铁磁链方程组的两个差分格式

考虑下面的铁磁链方程组: z_t=z×z_(xx)+z×h,(1)其边界条件为 z(0,t)=z(1,t)=0,(2)初始条件为 z(x,0)=φ(x),(3)这里z=(u,v,w),h=(h_1(x,t),h_2(x,t),h_3(x,t))是定义在区域Q{0≤x≤1,     

拟线性蜕化抛物型方程广义解的正则性和唯一性

<正> 考虑拟线性蜕化抛物型方程的混合问题: u_t=(u~m)xx+b(u)u_x,Q:{00},(1) u(0,t)=ψ_1(t),t≥0,(2) u(1,t)=ψ_2(t),t≥0,(3) u(x,0)=u_o(x),0≤x≤1,(4) 其中m>1,u_o(x),ψ_i(t)(i=1,2)适合条件:     

非线性双曲型方程的混合元方法

1　引　　言考虑下述非线性双曲型方程的混合问题:c(x,u)utt-.(a(x,u)u)=f(x,u,t),　　x∈Ω,t∈J,(1.1)u(x,0)=u0(x),　　x∈Ω,(1.2)ut(x,0)=u1(x),　　x∈Ω,(1.3)u(x,t)=-g(x,t),　　(x,t)∈Ω×J,(1.4)其中ΩR2是一具有Lipschitz边界Ω的有界区域,J=[0,T],0相似文献   

一类非线性Schr dinger方程的高精度守恒数值格式

1引言本文讨论下面非线性Schr(?)dinger方程(NLS)方程的初边值问题:i(?)u/(?)t (?)~2u/(?)x~2 2|u~2|u=0,(1) u(x_l,t)=u(x_r,t)=0,t>0,(2) u(x,0)=u_0(x),x_l≤x≤x_r,(3)其中u(x,t)是复值函数,u_0(x)为已知的复值函数,i~2=-1.该问题有着如下的电荷与能量守恒关系:     

非线性梁振动方程的周期解

一、引言考虑下述问题Ku″ A~2u M(‖A~1/2u‖~2)Au Au′=f(x,t),t>0,x∈Ω,(1.1)u|_t=0~=u_0(x),x∈Ω,(1.2)Ku′|_(t=0)=u_1(x),x∈Ω,(1.3)u=0,x∈(?)Ω,t≥0 (1.4)的ω-周期解的存在性.其中 Ω(?)R~n 为一有界光滑区域,u′=((?)u)/((?)t),u_″=((?)u)/((?)t)~2,K 为有界线性对称算子且满足(Ku,u)≥0,M∈C~1[0,∞),M(ξ)≥-β,ξ≥0.此模型最初由Woinowsky 和 Krieger 提出,方程形式为     

一类带弱奇异核非线性偏积分微分方程的全离散有限元

1引言我们将研究下面一类带弱奇异核非线性偏积分微分方程的数值解:u_t-▽·(a(u)▽u)-integral from n=0 to tβ(t-s)△u(s)ds=f(u),x∈Ω,t∈(?),(1.1) u(·,t)=0,x∈(?)Ω,t∈J,(1.2) u(·,0)=v(x),x∈Ω,(1.3)其中Ω为平面上的凸角域,J=(0,T],α和f为R上的光滑函数,满足0相似文献   

解轴对称Laplace方程的间接边界积分方程的机械求积法与分裂外推算法

1引 言函数u∈C2(V)∩ C(V)称为内(外)问题的解,如果u分别满足下面Laplace方程的Dirichlet问题{△u(x)=0,x∈vUVc u(x)=h(x),x∈S这里,x=(x1,x2,x3),V CR3由二维有界连通区域Ω绕z轴旋转而成,S=(O)V是它的边界由分段光滑的曲线Г绕z轴旋转而成,n是V的外单位法向,(V)=VUS,Vc=R3＼(V).对于外问题要求u在无穷远处满足正则性条件,即当｜x｜→∞时,u(x)=O(1/(｜x｜),▽(u(x))=O(1/｜x｜2·根据单层位势理论[3],(1.1)可以转化为第一类的边界积分方程h(x0)=∫s(u)*(x;x0)ρ(x)dS,(ν)x0∈S,这里,ρ(x)是边界S上连续分布的密度函数,(u)*(x;x0)=1/4π｜x- x0｜是三维Laplace方程的基本解,｜x-x0｜表示x和x0之间的距离.     

