对过程e+e－→J/ψ→γ+X(JPC),X→BB(重子,反重子)的角分布和共振态X的自旋–宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X(J^PC),X(J^PC)→BB(重子,反重子)进行了分析,得到了X具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式,从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态X的自旋性质.     

e++e－→J/ψ→V+X,X→3P过程的角分布螺旋度形式

本文给出了过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,X→P₁+P₂+P₃(V和P_i分别代表矢量介子和赝标介子)的角分布螺旋度形式,为确定上述过程中间态X的自旋和宇称提供了理论公式.     

J/ψ强子衰变过程的矩分析

本文给出了过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,V→P₁P₂或P₁P₂P₃和X→pp的角分布螺旋度形式,并在此基础上进行了矩分析,得到了若干关系式,有助于确定玻色共振态X的自旋J_x以及过程J/ψ→V+X的螺旋度振幅之比.     

e+e－→W+W－→h's过程中的色重组

用色等效哈密顿研究了e⁺e^－→W⁺W^－→h＇s过程中部分子阶段的色重组几率,并与Gustafson和Sjostrand等人的结果作了分析比较,发现色重组几率不能被忽略,并指出研究色重组对发展强子化模型提出了新的要求.     

J/ψ辐射衰变过程中产生的ξ(2230)的研究

用推广的矩分析方法研究了过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X, X→pp, 得到了该过程的矩的表达式, 并用于确定衰变到pp的共振态X的自旋; 还给出了用矩关系式表示的过程的螺旋度振幅比.     

一个可能的新共振态──J/ψ→X+f0(975)过程中玻色共振态X的自旋–宇称分析

在J/ψ强子衰变过程中,伴随f₀(975)产生的玻色共振态X,若衰变为一对正反赝标介子,它的自旋-宇称只能是产J^PC=(奇)^－－.这里给出了过程的角分布螺旋度形式,并就如何确认X为1^－－或3^－－介子作了讨论.认为北京谱仪在K⁺K^－π⁺π^－四叉道中见到的反冲f0(975)的共振态X1(1573)是一个可能的新共振态.     

过程J/ψ→p+X,X→Δ+π产生重子共振态X的研究

利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法,讨论了J?ψ衰变过程J/ψ→p+X,X→Δ+π,其中p和Δ分别是反质子和自旋–宇称为(3/2)⁺的Δ重子,给出了相应于自旋–宇称为(1/2)^±,(3/2)^±和(5/2)^±的重子共振态(包括混杂重子态)X的角分布和矩表达式.它们可以用来确定重子共振态X的自旋.     

e+e－→τ+τ－,τ－→a1υτ,a1→ρπ过程的角分布和a1介子的性质

给出了过程e⁺e^－→τ⁺τ^－,τ^－→a₁υ_τ,a₁→ρπ的密度矩阵和角分布的螺旋度形式.通过分段拟合把相应于W-a₁跃迁和强作用顶点a₁ρπ形状因子的螺旋度振幅比确定下来,给出了一个确定宽共振态a₁质量和宽度而与模型无关的方法.     

e+e－→π+π－π+π－形状因子拟合

基于BABAR实验组对e⁺e^－→π⁺π^－π⁺π^－的反应截面的测量结果, 用VMD模型给出的理论截面拟合实验数据, 首次从单一反应道得到π⁺π^－π⁺π^－末态形状因子的所有参数值.     

确定ξ(2230)自旋的一种新方法

本文得到了过程e⁺e^－→J/ψ→γB(J^η)、B(J^η)→P_{1P2的矩的光子角分布,提供了确定ξ(2230)自旋的新途径.}     

e+e－反应中共振截面的辐射修正

本文导出了e⁺e^－对撞实验中产生的共振态的辐射修正截面的近似解析公式.对于Z⁰粒子和J/ψ,Υ家族的粒子,在确定这些共振态参数的实验扫描能量范围内,该解析近似的精度达到0.1%量级.利用解析近似公式与对撞束能量分辨函数的卷积拟合实验观测到的共振截面数据,可得到比当前普遍采用的Jackson,Scharre方法更准确的共振参数值.     

在高能e+e－对撞机上探测top-Higgs的可能性

计算了top-Higgsh0t对过程e⁺e^－→tc νeνe,e⁺e^－→γ(Z)tc的贡献,并进一步讨论了在高能线性e⁺e^－对撞机(LC)上探测此粒子的可能性.结果表明:h0t对过程e⁺e^－→tc νeνe的贡献很大,通过此过程可在LC实验中探测top-Higgs;另外e⁺e^－→γtc也是探测h0t的有效过程.     

e+e－→J/ψ→γB,B→P1P2的角分布和玻色子B的自旋分析

本文给出了过程e⁺e^－→J/ψ→γB,B→P₁P₂的螺旋性形式(HF)^[1]和等效相互作用形式(EIF)^[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f₂(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域.     

