20Ne(14.7,19.2MeV/u)+58Ni反应中类弹碎片与α粒子的关联研究

我们研究了在²⁰Ne(14.7,19.2MeV/u)+⁵⁸Ni的反应中出射的类弹碎片α粒子的符合,发现除了原始激发碎片的相继衰变产生这种符合事件以外,还有一种反应过程导致深度耗散的类弹碎片与前方向α粒子的"非关联"符合,这种过程意味着α粒子在反应初期就从弹核²⁰Ne国飞出,而剩余的¹⁶O继而与靶核进行的一种耗散碰撞,我们称之为"非完全的深部非弹性过程".     

14.7MeV/u、19.2MeV/u ~(20)Ne诱发反应中转移和碎裂反应过程的竞争

对于在14.7MeV/u、19.2MeV/u ~(20)Ne+~(58)Ni反应中出射的类弹碎片,比较其单举动量分布和与前方向20个塑料闪烁体中带电粒子符合的动量分布,区分来自于碎裂过程和转移反应过程的贡献,并研究随束流能量变化时这两种过程的竞争。     

82.7MeV (16)~O+(27)~Al碰撞中类弹碎片和发射α粒子的符合测量

在82.7MeV~(16)O+~(27)Al反应的类弹碎片和发射α粒子的符合测量中,得到了在速度平面上的类弹碎片C和α粒子符合的伽利略协变截面的等高图和符合关联角分布.测到的关联α粒子在正角度区(与类弹产物在束流的同侧)主要来源于类弹发射;在负大角区主要来源于类靶发射;在负小角区主要是弹核~(16)O碎裂的贡献.提出了弹核碎裂后的余核在靶核作用下继续进行阻尼碰撞的反应机制的可能性.同时也确定了单举DIC测量时强的碳碎片产额中,来自DIC激发的~(16)O发射α粒子的余核~(12)C的贡献并不大.     

14.7MeV/u、19.2MeV/u 20Ne诱发反应中转移和碎裂反应过程的竞争

对于在14.7MeV/u、19.2MeV/u ²⁰Ne+⁵⁸Ni反应中出射的类弹碎片,比较其单举动量分布和与前方向20个塑料闪烁体中带电粒子符合的动量分布,区分来自于碎裂过程和转移反应过程的贡献,并研究随束流能量变化时这两种过程的竞争.     

50MeV/A~(12)C轰击~(197)和~(209)Bi核的线动量转移

用裂变碎片折叠角技术测得50MeV/A~(12)C轰击~(197)Au和~(209)Bi靶的线性动量转移分布,得到每个~(12)C核核子线动量转移的最可几值与靶核相关,其值分别为184和173MeV/c。在线动量转移分布中,0.3附近有一小的突起,似乎可以认为是相应于弹核的α集团转移。     

46.7MeV/u12C引起的弹核碎裂及轻带电粒子关联

我们在HIRFL提供的46.7MeV/u的~(12)C离子轰击~(58)Ni、~(115)In和~(197)Au靶所引起的核反应中研究了弹核碎裂与转移反应的竞争,分别提取了对应于弹核碎裂和转移反应的类弹碎片的约化动量宽度,从粒子发射不稳定态的相对布居得到了不同反应系统的核温度参数。 The projectile fragmentation and its competition with the transfer reactions have beenstudied in the reactions induced by 46.7 MeV/u ~(12)C ion on the ~(58)Ni, ~(115)In and ~(197)Au targets. Thereduced momentum distribution widths of the projectile-like fragments for projectile fragmentationand transfer reactions were extracted from the experimental data respectively. The nuclear temperatureperameters were obtained from the relative populations of the unstable particle emission ...     

82.7MeV 16O+27Al碰撞中类弹碎片和发射α粒子的符合测量

在82.7MeV ¹⁶O+²⁷Al反应的类弹碎片和发射α粒子的符合测量中, 得到了在速度平面上的类弹碎片C和α粒子符合的伽利略协变截面的等高图和符合关联角分布. 测到的关联α粒子在正角度区(与类弹产物在束流的同侧)主要来源于类弹发射; 在负大角区主要来源于类靶发射; 在负小角区主要是弹核¹⁶O碎裂的贡献. 提出了弹核碎裂后的余核在靶核作用下继续进行阻尼碰撞的反应机制的可能性. 同时也确定了单举DIC测量时强的碳碎片产额中, 来自DIC激发的¹⁶O发射α粒子的余核¹²C的贡献并不大.     

