为469±22,480±22,503±24,538±25,555±25和572±26mb.在文中还列举了一些国外已发表的截面数据以作比较.中子能量用铌锆活度比法测定.     

由ψ(2S)→π+π－J/ψ道测量J/ψ轻子道衰变分支比

利用北京谱仪(BES)上取得的ψ(2S)数据,对ψ(2S)→π⁺π^－J/ψ,J/ψ→1⁺1^－和J/ψ→任意末态两个过程进行了细致的研究,得到J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→e⁺e^－)=(5.90±0.07±0.16)%和B(J/ψ→μ⁺μ^－)=(5.96±0.08±0.16)%,由此给出Be/Bμ的值为0.990±0.018±0.024.假定Be=Bμ,J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→1⁺1^－)=(5.93±0.05±0.16)%.上述结果可用来估计强相互作用耦合常数αs和QCD减除参数∧.     

Determination of Astrophysical 13N(p,γ)14O S-factors from the Asymptotic Normalization Coefficient of )14C → 13C + n

The angular distribution of the ¹³C(d,p)¹⁴C reaction is reanalysed using the Johnson--Soper approach. The squared asymptotic normalization coefficient (ANC) of virtual decay ¹⁴C →¹³C + n is then derived to be 21.4 ± 5.0fm^-1. The squared ANC and spectroscopic factor (SF) of ¹⁴O → ¹³N + p are extracted to be 30.4 ± 7.1fm^-1 and 1.94 ± 0.45, respectively. The astrophysical S-factors and reaction rates of ¹³N(pγ)¹⁴O are determined from the ANC of ¹⁴O → ¹³N + p using the R-matrix approach.     

11Li,14Be,17B的一个三体模型

假定¹¹Li,¹⁴Be和¹⁷B是由N=2Z核芯和两个外层中子组成的三体系统,核芯-中子和中子-中子间的作用为弱吸引指数势,不足以形成核芯-中子和中子-中子二体束缚态.本文的计算表明,核芯-中子-中子三体系统可形成束缚态,计算结果基本上解释了¹¹Li,¹⁴Be,¹⁷B的基态能量和异常大核半径的实验结果.     

25MeV/u 6He在9Be靶上引起的双中子转移

报道了经仔细设计的150MeV ⁶He+⁹Be实验,并在质心系大角度处测量¹⁰Be和¹¹Be同位素产物的实验数据.鉴别得到相应于单中子转移的371个¹⁰Be事件,同时观测到了相应于双中子转移的5个¹¹Be事件.由此得到相应微分截面分别为(0.11±0.02)mb/sr(θ_cm≈137.4°)和(1.0±0.7)μb/sr(θ_cm≈133.4°),结果表明在所研究的反应体系中,单中子转移截面要比双中子转移截面约大100倍.在⁶He由⁵He-n和α-2n组成的集团模型下,利用零力程扭曲波玻恩近似(DWBA)的计算程序,在数量级上重现了单、双中子转移反应的实验数据     

τ±→π±+nπ0+ντ(n=0,1,2)衰变分支比测量

基于北京谱仪收集的4.03GeV质心系能量下e⁺e^－对撞数据,分析τ^±τ^±→e^±+π^±+nπ⁰+ν's(n=0,1,2)事例,给出分支比值Br(τ^±→π^±ν_τ)=(11.64±0.49^+0.76_－0.73%,Br(τ^±→π^±π⁰ν_τ)=(24.00±1.34^+1.36_－1.30%,Br(τ^±→π^±2π⁰ν_τ)=(9.39±1.68^+1.69_－1.66%.     

新核素238Th的鉴别

利用60MeV/u的¹⁸O离子束轰击天然铀靶,通过多核子转移反应生成重丰中子新核素²³⁸Th.观测到了²³⁸Th的子体²³⁸Paγ活性的生长、衰变行为,鉴别了²³⁸Th的存在,并测得它的半衰期为(9.4±2.0)min.同时,发现了一条能量为(89.0±0.3)keV、半衰期为(8.9±1.5)min的新γ射线,指定为²³⁸Th的衰变γ射线.     

入射能量为5.1MeV中子58Ni(n,α)55Fe反应截面和出射粒子角分布测量

用屏栅电离室测量了入射中子能量为5.1MeV的⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe核反应的α粒子角分布,²³⁸U裂变电离室作中子注量率的测量,测得该能点⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe的总截面为(47.4±5.0)mb.用中国核数据中心推荐的理论计算程序UNF计算了在1—8MeV能区⁵⁸Ni(n,p)⁵⁸Co,⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe的反应截面和入射中子能量为5.1MeV的⁵⁸Ni(n,α)反应角分布.理论和测量数据的比较说明,用复合核模型来描写该能点的角分布是可行的.     