在LEPⅡ及NLC能量下e+e—→bb Z0 和 tt－Z0过程中Higgs粒子的观测效应

根据最小标准模型及双Higgs二重态的扩展标准模型理论,计算了LEPⅡ以及NLC能量下e⁺e^—→bb Z⁰ 和 tt－Z⁰的总截面和微分截面以探求Higgs粒子的观测效应.我们发现,只要Higgs粒子的质量M_H≤140GeV,对e⁺e^—→bb Z⁰的测量就能清楚地提供Higgs粒子的信息.然而对e⁺e^—→tt－Z⁰,不论Higgs粒子是轻或重,它的效应都被淹没在弱电过程的本底中,没有观测的可能.     

e+e－实验中ψ(2S)能区连续态单光子湮没过程的贡献

研究了e⁺e^－实验中ψ(2S)能区连续态单光子湮没过程的截面对观测总截面的贡献.针对ψ(2S)质量处ωπ⁰和π⁺π^－两个观测末态,利用唯象模型估计了单光子湮没过程贡献的大小.分析表明,对于ψ(2S)→ωπ⁰和ψ(2S)→π⁺π^－,以及其他电磁末态分支比的确定,单光子湮没过程的贡献必须认真考虑.通过研究,我们认为对于BES实验来说,为了获得共振态电磁末态分支比的正确结果,至少需要在低于ψ(2S)共振峰的能量点采集10pb^－1的数据.     

e+e－湮没中的胶子碎裂

本文假定e⁺e^－湮没时产生的胶子的强子化,胶子首先劈裂成一对等效的夸克、反夸克对.夸克之间的色相互作用,碎裂成末态强子.由此计算的e⁺e^－→3jet事例中的带电粒子多重数,胶子与夸克jet中多重数比率,以及e⁺e^－三胶子事例中的重子比率,都与实验结果一致.解释了e⁺e^－→3jet末态粒子的角分布.     

在高能碰撞中e+e－湮没的几率与间歇现象

在高能碰撞中,e⁺e^－湮没的电荷多重性可用负二项分布很好地描绘.阶乘矩F₂、F₃和F₄仅由3k表示出来.     

Spectroscopic investigations on NO+(x1∑+,a3∑+,A1Ⅱ) ion using multi-reference configuration interaction method and correlation-consistent sextuple b

Three low-lying electronic states (x¹∑⁺,a³∑⁺,and A¹Ⅱ) of NO⁺ ion are studied using the complete active space self-consistent-field (CASSCF) method followed by highly accurate valence internally contracted multi-reference configuration interaction (MRCI) approach in combination of the correlation-consistent sextuple basis set augmented with diffuse functions, aug-cc-pV6Z. The potential energy curves (PECs) of the NO⁺(x¹∑⁺,a³∑⁺,A¹Ⅱ) are calculated. Based on the PECs, the spectroscopic parameters R_e, D_e, ω_e, ω_eχ_e, α _e, B_e, and D₀ are reproduced, which are in excellent agreement with the available measurements. By numerically solving the radial Schrödinger equation of nuclear motion using the Numerov method, the first 20 vibrational levels, inertial rotation and centrifugal distortion constants of NO⁺(x¹∑⁺,a³∑⁺,A¹Ⅱ) ion are derived when the rotational quantum number J is equal to zero (J = 0) for the first time, which accord well with the available measurements. Finally, the analytical potential energy functions of these states are fitted, which are used to accurately derive the first 20 classical turning points when J = 0. These results are compared in detail with those of previous investigations reported in the literature.     

强子衰变过程J/ψ→V+X,X→V+V的角分布分析

本文讨论了J/ψ的强子衰变过程J/ψ→V₁+X,X→V₂+V₃,V₂,V₃→2P(或3P)(其中V_i代表矢量介子,P代表赝标介子).对于具有不同自旋-宇称J^P的中间态X,得到了相应的角分布的螺旋度形式.这些公式对于利用BEPC上得到的J/ψ事例,确定上述过程中间态X的自旋-宇称是有帮助的.     

τ±→π±+nπ0+ντ(n=0,1,2)衰变分支比测量

基于北京谱仪收集的4.03GeV质心系能量下e⁺e^－对撞数据,分析τ^±τ^±→e^±+π^±+nπ⁰+ν's(n=0,1,2)事例,给出分支比值Br(τ^±→π^±ν_τ)=(11.64±0.49^+0.76_－0.73%,Br(τ^±→π^±π⁰ν_τ)=(24.00±1.34^+1.36_－1.30%,Br(τ^±→π^±2π⁰ν_τ)=(9.39±1.68^+1.69_－1.66%.