30MeV/u 40Ar+159Tb反应中前角区复杂碎片的来源

在前角测量了30MeV/u ⁴⁰Ar+¹⁵⁹Tb反应中两裂片符合下的轻粒子和复杂碎片,利用线性动量转移和总横向动量方法对三体符合事件进行了碰撞参数分类. 实验结果表明,在中心碰撞中复杂碎片主要来自于平衡类靶核的统计发射,并伴随有非平衡中途成份;而周边碰撞中前角区复杂碎片主要来自于弹核碎裂成份. 在半中心碰撞中则存在类弹、类靶和中途三种成份.     

6.8MeV/A—5.1MeV/A ~(14)N ~(59)Co,~(51)V发射α粒子的研究

用ΔΕ-Ε半导体望远镜测量了6.8MeV/A-5.1MeV/A的~(14)N轰击~(59)Co和~(51)V产生的α粒子,得到了发射α粒子的能谱、角分布和Ε-θ平面上的(d~2σ/(dΩdE)等高图,区分了直接机制α及复合核蒸发α粒子,并对直接机制α粒子的来源作了讨论。     

~(12)C ~(124)Sn系统中大质量转移反应的初始L分布

用α-γ符合测量方法,对72MeV的~(12)C离子轰击近球形靶~(124)Sn的(~(12)C,α×n)和(~(12)C,~8Be×n)反应进行了研究.测定了与前方角20°—50°发射的α粒子相关联的余核级联γ的平均γ多重性〈M_γ〉,据此推算出~(124)Sn核俘获~8Be和α反应的最可几初始轨道角动量分别是35.5((?))和39((?)),与全熔合临界角动量l_(cr)=34.4((?))之比近似等于1,甚至稍大于1.实验支持了大质量转移是发生在高角动量区的周边反应的观点,而与近期出现的初始l布局有赖于靶核形变程度及球形靶核系统的大质量转移是中心碰撞的论点相背悖.     

46.2MeV/u~(12)C+~(64)Ni、~(58)Ni反应中发射的轻粒子和复杂碎片

用光二极管读出的CsI(Tl)闪烁探测器和多叠层硅望远镜,测量了46.2MeV/u ~(12)C引起各种靶~(64)Ni、~(58)Ni、~(12)C、~(197)Au、~(209)Bi反应中所发射的轻粒子和中等质量碎片,这些探测器对轻粒子和中等质量碎片有很好的能量分辨和质量分辨。单举的能谱用运动源模型进行了分析,对各种靶在不同角度的中等质量碎片的产额进行了比较。由单举数据推出同位素产额比随靶质量变化的系统性,讨论了N/Z自由度的平衡。     

费米能区重离子碰撞动力学(Ⅱ)动力学与碰撞参数的关系

借助于Boltzmann-Uehling-uhlenbeck理论,对 ²⁰Ne+²⁰Ne碰撞系统,在不同碰撞参数下,系统地研究了费米能区的碰撞机制.结果表明:深部非弹性碰撞已由非完全深部非弹性碰撞所取代;随着轰击能量升高,非完全深部非弹性碰撞分量变小,50MeV/u时已有碎裂发生,150MeV/u时已是典型的碎裂过程.同时对中间质量碎片发射的起因做了讨论.     

中能区86Kr+197Au反应中的能量耗散、π介子阈下产生和流角

用扩展BUU模型计算了中能区⁸⁶Kr+¹⁹⁷Au重系统的能量耗散、π介子阈下产生和流角,定量地拟合了43MeV/u ⁸⁶Kr+¹⁹⁷Au实验的能量耗散和类弹碎片核电荷数的关系及类弹类靶碎片核电荷数的关联.     

