关于壳模型和生成坐标方法在j3系统的解

本文分别从壳模型和生成坐标方法(GCM)出发给出了j³体系的解. GCM在同时考虑了所有可能的费米子和玻色子收缩后能够得出与壳模型完全一致的严格解. 因此有理由预期在处理核内玻色和费米自由度之间的耦合时, GCM是一种有效的微观方法.     

生成坐标方法与原子核集体运动Ⅵ关于

从生成坐标方法的普遍情形出发, 讨论了所谓的"过完全"问题. 指出等效算子(ON^－1)本身已排除物理态与非物理态之间的耦合, 不再存在所谓的"过完全"问题. 通过SU(6)群的玻色子表示的实例, 具体说明了上述结论.     

带电导体球壳系统的精确解

导出了包围有接地导体球的带电导体球壳与地组成的静电系统的精确解．证明在该系统中，不管球壳与地之间的距离如何，电行在地面产生的电势与在无限远产生的电势总是相等．指出不精确解会导致无限远与大地的电势不相等的错误结论．     

相互作用玻色子模型和壳模型

本文描述了《相互作用玻色模型(IBM)》的一般概念和基本假定。IBM的重要之点在于假定了核结构中存在一类新的对称性——U(6)对称性。在IBM中各类李代数的交换关系表达成了这样的形式,使得群链约化中的各种子群之间的关系变得很明显。本文说明了IBM和Otsuka的单一j模型和Ginocchio的SO(8)模型之间的关系。     

相互作用玻色子模型和壳模型

本文描述了《相互作用玻色模型(IBM)》的一般概念和基本假定。IBM的重要之点在于假定了核结构中存在一类新的对称性——U(6)对称性。在IBM中各类李代数的交换关系表达成了这样的形式,使得群链约化中的各种子群之间的关系变得很明显。本文说明了IBM和Otsuka的单一j模型和Ginocchio的SO(8)模型之间的关系。     

推广t-J模型的坐标Bethe Ansatz方法

利用坐标Bethe Ansatz方法,研究了推广的t—J模型的精确解,导出了两组Bethe Ansatz方程;同时证明了在两体散射问题中的散射矩阵正是三角型的非对称六顶角R矩阵.     

带电子导体球壳系统的精确解

导出了包围有接了导体球的带电导体球壳与地组成的静电系统的精确解，证明在该系统中，不管球壳与地之间的距离如何，电荷在地面产生的电势与在无限锭产生的电势总是相等，指出不精确解导导致无限远与大地的电势不等的错误结论。     

生成坐标方法与原子核集体运动——Ⅵ 关于“过完全”问题

从生成坐标方法的普遍情形出发,讨论了所谓的“过完全”问题.指出等效算子((?)~1)本身已排除物理态与非物理态之间的耦合,不再存在所谓的“过完全”问题.通过SU(6)群的玻色子表示的实例,具体说明了上述结论.     

基于图像自标定的3D打印模型高效生成方法

为了克服三维重建高度依赖标定板,满足3D打印模型的工业需求,提出基于图像自标定的高效3D打印模型生成方法,无需借助标定板计算相机参数,直接使用单相机采集序列图像进行三维重建。为了克服基于自标定方法易受图像质量和特征点匹配精确度的影响,根据人机交互与自适应分割算法相结合的方法去除原始图像背景及过滤噪声,使图像感兴趣区域特征更为明显,采用快速稳定特征算法提取序列图像中特征点并根据特征点的匹配度进行精确的特征点匹配,再使用匹配信息自标定求解得到相机模型参数,最后根据相机模型以及特征点信息完成三维目标的稠密重建。实验结果表明,自标定及重建方法对大小各异,表面材质不同的目标均可实现重建。     

生成坐标方法与原子核集体运动(Ⅳ)TDGCM和ATDHF的关系

考虑依赖于时间的生成坐标方法,给出了依赖于时间的集体运动的薛定谔方程。再通过维格纳矩阵,作经典近似,给出了关于平均集体性质(?)(t)及(?)(t)的变分表达式,在绝热近似下,它正是Villars导出ATDHF结果的出发点。     

贴体坐标网格生成技术的研究

本文对数值求解微分方程法生成贴体坐标网格的技术进行了探讨和尝试。文中不仅对数值求解双调和方程的两种不同方法作了介绍,还利用该方程生成了典型的Ｈ型、Ｃ型、Ｏ型网格。结果表明,双调和方程法在控制网格线间距及与边界的正交性方面具有很强的能力,所生成的网格质量令人满意,且可用于复杂的物理区域。因而,采用双调和方程生成贴体坐标网格是流场数值模拟中一种有效的、高质量、具有广泛通用性的网格生成技术。     

用生成坐标方法(GCM)研究反对称效应

用GCM研究包括库仑相互作用的核散射中的反对称效应, 并讨论了和能量的关系.     

生成坐标方法用于核四极激发及其与IBM的联系

由包含单极对力与四极力的原始哈密顿量出发, 采用生成坐标方法(GCM), 微观地推导了与截断四极声子模型(TQPM)形式相同的等效哈密顿量及电四极跃迁算符. 通过对应关系即可计算出唯象IBM哈密顿量及跃迁算符中所需的参量值. 文中对振动型核¹¹⁰Cd及¹⁵⁰Gd的实验数据进行了计算, 获得较好符合.     

一般三生成元含时系统的精确解

在量子光学、凝聚态物理、原子分子物理中存在许多典型的具有三生成元李代数结构的量子系统或模型.用LewisRisenfeld不变量理论及与不变量有关的幺正变换方法精确求解了这些系统的含时薛定谔方程的精确解. 关键词： 不变量理论 精确解 生成元 几何相位     

壳模型的综述

本文首先对壳模型历史上几个重要进展做一简单回顾,随后讨论发展的目标,对诸如有效相互作用的选择以及入侵态的存在予以更详细的讨论。最后展望一下将来简化大规模壳模型计算的可能途径。     

用生成坐标方法处理对振动与表面振动之间的耦合

本文在生成坐标方法的框架内研究了核的对振动和表面振动之间的相互影响,这一方法能从一个统一的出发点来处理这两类不同的集体运动。通过扩展子空间,我们对²⁰⁸Pb估算了它的八极表面振动对于对振动（1,1）态所产生的耦合效应。     

生成坐标方法与原子核集体运动(Ⅶ)对称性的保持

为了保持由生成坐标方法所导出的等效的集体运动哈密顿量的对称性, 必须在一开始缜密地考虑变分所用态函数的变换性质. 因此生成坐标的变换性质将完全由它所表述的集体算子的变换性质来确定. 与空间移动相联系的伽利略变换的不变性的存在, 则要求质心运动内部运动彼此独立.     

铅(208)集体3~-态电四极矩、电八极跃迁和跃迁密度的研究——生成坐标方法的应用

用生成坐标方法(GCM)~([1]_α)考虑集体3~-态与非集体粒子空穴对(ph)_(l~ )耦合模型计算了铅(208)3~-集体态的电四极矩Q_([3~-])、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρ_(3~-)~(tr)随核的径向距离r的变化曲线。结果是:Q_([3~-])=-0.098eb,B(E3)=38w.u.。计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算,其结果与实验符合,说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究。