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我们测量了氧化物导材料RuSr2GdCu2O8的电阻、磁化率和比热,发现该样品在135K附近有一个铁磁相变过程。该样品的超导临界湿度比较低,其零电阻温度在4.2K以下,而在134K附近电阻有一个很明显的峰值。磁化率在此温度显示出一个很尖锐的峰值,说明样品在此温度有一个由顺磁到铁磁的相变过程,而且这个相变过程进行得比较快,其温度范围大约为10K左右。 相似文献
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假定晶内临界电流密度 Jc 为常量(Bean 模型),由磁化强度定义直接计算了四种形状的晶粒的不可逆磁化强眨 M 与 Jc 的关系,得到了相应的 Jc(△M)中的几何因子修正量.对第二类超导体,退磁场和退磁因子在 Meissner 态和H_(c1)附近的混合态仍是重要的,在其余磁场中都可以忽略.对氧化物陶瓷超导块,由于弱连接,晶间磁场近似等于外场.讨论了块样中非超导部分对实验测量的磁化强度■及 Jc 估算的影响. 相似文献
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本采用简单力常数模型计算了Tl2Ba2CuO6布里渊区中心声子模的频率,给出了与各声子模相应的原子振动位移图,计算结果和实验值符合得很好,对于高Tc超导体,原子间相互作用的力常数随结构变化很小。 相似文献
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本文结合有效价键模型和原子对势的理论计算研究了Tl-1223超导相的Cu-O金字塔五配位上由于Fe掺杂所导致的额外氧效应。研究结果表明Fe掺杂原子占据Cu晶位后,将导致额外氧进入晶格而占据Ca原子四方网络的间隙位置。 相似文献
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在铁基超导体中存在着多种有序态,例如电子向列相和自旋密度波等,从而呈现出丰富的物理现象.输运性质的测量能为认识铁基超导体的低能激发提供极为有用的信息.铁砷超导体由于其电子结构的多能带特性,其电阻率和霍尔系数与温度的关系出现多样性的变化,但在正常态并没有看到有类似铜氧化物超导体的赝能隙打开等奇异行为.在空穴型掺杂的铁基超导体中观测到霍尔系数在低温下变号,对应温区的电阻率上出现一个很宽的鼓包等,可能是从非相干到相干态的转变.热电势行为也表现出与铜氧化物超导体的明显差异,比如铁基超导体的正常态热电势的绝对值反而在最佳掺杂区是最大的,这也许跟强的带间散射有关.能斯特效应表明铁基超导体在Tc以上的超导位相涨落并不明显,与铜氧化物超导体存在明显差别.在铁基超导体上所显示出来的这些反常热电性质,并没有在类似结构的镍基超导体(如LaNiAsO)上观测到,镍基超导体表现得更像一个通常的金属.这些均说明铁基超导体的奇异输运性质与其高温超导电性存在内在的关联,这些因素是建立其超导机理时需要考虑进去的. 相似文献
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TlBaCaCuO超导体的磁化曲线在低场下即有磁滞迴线,表示样品中有磁通容易通过并消耗能量的弱区.初始磁化曲线上有两段直线,认为这是样品整体屏蔽磁场和样品中颗粒排斥磁场引起的.初始磁化曲线在10G 以下的外场开始偏离直线说明弱区阻滞磁通运动的能力非常低,这是颗粒氧化物超导体的特点.由颗粒排斥磁通能力的消失定出块样品的下临界场在78K 时为270G. 相似文献
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本叙述了Bi系高温超导体的制备工艺对其超导性能的影响,以及对样品进行电击穿实验等。结果表明,高温烧结,液氮淬火,低温退火,缓慢降温有利于生成高温超导体相;超导样品是由一些颗粒连接而成,样品Tcd越高其击穿电压越低,而其伏安特性曲告诉我们在超导样品中有一类似半导体结存在。 相似文献
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研究了(Tl0.5Pb0.5)(Sr0.8Ba0.2)2Ca2Cu3Oy超导体的不可逆场H(T),并与Y系Bi系和Tl1212相超导体作了比较。实验表明,在77K下Tl1223相的不可逆场高达5T。证明了该材料在高温下的磁通钉扎比Bi系超导体和Tl1212相导体强得多,并对此作了讨论,由磁滞回线估计的磁化电密度Jc在77K和2T磁场下大于14^4/cm^2。 相似文献
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T1-2223和T1-2212相超导样品经Tl2O3蒸气处理超导转变温度发生明显的变化,Tc的变化来源于样品中T1含量的变化,Tl2O3蒸气能有效地阻止T1基超导体中T1的损失,随着Tl2O3蒸气压的增加T1损失明显减少,这是一种控制T1浓度的有效方法。 相似文献
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研究了Tl2Ba2Ca2Cu3Oy大块超导体的磁化和磁通钉扎势。由ZFC磁化测量发现,在远低于Tc的温度发生2D-3D转变。由磁驰豫确定的磁通钉扎势Up与磁场之间遵守Up∝H^-α,且α≈1,在H<Hc1磁场范围内,弱连接超导体的钉扎势则遵守Up∝exp[-H/A]关系,且A=60。 相似文献
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本文用超声相比较方法测定了高Tc超导体La1.85Sr0.15CuO4,La2CuO4和YBa2Cu3O7的纵波和横波声速,进而导出了它们的纵向模量、切变模量、杨氏模量、泊松比、德拜温度及定体比热。在La1.85Sr0.15CuO4样品上,还进行了压力实验,发现所有弹性模量都是随压强增加而增加。定体比热cV和泊松比σ在高压下则略有下降。德拜温度是随压强增加而增加的。 相似文献