~(20)Mg β衰变谱学与~(15)O(α,γ)~(19)Ne反应（英文）

~(15)O(α,γ)~(19)Ne(p,γ)~(20)Na反应链是高温CNO循环向快速质子俘获过程突破的一条关键路径,相关的反应率输入量可通过~(20)Mg的β衰变可布居~(19)Ne共振态并测量其衰变性质来获得。通过高效率高精度地测量~(20)Mgβ衰变中产生的质子与γ射线得到了~(20)Mg衰变的详细信息,并构建了完整的衰变纲图,还进行了~(19)Ne 4 033 keV共振态衰变性质的探索,获得了该态在~(20)Mgβ衰变中被布居的分支比上限。通过比~(20)Mg和~(20)O镜像能级跃迁的结果确认了同位旋非对称性,为检验相关理论模型提供了精确的实验数据。对于突破路径中有重要影响的~(19)Ne 4 033 keV共振态的性质,有待更高统计的实验进一步研究。     

~(12)C(~7Li,t)~(16)O和~(20)Ne(d,~6Li)~(16)O反应的研究

本文把用于处理重离子引起的单粒子转移反应的Goldfarb-Buttle方法推广到多粒子转移反应。计算了~(12)C(~7Li,t)~(16)O和~(20)Ne(d,~6Li)~(16)O反应,用了~(16)O的全相干波函数,考虑了某些反冲因素,并将结果与实验作了比较。     

40Ar+197Au(25MeV/u)产生的热核激发能与核温度的关系

对25MeV/u ⁴⁰Ar+¹⁹⁷Au反应系统裂变与后角轻粒子发射进行了符合测量,用裂变碎片折叠角和裂变碎片的飞行时间再构转移到类熔合核的线性动量.通过对线性动量转移和轻带电粒子能谱测量,给出从中心碰撞到周边碰撞产生的类熔合核的初始激发能、角动量和核温度,讨论它们的关系.发现了中心碰撞形成的类复合核的核温度已经接近饱和状态,接近多重碎裂的“准相变区”.     

稍高于库仑位垒的~(238)U束引起跟随裂变反应中的壳效应

本实验测量了~(238)U(5.4MeV/u)轰击~(48)Ca、~(45)Sc靶和~(238)U(6.0MeV/u)轰击~(16)O、~(27)A1、~(48)Ca、~(45)sc、~(48)Ti、~(58)Fe、~(64)Ni及~(89)Y靶等10个反应系统的三体碎片符合出射道。得到了跟随裂变截面、总动能损失、碎片动能和质量分布以及碎片在第一质心与第二质心的角分布等。实验用了4片200ram×300mm的双维位敏雪崩计数器,给出了关联的空间位置信息与飞行时间。三体事件用运动学直接求解,其中识别裂变对碎片是基于该对之间相对速度为2.4cm/ns的事实。探测几何效率用蒙特卡罗模拟计算来确定。实验表明,跟随裂变源于准弹性散射,其截面σ_(S·F)较大,对于~(27)Al靶,σ_(S·F)为总截面的15％,而~(89)Y靶为70％。同时发现,对于幻核靶,σ_(S·F)与索末费尔得参数之间有简单的线性关系。     

~(55)Mn(α,n)~(58m,g)Co,~(55)Mn(α,2n)~(57)Co和~(55)Mn(α,α′n)~(54)Mn反应的激发函数

用活化法和迭靶技术,在入射α粒子能量从10.4到26.5MeV范围内,测量了~(55)Mn(α,n)~(58m,g)Co、~(55)Mn(α,2n)~(57)Co和~(55)Mn(α,α′n)~(54)Mn反应的截面,并同激子模型理论计算作了比较,结果表明在上述反应中存在平衡前发射反应机制。     

~(12)C ~(112,124)Sn反应中靶核中子数对出射粒子截面的影响

实验研究了入射能量E_l=70.0 MeV的~(12)C ~(112)Sn和~(12)C ~(124)Sn两个反应。使用△E-E半导体探测器,测量了两反应中出射的α、Li、Be、B各粒子的能谱和角分布。α粒子的角分布可以通过假定存在三种机制的α组份得到定性的解释。Li、Be、B的角分布为擦边角成峰,无前角成峰组份。实验结果给出,~(12)C ~(112)Sn反应比~(12)C ~(124)Sn反应出射α粒子的截面大,而出射Li、Be、B等粒子的截面小,表明靶核中子数,对出射粒子的几率有明显的影响。     

~(16)O轰击~(27)Al α粒子发射的研究

用△E-E半导体望远镜测量了84.5 MeV及62.0MeV~(16)O轰击~(27)Al产生的α粒子,得到了α粒子的发射能谱、角分布、E-θ平面上d~2σ/(dE·dΩ)等高图及核温度随发射角的变化.对产生α粒子的直接机制作了讨论。