用推广的矩分析方法确定J／ψ→X十f_0（980）中玻色共振态X的自旋─宇称

用推广的矩分析方法讨论了过程Ｊ／ψ→Ｘ＋ｆ０（９８０），Ｘ→Ｋ＋Ｋ－，ｆ０（９８０）→π＋π－。利用得到的矩表达式，可以确定玻色共振态Ｘ的自旋－宇称．     

J/ψ→V1+X,X→γ+V2中玻色共振态X的自旋和宇称的确定

给出了过程J/ψ→V₁+X,X→γ+V₂,V₂→2P或3P(V₁和V₂代表矢量介子,P代表赝标价介子)的角分布公式.从而可以区分玻色共振态X的自旋,并在一定条件下确定它的空间宇称.     

过程e+e－→J/ψ→V+X(JPC), X→3P的矩分析

用推广的矩分析方法对过程e⁺e^－→J/ψ→V+X(J^PC), X(J^PC)→3P进行了研究,着重讨论了多态耦合的共振峰复杂结构,并由此得到了一些矩的关系式.利用这些关系式,可以通过对实验数据的分析来确定宽共振峰的耦合模式,进而确定它们的质量,宽度,自旋等重要性质.     

用推广的矩分析方法确定过程J/ψ→V1,X→V2+V3中粒子X的自旋-宇称

本文用推广的矩分析方法对J/ψ的强衰变过程J/ψ→V₁,X→V₂+V₃,V₂、V₃→2P或3P(其中V_i代表有质量的矢量粒子,P代表赝标介子)进行了讨论.对于具有不同自旋和宇称的中间态X,给出了相应的矩的表达式.在非相对论情况下,计算了过程X→V₂+V₃的螺旋度振幅值.通过比较部分矩的理论值和实验值,可以确定中间态粒子X的自旋、宇称和所处的分波态.     

对过程e+e－→J/ψ→γ+X(JPC),X→BB(重子,反重子)的角分布和共振态X的自旋–宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X(J^PC),X(J^PC)→BB(重子,反重子)进行了分析,得到了X具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式,从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态X的自旋性质.     

过程e~＋e~－→J／ψ→V＋X（J~（PC）），X→3P的矩分析

用推广的矩分析方法对过程ｅ＋ｅ－→Ｊ／ψ→Ｖ＋Ｘ（ＪＰＣ），Ｘ（ＪＰＣ）→３Ｐ进行了研究，着重讨论了多态耦合的共振峰复杂结构，并由此得到了一些矩的关系式．利用这些关系式，可以通过对实验数据的分析来确定宽共振峰的耦合模式，进而确定它们的质量，宽度，自旋等重要性质。     

一个可能的新共振态──J/ψ→X+f0(975)过程中玻色共振态X的自旋–宇称分析

在J/ψ强子衰变过程中,伴随f₀(975)产生的玻色共振态X,若衰变为一对正反赝标介子,它的自旋-宇称只能是产J^PC=(奇)^－－.这里给出了过程的角分布螺旋度形式,并就如何确认X为1^－－或3^－－介子作了讨论.认为北京谱仪在K⁺K^－π⁺π^－四叉道中见到的反冲f0(975)的共振态X1(1573)是一个可能的新共振态.     

J/ψ衰变中f0(975)的实验研究

本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的国家自然科学基金资助.7.8×10⁶J/ψ事例,系统研究了J/ψ→φπ⁺π^－和J/ψ→ωπ⁺π^－两个衰变道,给出了过程的分支比以及f₀的位置和宽度参数,并对J/ψ→φf₀,f₀→π⁺π^－过程的角分布进行了拟合,首次确定出该过程的螺旋度振幅比.     

过程J/ψ→γX,X→P1P2中X自旋的矩分析法

本文给出了用矩分析法分析J/ψ→γX,X→P₁P₂辐射衰变过程中玻色子X自旋的原理和方法,并利用这种方法对θ(1720)的自旋进行了蒙特卡洛研究,从中看到该方法可以有效地测定X的自旋.作为一个例子,把该方法用于北京谱仪(BES)J/ψ→γK⁺K^－衰变道低质量区域共振态的自旋分析,结果表明该方法是可行的.     

