U_q（sl（2））的二维循环表示，C—G系数和一个自由费米子八顶角模型

明确地构造了量子代数Ｕｑ（Ｓｌ（２））当ｑ＝ｉ和ｚ中心扩张时的两维循环表示，此表示是既约的；给出了张量表示的Ｃ—Ｇ规则和Ｃ—Ｇ系数以及不同次序张量表示的扭结子（Ｉｎｔｅｒｔｗｉｎｅｒ）．此扭结子是一个满足自由费米子条件的八顶角Ｒ矩阵，因此给出了一个可积顶角模型．     

G(1590)作为0++胶子球候选者的一个直接的检验

本文用推广的矩分析法^[1]研究了在～17GeV处J/ψ辐射衰变产生的宽共振峰的结构,提供了一个检测是否此峰中可能同时存在θf₂(1720)和G(1590)态的方法.如果G(1590)确实存在,则是对G(1590)作为胶子球候选者的一个直接的检验.     

用高山乳胶室观测大天顶角超高能μ子

对甘巴拉山K6、K7、K8铅室的215个单元进行了细致的扫描,在天顶角M(=tgθ)≥2.5的范围内共找到111个μ子事例.用马鞍型曲线确定μ子簇射的能量,在E_μ≥2TeV的范围内给出了5500米处μ子的流强、簇射能谱与簇射天顶角分布.同时对μ子在乳胶室内的行为进行了模拟计算,实验与模拟计算的结果基本上相符.     

神保方法适用条件的一个猜测

根据神保(Jimbo)定理建立起来的计算带谱参数的杨-Baxter方程解的方法,取决于在量子包络代数给定不可约表示中与最低负根相对应用的e₀表示矩阵的存在.本文给出e₀表示矩阵存在条件的一个猜测,并举一个简单例子(U_q C₂的伴随表示),说明不满足此条件时e₀表示矩阵确实不存在.     

用一个特殊的表示空间计算Sn群[n—1,1]表示的实正交形式

利用一个特殊的表示空间, 给出了S_n群表示[n—1, 1]的实正交形式的一般公式. 并举例说明了该技巧的一个应用.     

电子-质子的深度非弹性散射(Ⅰ)

本文应用戴逊表示对层子击出图形进行更严格的研究,以考察:这种机制是否确能给出无标度性;如果能够,它是否要求层子质量很小,以及ν和q²取大值的具体标准是什么?结果表明,在ν足够大时,层子击出图形能给出无标度性,但最初结果与Bjorken的不同,这里得到的是W₁=νf₁(x),W₂=f₂(x)。只有借助于击出图形为主(对深度非弹性散射)的假定,应用规范条件,才能压低W₁和W₂而得到Bjorken无标度性。另外,无标度性的得出,只要求ν取大值(按照某些确定的标准),对q²并无限制。层子质量M亦不要求比核子小。理论上,对于任意的M值,只要ν足够大,都将得到无标度性。     

新粒子J(3095)衰变过程的分析

本文引入一个统一的机制,试图解释J粒子的辐射衰变和G宇称守恒衰变到普通粒子的过程。这就是J先衰变到φ_n=αφ₁+βφ₈,然后由φ_n衰变到普通粒子。结果如下:1.φ_n≈ω最与实验相符,但给出的Γ(J→ω→ηγ)/Γ(J→ω→πγ)的理论值太小;2.为着定量谐调辐射衰变和二体强子衰变,要求这两类过程的形状因子相差三个数量级。本文从层子模型的图象出发,提出一个计算形状因子的简单模型。计算结果表明,上述形状因子的差别是可以解释的;3.本文还讨论了辐射衰变的另一种机制,并指出存在的问题。     

轴矢量介子E/f1(1420)的一种可能的解释

本文讨论了轴矢量介子f₁(1285),f₁(1530)和E/f₁(1420)的混合,结果表明,E/f₁(1420)的主要成份是胶子球.在此基础上给出了E/f₁(1420)的螺旋性振幅之比x的值,有待实验的检验.     

Ward恒等式在量子电动力学重正化中的应用

Ward恒等式是一个连接逆向费米子传播子和费米子—光子顶角的等式 ,论述了Ward恒等式在量子电动力学 (QED)中的应用。     

Uq(sl2)的两维循环表示和八顶角Ising模型

明显地构造了U_q(sl₂)的二维循环表示及其扭结子.此循环表示是赋值(evaluation)表示,而扭结子(intertwiner)则是八项角Ising模型的R矩阵.     

