类铍离子内壳激发态1s2p^33P^o的俄歇宽度、俄歇分支率和辐射跃迁率计算

采用鞍点变分方法和鞍点复数转动方法，井考虑相对论修正和质量极化效应，计算了类铍内壳激发态1s2p^33P^o的俄歇宽度、俄歇电子能量和俄歇分支率．同时还对1s2p^33P^o态到1s^22p3P^3P^e态（Z=4～10）的振子强度和辐射跃迁率进行了计算，计算结果和其他理论结果和实验数据符合的很好。     

类铍离子内壳激发态1s2p33Po的俄歇宽度、俄歇分支率和辐射跃迁率计算

采用鞍点变分方法和鞍点复数转动方法,并考虑相对论修正和质量极化效应,计算了类铍内壳激发态1s2p33Po的俄歇宽度、俄歇电子能量和俄歇分支率.同时还对1s2p33Po态到1s22p3p3Pe态(Z=4～10)的振子强度和辐射跃迁率进行了计算.计算结果和其他理论结果和实验数据符合的很好.     

类锂离子内壳激发态的能量、俄歇宽度和俄歇分支率（英文）

采用鞍点变分方法和鞍点复数转动方法并考虑相对论修正和质量极化效应,计算了类锂离子内壳激发态的能量、俄歇宽度、俄歇分支率和俄歇电子能量.进一步采用截断变分方法饱和空间波函数.计算结果与其他理论结果以及实验数据符合得很好.     

类铍Ar^14＋和类镁Ar^6＋离子双激发态能级的计算

用相态相互作用方法计算了类铍Ａｒ＾１４＋离子双激发态１ｓ＾２３ｌ３ｌ＇和类镁Ａｒ＾６＋离子双激发态１ｓ＾２２ｓ＾２２ｐ＾６４ｌ４ｌ＇的能级。两个外层电子与内层原子实１ｓ＾２或１ｓ＾２２ｓ＾２２ｐ＾６电子的作用用模型势表不。Ａｒ＾１４＋的双激发态可用量子数Ｋ，Ｔ和Ａ标记，而Ａｒ＾６＋的某些组态却不能用上述量子数表示。     

类铍离子内壳激发态1s2p3 3P0、3D0及2s2p3 3D0 的俄歇宽度和俄歇分支率

采用鞍点变分方法和鞍点复数转动方法并考虑相对论修正和质量极化效应,计算了类铍离子内壳激发态1s2p3 3P0、3D0和内壳双激发态2s2p3 3D0的俄歇宽度、俄歇分支率和俄歇电子能量.同时还对1s22p2 3Pe态到1s2p3 3P0、3D0态(Z=4~10)的振子强度和辐射跃迁率进行了计算,计算结果与其他理论结果以及实验数据符合得很好.     

Ar^1^6^＋离子双激发态的新量子数描述和跃迁规律

此文采用ＣＩ方法计算了类氦Ａｒ１６＋离子双激发态能级和波函数，并向ＤＥＳＢ（Ｄｏｕｂｌｙ－ｅｘｅｃｉｔｅｄｓｔａｔｅｓｂａｓｉｓ）做投影，求出表征这些双激发态的新量子数Ｋ、Ｔ和Ａ。计算和比较了初态ｎ（ｎ－１，０）ｎ＋１Ｓｅ的辐射和Ａｕｇｅｒ跃迁率，发现辐射跃迁随初态主量子数ｎ的变化是光滑的，而Ａｕｇｅｒ跃迁则随ｎ的变化是不光滑的。     

类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p~2的结构和俄歇过程

采用基于全相对论框架的多组态Dirac-Fock方法,研究了类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p~2的结构和俄歇退激发过程.为了充分考虑电子关联效应,将活动空间扩展到n=8壳层.详细讨论了电子关联效应对类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p~2结构和俄歇退激发过程的影响.结果表明,在对类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p~2进行理论研究时,有必要考虑来自n=8壳层的电子关联效应.本文模拟的类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p~2的俄歇电子谱与实验符合好.     

类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p2的结构和俄歇过程

采用基于全相对论框架的多组态Dirac-Fock方法,研究了类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p2的结构和俄歇退激发过程。为了充分考虑电子关联效应,将活动空间扩展到n=8壳层。详细讨论了电子关联效应对类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p2结构和俄歇退激发过程的影响。结果表明,在对类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p2进行理论研究时,有必要考虑来自n=8壳层的电子关联效应。本文模拟的类Li硼离子内壳层三重激发态2s2p2的俄歇电子谱与实验符合好。     

类氦离子1,3P激发态Schrodinger方程的直接解

利用相关函数（ＣＦ）－超球谐（ＨＨ）－广义Ｌａｇｕｅｒｒｅ（ＧＬＦ）方法直接求解类氦离子ｎ＾１,３Ｐ（ｎ＝１,２,３）低躺激发态的Ｓｃｈｒ¨／ｏｄｉｎｇｅｒ方程,得氦原子的本征能量分别为－２．１３３１７Ｅｈ（１＾３Ｐ）,－２．１２３８３Ｅｈ（１＾１Ｐ）,－２．０５８１０Ｅｈ（２＾３Ｐ）,－２．０５５１６Ｅｈ（２＾１Ｐ）,－２．０３２３５Ｅｈ（３＾３Ｐ）和－２．０３１０９Ｅｈ（３＾１Ｐ）,它们与文献     

类铍离子激发态的能量计算

采用多组态相互作用方法及Rayleigh- Ritz变分法,计算了类铍O4+离子1s22s2p3Po态的非相对论能量,并详细分析了如何选择质量最好的变分波函数.运用截断变分方法进一步饱和函数空间得到能量的改进量,并考虑相对论修正、质量极化效应等获得了相对论能量计算值.计算结果表明,此理论计算方法可得到高精度的能量计算值.     