J/ψ三级二体衰变过程中产生的玻色共振态的研究

利用推广的矩分析方法讨论了J/ψ的三级二体衰变过程,J/ψ→V+X,X→P1+Y,Y→P2+P3.除非常特殊的情形外,玻色共振态X的自旋,宇称以及螺旋度振幅之比的值可以通过测量相应的矩而确定.     

对过程e~＋e~－→J／ψ→γ＋X（J~（PC），X→BB（重子，反重子）的角分布和共振态X的自旋－宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程ｅ＋ｅ－～Ｊ／ψ→γ＋Ｘ（ＪＰＣ）→ＢＢ（重子，反重子）进行了分析，得到了Ｘ具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式，从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态Ｘ的自旋性质．     

J/ψ→ωf2(1270)衰变过程极化结构的研究

本文用推广的矩分析法研究了过程J/ψ→ωf₂(1270),f₂(1270)→ππ的极化结构,给出了用矩关系式表示的过程的四个螺旋度振幅之比.     

一个可能的新共振态──J／ψ→X＋f_0（975）过程中玻色共振态X的自旋－宇称分析

在Ｊ／ψ强子衰变过程中，伴随ｆ０（９７５）产生的玻色共振态Ｘ，若衰变为一对正反赝标介子，它的自旋－宇称只能是产ＪＰＣ＝（奇）－－．这里给出了过程的角分布螺旋度形式，并就如何确认Ｘ为１－－或３－－介子作了讨论．认为北京谱仪在Ｋ＋Ｋ－π＋π－四叉道中见到的反冲ｆ０（９７５）的共振态Ｘ１（１５７３）是一个可能的新共振态．     

用推广的矩分析方法确定过程J/Ψ→V_1+X,X→V_2+V_3中粒子X的自旋-宇称

本文用推广的矩分析方法对J/ψ的强衰变过程J/ψ→V_1+X,X→V_2+V_3,V_2、V_3→2P或3P(其中V_i代表有质量的矢量粒子,P代表赝标介子)进行了讨论.对于具有不同自旋和宇称的中间态X,给出了相应的矩的表达式.在非相对论情况下,计算了过程X→V_3+V_3的螺旋度振幅值.通过比较部分矩的理论值和实验值,可以确定中间态粒子X的自旋、宇称和所处的分波态.     

J/ψ→fJФ→ππK＋K－反应的各种一维角分布是否足以鉴别f0和f2?

基于螺旋度分波分析公式,我们探讨在J ψ→fJ(θ1,1)、fJ→ππ(θ2 ,2 )、→K+ K-(θ3 ,3 )级联衰变过程中是否可以通过各种一维角分布投影鉴别出f0 和f2 共振态.结果表明,f0 和f2 可以同时给出完全相同的(θ1,1,θ2 ,2 )一维投影,但不能同时给出完全相同的(θ1,1,θ2 ,2 ,3 )一维投影.因此,要想保证从角分布的一维投影鉴别出f0 和f2 ,必须同时考虑所有三个衰变顶角的角分布信息.     

Determining the Spin-Parity of the Boson Resonance X in the Process J/ψ→X+f0 (980) by Using the Generalized Moment Analysis Method

The processes J/ψ→X+f₀ (980), X→K⁺ K^－,f₀ (980)→π⁺+π^－ are discussed using the generalized moment analysis method. It is suggested that in terms of the obtained moment expressions the spin-parity of the boson resonance X can be determined by further measurements.     

La0.7Sr0.3-x□xCoO3(0≤x≤0.2)钴氧化物中锶空位诱导的自旋态转变效应

研究了锶空位对La_0.7Sr_0.3-x_xCoO₃ (0≤x≤0.2)多晶钴氧化物结构、磁性和输运性质的影响.结果表明：随着锶空位浓度x的增大,A位阳离子无序度增大,导致铁磁双交换作用减弱及反铁磁超交换作用增强,两者相互竞争,出现团簇自旋玻璃态;空位浓度超过10%后,Co—O键长迅速减小,导致晶体场劈裂能加大,大部分三价钴离子以低自旋态出现,系统基态为类超顺磁态, 关键词： 空位掺杂 钴氧化物 自旋转变