奇异粒子非轻子衰变的选择定则

本文用SU₃和G₂羣讨论了奇异粒子非轻子衰变的弱作用的变换性质。若强作用是SU₃对称的,可引进类似于同位旋(T旋)的V旋和U旋,和T旋一起来表示奇子非轻子衰变的选择定则。求得了简单选择定则情况下各个衰变过程的关系,其中包含了前人的结果而避免引用过多的假设。若强作用是G₂对称的,可引进包含同位旋在内的六种“旋”来给出选择定则。根据这些定则求得若干衰变过程的关系。证明了弱作用不能按G₂羣的七维或十四维表示变换。     

满足互补原理的SO(10)×SU(4)手征前子模型

本文反MAC (Most Attractive Channel)规则推广到半单超色规范群情形,构造了满足互补原理的SO(10)×SU(4)手征前子模型.该模型给出唯一解,预言了4代夸克和轻子,没有例外粒子出现.本文引入了代规范群SU(2)_g讨论了不同代费米子质量简并性的破缺.     

SU(3)C×SU(2)I×U(1)Y复合轻子理论

假定HiggsYukawa耦合是宇称不守恒的唯一来源,通过取三代并引进超对称性,从而建立了一个SU(3)_C×SU(2)_I×U(1)_Y复合轻子理论.     

C_(60)简介

科学家在研究碳原子簇的过程中意外地发现了一个崭新的有机分子,C_(60)。它单一地由碳元素组成,60个C位于由20个正六角环和12个正五角环围成的三十二面体的顶角上。相邻的C原子之间以共轭双键结合,近似球状结构的笼内笼外都存在π电子云。这样一个     

SU(N)亚夸克大统一模型中的Complementarity

本文将Complementarity应用于SU(N)亚夸克大统一模型,对亚夸克填充的SU(N)反常相消和渐近自由的各种表示进行分析,得到了满足Complementarity且有物理意义的SU(N)亚夸克大统一模型的最简单的表示;并预言夸克和轻子的代数g_N≥4.     

量子群GL(3)q的Verma模,q-boson实现和Cyclic表示

本文利用类似研究半单李代数的结构和Verma模的方法研究了量子群GL(3)_q的矩阵元代数A(3)_q的结构和Verma模.然后利用A(3)_q的Verma表示构造了A(3)_q的q-boson实现,并借助于此实现研究了当q^p≡1时的A(3)_q的Cyclic表示.     

SUq(2)代数的广义量子相干态表示

本文给出了SU_q(2)代数的广义量子相干态表示,并指出由此可以得到SU_q(2)的一个新的Boson实现,这样的Boson实现是广义的q-Dyson实现,但这类实现是不厄米的,可以引入一个新的变换使之变为厄米的.这种变换后的实现可以称为q-Holstein-Primakoff实现.我们找出了这样的变换矩阵.文中也指出这种方法推广到高阶群似乎不很容易.     

γγ→γZ过程高能总截面的数值计算

给出了γγ→γZ过程,质心系总能量在91.2—2000GeV的总截面.结果表明在总能量大于140GeV时,W玻色子图的贡献比起费米子图的贡献要大,当总能量在750GeV左右,截面达到极大值220fb(|cosθ|33cm^－2·sec^－1,每年在总能量750GeV处可观察到6000多个γγ→γZ事例,用它可以进一步验证标准模型,特别是其中规范粒子的三顶角和四顶角相互作用.     

SU(3)模型中夸克与手征场的相互作用

从SU(3)_L×SU(3)_R无穷小变换下不变拉氏量的线性表示形式出发,给出了夸克-夸克间的相互作用势.分析表明SU(3)标量手征场对解释AN相互作用中自旋关系的性质是很重要的.     

q-畸变振子系统的解和q-振子代数

本文讨论q-畸变振子系统的解和q-振子代数及其表示的问题,并对|q|=1的情形进行详细的研究。给出SU_q(2)及q-振子代数(记为H_q(4)之间的联系。给出单q-振子系统的解,并指出它与普通仲费密振子之间的类似行为,对行为类似于1,2,3阶仲费密子的q-振子系统进行了尤为详细的讨论。最后,研究H_q(4)的表示及其性质,并简单地讨论q-畸变振子的链模型的解。