氦原子及类氦离子基态能量的经验公式

通过对氦原子和类氦离子电离能数据的分析 ,找到了一个能够快速计算类氦体系基态能量的经验公式 ,验算了一些类氦离子 (Z=2— 1 5 )的基态能量 ,与实验测量值符合得很好。除了 Li 和 Be 的基态能量的相对偏差为 0 .4 46 %外 ,其他的都低于 0 .4 %。     

类氦离子2p3p3Pe双激发态等电子系列的能级和精细结构

采用Rayleigh-Ritz变分法及组态相互作用,并考虑相对论修正和质量极化效应,研究了类氦离子等电子系列(Z=2～16)双激发态2p3p3Pe的相对论能量和辐射跃迁波长,并计算了该系统的精细结构.计算的结果与Drake等人的理论计算符合得很好.     

类氦铝离子软X射线激光

通过一系列的数值计算，确定了实现类氦铝离子３ｄ＾１Ｄ２－２ｐ＾１Ｐ１跃迁激光增益的最佳等离子体条件，并提出了用辐射冷却的方法为实现所需的等离子体条件。     

氦原子和类氦离子基态能量的变分计算及相对论修正

采用一个包含坐标伸缩系数的简单有效的变分波函数,同时考虑到核的运动,利用Mathematic a语言开发了一个用变分法计算三体问题的程序,对氦原子和类氦离子(H^-,He,Li ⁺,Be⁺⁺,B³⁺,C⁴⁺,N⁵⁺,O ⁶⁺)的非相对论基态能量和解析波 函数进行了变分计算.在此基础上,对非相对论哈密顿量进行相对论和辐射修正,并考虑到有 限核电荷半径的影响,得到了氦原子和类氦离子高精度的基态能量值. 关键词： 氦原子 类氦离子 变分法 基态能量 相对论修正     

自由电子激光制备高强度亚稳态氦原子和类氦离子

在少电子原子精密光谱测量中,产生高强度、单一量子态的氦原子和类氦离子是实验研究的关键,也是改善实验测量信噪比的决定性因素.本文提出利用自由电子激光获得高强度亚稳态氦原子和类氦离子的实验方案.激光的制备效率可以通过求解光和原子相互作用的主方程获得,根据拟建设的深圳自由电子激光装置的设计参数和实验条件,计算得到亚稳态He, Li⁺和Be²⁺的制备效率分别可达3%, 6%和2%以上.与常见的气体放电和电子轰击等制备方法相比,激光激发产生亚稳态原子/离子不仅可以提高制备产率,也可以降低放电时产生的电子、离子以及光子等高能杂散粒子的影响.利用自由电子激光激发制备亚稳态氦原子和类氦离子有望应用于多个研究领域.     

类氧铥离子辐射跃迁几率和激发态寿命的GRASP计算

使用扩展的相对论多组态自洽场方法计算了类氧铥离子的精细结构能级、跃迁波长、自发辐射跃迁几率、受激辐射跃迁几率、振子强度和激发态寿命。从计算结果中发现：在３ｐ－３ｓ　跃迁中有４个跃迁很有可能实现粒子数反转而辐射激光。     

类氦离子的电子碰撞电离微分截面

本文主要利用扭曲波玻恩交换近似方法(DBE)计算类氦离子在电子碰撞下,相应不同的末态电子能量分配的电离截面(能量微分截面)。发现对这些微分截面在不同靶电荷及入射能量下,都可用带两个参数的高斯函数αexp(β(x—0.5)²)很好地拟合。还给出两个拟合参数随靶电荷和入射能量的变化曲线,以及讨论了在库仑波玻恩交换近似(CBE)和DBE两种不同近似下所得参数值的差别。计算结果也表阴,在低靶电荷和低入射能量时用DBE计算的必要性。 关键词：     

Ar^＋离子辐照对碳纳米管电子结构的影响

应用ＸＰＳ和ＡＥＳ研究了碳纳米管结构稳定性，结果表明：低能电子束辐照不会改变碳纳米管的电子结构；相反，低能Ａｒ＾＋离子束即使辐照强度低剂０．２ｍＡ／ｃｍ＾２，也会引起碳纳米管电子结构的明显变化。     

类氦离子高双激发态电子关联效应的研究

采用超球坐标方法研究了类氦O⁶⁺高双激发态的电子关联效应、能级结构、辐射跃迁率和Auger跃迁率,并采用新的量子数集K,T,A标识这些双激发态的Rydberg系列.研究表明,在超球方法的框架下,能级结构、辐射跃迁率和Auger跃迁率均显示出规律性的变化. 关键词： 电子关联效应 高双激发态 Auger跃迁率