UPPER SEMICONTINUITY OF ATTRACTORS FORTHE REACTION DIFFUSION EQUATION

1IntroductionInthepresentpaper,weconsiderthefollowingreactiondiffusionequation:at~vAn f(u) A0u g(x)=0,V(x,t)ERxR .(1.1).u(x,0)=u000,VxER,(1.2)andforO=(--n,n)withnEN,otu.~aam. f(,u.) A0u,, g(x)=0,V(x,t)EfixR .(1.3)u.(x,0)=.no.(x),VxeO,(1.4)un(~n,f)=un(n,t)=0,(1.5)whereuandAcarepositivenumbers,g(x)EL'(R),f:R~Risasmoothfunctionwhichsatisfiesf(u)u20,VatER,(1.6)f(0)=0,f,(0)=0,f'(u)2~C,VatER,(1.7)If'(u)I5C(1 fi4lp),p>0,V.uER,(1.8)Inthefollowing,wedenotebyH=L'(R)witlltheusualillnerpro…     

奇异半线性反应扩散方程组Cauchy问题

本文讨论如下问题其中{(б)u/(б)t-(1/tσ)△u=αvp1+β1vp1+f1(x),t>0,x∈RN,(б)u/(б)t-(1/tσ)△v=α2uq2+β2vp2+f2(x),t>0,∈RN,limt→0+u(t,x)=limt→0+v(t,x)=0,x∈Rn,其中σ＞0,pi＞1,qi＞1(i=1,2),α1≥0,α2＞0,β1＞0,β2≥0,fi(x)(i=1,2)连续有界非负,(f1(x),f2(x))(≡／)(0,0).给出了非负局部解存在的几个充分条件和解的爆破结果.     

Glimm方法对于燃烧模型组的收敛性

本文对于反应速率无穷的燃烧模型组的初值问题 (u qz)/t f(u)/X=0, s(x,t)=0,sup_(0≤τ≤t) u(x,τ)>0,t≥0,-∞0,f~(11)(u)≥δ>0(u≥0),常数q>0以及当u_0(x)>0时s_0(x)=0。     

FINITE ELEMENT ANALYSIS OF A LOCAL EXPONENTIALLY FITTED SCHEME FOR TIME-DEPENDENTCONVECTION-DIFFUSION PROBLEMS

1.IntroductionConsiderthetime-dependentconvection-diffusionproblemat--Euzx a(x,t)u. b(x,t)u~f(x,t),(x,t)E[0,1]x[0,T](1.1)u(0,t)=u(1,t)~0,tE[0,T].(1.2)u(x,0)=u000,xE[0,1],(1.3)a(x,t)2or>0,(1.4)b(x,t)--a.(x,t)/220>0,(1.5)where0SE<<1'(1.1)-(1.5)canbereg...     

GLOBAL ATTRACTOR FOR CAMASSA-HOLM TYPE EQUATIONS WITH DISSIPATIVE TERM

1IntroductionWe consider the Camassa-Holm type equations with dissipative termut?uxxt δuxxxx f(u)x=ε(2uxuxx uuxxx) g(x),x∈[0,1],t>0.(1.1)Under nonlinear boundary conditionu(0,t)=ux(1,t)=uxx(0,t)=0,t>0,(1.2)δuxxx(1,t)?εu(1,t)uxx(1,t)=?(u(1,t)),t>0,(1.     

Sobolev方程的基于H~1-Galerkin混合方法的新分裂格式

正1引言考虑如下Sobolev方程u_t-▽·(a(x)▽u_t+a(x)▽u)+u=f(x,t),(x,t)∈Ω×J,u(x,t)=0,(x,t)∈аΩ×J,(1)u(x,0)=u_0(x),x∈Ω.其中Ω是R~d(d=1,2,3)中具有边界     

IDENTIFICATION OF PARAMETERS IN SEMILINEAR PARABOLTC EQUATIONS

1IntroductionWeconsiderthefollowingsystem:notu--Z0',(a(x)ox.u)=f(x,t,u),(x,t)EQ,i=1,u(x,t)=0,(x,t)ES,(1)u(x,0)=u000,xEfi,wherefiisaboundeddomaininR"(n21),Q={(x,t):xEfi,tE(0,T)}with0相似文献   

