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提出一个新的二维变分方法计算PH3+(X2A2")的对称伸缩振动(v1)和伞形振动(v2). 因为采用了对称化的笛卡尔坐标,所以动能项变得简单,同时伞形振动模式也能得到很好的反映. 相比采用经常使用的一维模型计算伞形振动,这个二维模型不需要约化质量的假设,同时也考虑了v1和v2振动模式之间的相互作用. 用二维模型对PH3+首次进行了计算, 前七个能级的理论值和实验值的平均相对误差小于3 cm-1. 用相同的方法也计算了NH3,结果没有PH3+理想,说明这个方法有一定的局限性. 相似文献
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用V-A型等效费米弱作用哈密顿计算了反应v+O16→N16+l的截面,得到了总截面与入射反中微子能量之间的关系曲线。计算表明,当Ev=400MeV时,等效赝标量作用项使总截面减小23%。 相似文献
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本文提出了一个处理原子核中nn及pp对力的近似方法。这个方法避免了通常将BCS-Боголюбов方法应用于原子核所引起的困难,例如粒子数不守恒,假态的出现以及不同激发态波函数不正交等。但这个方法只有在所需考虑的粒子数n及能级数Ω不太大时(n≤10,Ω≤10)才能较方便地被应用,近似程度才比较好。在这个方法中,毋须引入准粒子的概念,激发的多体性质被明显地表示出来。系统的激发可分为两大类型。第一类型激发是一种以多体系为背景的单粒子跃迁,相应于一个准粒子的跃迁αv+αv,或两个准粒子的激发αv+βv′+,αv+αv′+(v≠v′)。第二类型激发是对激发,在这种激发中,各能级上共轭粒子对的填充几率改变了,相应于共轭的准粒子对的激发αv+βv+,αv+βv+αμ+βμ+,….本文还考察了对力在r及β跃迁中的影响。在β跃迁中,对力一般是使跃迁受阻。在r跃迁中,对力的效应随初末态间的相对激发类型不同而异,如相对激发属于第一类型,则跃迁受阻,受阻程度随跃迁的电磁性质不同而有所差别,如相对跃迁属于第二类型,则在无对力作用时跃迁是禁戒的,在对力作用下也只有由电荷电流所产生的电跃迁是允许的。最后本文以Hf178为例,应用上述方法,初步分析了对力对偶偶核的内部激发能谱及β衰变的影响。 相似文献
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In this paper, by using resonance enhanced (2+1) multiphoton ionization (REMPI) of AsH3 and detecting the daughter molecular ions AsH+ and As+, a long progression discrete structure was obtained from 267 to 291 nm, which obeys the formula ν0(cm-1)=68875.3+504.1v′2+5.26v′22. Analysis of the spectrum has revealed that it belongs to 4d Rydberg state transition. Our assignment yields the 4d Rydberg state parameters Te′=67881.1 cm-1, ωe′=495.1 cm-1 and δ=0.962. Finally the 4d Rydberg state structure of AsH3 was discussed. 相似文献
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The mixture and interaction second virial coefficients of a binary gas mixture of nonspherical molecules of arbitrary symmetry have been calculated for a set of unlike force parameters which is obtained from the force parameters for like interactions by using empirical combination rules. In the calculation molecular anisotropy of very general type has been accounted. The relative contribution of each branch of interactions has been evaluated as a function of temperature. The theoretical values of interaction second virial coefficient have been compared with the experimental data of N2+A, N2+He, N2+H2, N2+O2, N2+C2H4, N2+C2H6, CO2+A, CO2+H2, CO2+N2, CO2+O2, CO2+CO, CO2+C2H4, CO2+C2H6, O2+A and H2+CO. The agreement between theory and experiment is satisfactory for all the systems. Numerical estimations of the mixture second virial coefficients as a function of temperature and composition are given for the systems CO2+A, CO2+H2, CO2+N2, CO2+O2 and CO2+CO. 相似文献
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本文从层子模型的结构观点出发,应用文献[1]中的层子与轻子的弱相互作用等效哈密顿量和文献[2]中给出的(1/2)+重子波函数及文献[3]中定出的参数,对(1/2)+重子的半轻子衰变和高能中微子的弹性和准弹性反应进行了讨论。文中得到的(1/2)+重子的半轻子衰变的理论结果与实验符合较好;得到的ΔS=0过程的轴矢形状因子和νμ+n→p+μ-过程的截面在误差范围内均与实验相符合;得到的ΔS=1过程的轴矢形状因子和νμ+p→Λ+μ+过程的截面与目前实验给出的粗略结果也是符合的。特别需要指出的是,本文在讨论反应问题时,理论中所包含的参数全部从电磁过程定出,在给出的轴矢形状因子和截面公式中没有引进新的参数。 相似文献
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本文研究了推广的KdV方程 ut+2μuux+v3x+δu5x=0(μvδ≠0) (1)的精确孤子解,得到了(1)式的一些新的孤波解,对文献[10]的若干结论作了补充与修正。
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Using coupled cluster singles and doubles linear response theory and the d-aug-cc-pVTZ basis set extended with a 3s3p2d1f1g set of midbond functions, the interaction induced electric dipole polarisability surface of the CO–Ar van der Waals complex is computed. Combining this surface with accurate intermolecular potential energy and electric dipole surfaces, the pressure and dielectric second virial coefficients of the complex are calculated by a classical statistical approach. Excellent agreement with experimental results (to within the experimental error bars) is obtained for the pressure second virial coefficient over a range of temperatures. No previous experimental or theoretical investigations have been carried out for the dielectric second virial coefficient, B ε(T), which is estimated to be about 1.9 cm6 mol??1 at room temperature. This value results from a balance of terms due to the interaction induced electric dipole polarisability (predominant at high temperatures) and orientational electric dipole contributions. 相似文献
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本文从描述光激射器工作的基本方程出发,讨论了光激射器光束线宽的“短期”(short-time)部分。通常都以下式描写这部分线宽:△vs=(8πhv(△v′)2)/P,(1)其中△v′是谐振腔电磁模的半宽度;v为光束频率;P为输出功率。我们的主要结论可以归结为以下三点:(1)线宽主要是由与电磁模耦合的耗散体系引起的,与分子耦合的耗散体系的贡献是可以忽略的;(2)在单模近似下,只要分子的线宽比电磁模的线宽大得多,则(1)式是正确的;(3)如果多模谐振腔中激发模与其他模之间的相互作用是强的,则式(1)将被推广为 △vs=(8πhv(△v′)2)/P+(4hv(△v′))/P somefromn=(λ′≠λ)(rλλ′2/(rλ′),(2) 其中rλλ′是相关弛豫系数;rλ′是模λ′的线宽。在某些情况下,式(2)中第二项可以比其第一项还大。所以,这可能是目前关于线宽的实验结果与由式(1)计算结果不相符合的原因之一。 相似文献
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