175Er的衰变纲图

用14MeV中子照射天然Yb靶,通过¹⁷⁶Yb(n,2p)¹⁷⁵Er反应产生了新的重丰中子同位素¹⁷⁵Er,借助X-γ,γ-γ符合测量方法,首次鉴别出了¹⁷⁵Er,并测得其半衰期为(1.2±0.3)min.同时还观察到了¹⁷⁵Er衰变所发射的8条新γ射线,建立了¹⁷⁵Er的部分γ衰变纲图,从中指定了¹⁷⁵Tm的一个基态转动带.     

14MeV钕的同位素反应截面的测量

报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准测得的¹⁵⁰Nd(n,2n)¹⁴⁹Nd,¹⁴⁸Nd(n,2n)¹⁴⁷Nd和¹⁴²Nd(n,2n)¹⁴¹Nd的反应截面值.由13.5±0.2,14.1±0.1和14.6±0.2MeV中子引起的¹⁵⁰Nd(n,2n)¹⁴⁹Nd反应截面值分别为2037±85,1737±68,1657±65mb,¹⁴⁸Nd(n,2n)¹⁴⁷Nd反应截面值分别为1394±58,1416±54,1956±76mb,^{142Nd(n,2n)141Nd反应截面值分别为1501±59,1623±62,1764±111mb.单能中子由T(d,n)4He反应获得.文中还收集了已发表的数据以作比较.}     

J/ψ→π03(π+π－)分支比的测定

用BESⅠ的7.8×10⁶J/ψ数据更为精确地测定了J/ψ→π⁰3(π⁺π^－)和J/ψ→ω²(π⁺π^－)的分支比(Br(J/ψ→π⁰3(π⁺π^－))=(2.52±0.06±0.43)%,Br(J/ψ→π⁰3(π⁺π^－))=(1.31±0.09±0.21)%.同时对4π不变质量谱和ωππ不变质量谱进行研究分析,试图观察是否存在有兴趣的信号.     

13.5—14.6MeV中子能区镓的同位素反应截面的测量

报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准测得的⁶⁹Ga(n,2n)⁶⁸Ga,⁶⁹Ga(n,p)^69mZn,⁷¹Ga(n,p)^71mZn和⁷¹Ga(n,n′α)⁶⁷Cu的反应截面值.由(13.5±0.2),(14.1±0.1)和(14.6±0.2)MeV中子引起的⁶⁹Ga(n,2n)68Ga反应截面值分别为(794±31),(869±35)和(986±39)mb,⁷¹Ga(n,n′α)⁶⁷Cu反应截面值分别为(1.3±0.1),(1.7±0.1)和(2.5±0.1)mb.在中子能量为(14.1±0.1)MeV能量点,⁶⁹Ga(n,p)^69mZn反应截面值为(21.5±1.0)mb,⁷¹Ga(n,p)^71mZn反应截面值为(12.4±0.7)mb.单能中子由T(d,n)⁴He反应获得.文中还列举了尽可能收集到的数据以作比较.     

ψ(3770)→J/ψπ+π—强跃迁过程的首次观测

观测到ψ(3770)衰变到J/ψπ⁺π^—非DD末态迹象.利用工作在北京正负电子对撞机上的北京谱仪探测器在质心系能量3.773GeV附近获取的8.0±0.5pb^-1数据样本,共观测到6.8±3.0个ψ(3770)→J/ψπ⁺π^—事例.由此得到的分支比为BF(ψ(3770)→J/ψπ⁺π^—)=(0.59±0.26±0.16)%,其对应的分宽度为Γ(ψ(3770)→J/ψπ⁺π^—)=(139±61±41)keV.     

晕核11Li,14Be和17B的进一步研究

在三体模型的基础上,采用汤川作用势,进行变分计算,进一步研究了晕核¹¹Li,¹⁴Be和¹⁷B的基态性质,给出了晕中子密度分布的一个解析表达式.理论计算结果与最新的实验数据一致.     

28Si+12C中的两体反应与全熔合反应

利用ΔE-E望远镜系统测量了156.3MeV ²⁸Si+¹²C反应(近对称系统)中出射的Z=4—14的产物元素的能谱和角分布,并由此给出了这些产物的胁变截面图.从理论上计算了Z=4—11产物的实验室系最可几动能分布E₁(θ)和各元素的质心系的总动能分布Et(Z),指出了这些产物主要来自系统的两体反应过程.还给出了该反应系统的全熔合截面值为(980±68)mb,并指出从低能数据外推到此能量下的全熔合截面值与实验值之差主要归因于两体过程.