一类反应扩散方程的行波解

1　引　　言由于反应扩散方程涉及的大量问题来自物理学、化学、生物学和人口动力学中众多的数学模型,因而有广阔的实际背景.其行波解引起了人们的兴趣,行波解是某个常微分方程的解,对某些传播速度,利用几何方法可以建立其解的存在性(见[1][2][3]).在文[4]中J.Canosa讨论了Fisher方程ut=2u2x+u(1-u)(1)行波解的存在性、逼近解和误差估计.所谓方程(1)的行波解是指形为u(x,t)=u(x-ct)=u(z)的解.众所周知,行波解u(x,t)=u(x-ct)=u(z)是方程(1)的行波解的充要条件是d2udz2+cdudz+u(1-u)=0(2)若u(z)是单调有界且不恒为常数,则u(z)叫做(1)的波前…     

高阶广义 Korteweg-de Vries 型方程组的周期边界问题与初值问题

<正> §1.引言近年来有很多作者从物理学的角度研究了所谓 Korteweg-de Vries 方程或简称为 KdV方程u_(?)+αuu_x+βu_(xxx)=0 (1)的解的性质.也有不少工作从数学的角度讨论这类方程及其推广的问题的提法.在[8—9]中提出了更广泛的一类高阶 KdV 方程.在[10]中研究了形式为z_t+α(|z|~2z)_x+z_(xxx)=0 (2)的复函数 z(x,t)=u(x,t)+iv(x,t)的复 KdV 方程的问题.复函数方程(2)可以写成实函数 u(x,t)与 v(x,t)所满足的方程组u_t+α((u~2+v~2)u)_x+u_(xxx)=0,v_t+α((u~2+v~2)v)_x+v_(xxx)=0 (3)的形式.     

一类拟线性退化抛物方程Dirichlet问题粘性解的正则性

本文考虑下面的Dirichlet问题ut一Tr[a(x,t)D2u]+H(x,t,u,Du)=0,(x,t)∈QT=Ω×(0,T),u(x,t)=ψ(x,t), (x,t)∈ГT. (DP)利用粘性解理论证明了当H,Г满足一定条件时,(DP)的粘性解u(x,t)满足如果ψ∈Ca2,则u(x,t)∈Cα,羞;若ψ=0,则u(x,t)是Lpschitz连续的.     

地热计算中耦合偏微分方程的差分格式的极值原理

县1.引言在多井开采地热储的研究中,需要计算下列的祸合偏微一罗(x,·,‘,一误(。(·)一岔切(x,z,0)二侧二,z),二(x,o,t)一“(x,t),(二,z,,)),分方程组的‘匕解问题川: Ll>x>。, 几>冷。,t>0,(I)(l)切(二,LZ,t)二T:(二,t),/d“d‘u{一丽一“而、一}“(x,“)一砂(x)-{“(“,‘)一T!(‘),{u(Ll,t)=T。(t),口u .a切、-一十、OX 02 均>x>o,t>。,(1 .1)(1 .2)(1 .3)(1 .4)(1 .5)(1 .6)(1 .7)(1 .8)/!、.les‘、本文人.a‘年7月23日收到.2期地热计算中藕合偏微分方程的差分格式的极值原理/专其中万》口(:)》…百>0声》0. 有时,除了用第一边值…     

Asymptotic Error Expansion for the Nystrom Method of Nonlinear Volterra Integral Equation of the Second Kind

1.IntroductionConsiderthenonlinearVolterraintegraJequationofthesecondkindHere,u(x)isanunknownfunction,f(x)andK(x,t,u)aregivencontinuousfunctionsdefined,respectively,on[a,b1andD={(x,t,u):aSx5b,aSt5x)-oc相似文献   

A NEW CLASS OF UNIFORMLY SECOND ORDERACCURATE DIFFRENCE SCHEMES FOR 2D SCALAR CONSERVATION LAWS

1.ConvergenceofAClassofUniformlySecondorderAccurateDifferenceSchemesInthissection,weconsidertheCauchyproblemfornonlinearhyperbolicscalarconservationlawswithtwospacevariables:&u+&f(u)+Ovg(u)=o,u(t,xly)eR,tE(O,T),(x,y)ER',(1.1)u(o,x,y)=uo(x,y),(x,y)ER',(1t2)wherefandg:R-+RareLipschitzcontinuousfunctionsandtheinitialdatauoisaboundedfunctionwithcompactsupport.LetAt,ax,Aybethe.time,x-spaceandy-spaceincremelltsofthediscretizationrespectively.Themeshratios,,A.=at/Ax,A.=At/ay,wil1bekeptconst…