正贡献蒙特卡罗方法

考虑不依赖时间的粒子输运问题.不妨碍一般性,还限定问题是与能量无关的.令P=(r,Ω),其中r和Ω分别表示粒子的位置和运动方向单位矢量.用S(P)表示粒子源;φ(P)表示粒子通量;D(P)表示探测器对粒子通量的响应函数.目的是要计算如下积分效应:     

简单域正贡献蒙特卡罗方法

考虑不依赖时间的粒子输运问题。不妨一般性,还限定问题是与能量无关的。p=,其中和分别表示粒子的位置和运动方向单位矢量。用S(p)表示粒源;φ(p)表示粒子通量;D(p)表示探测器对粒子通量的响应函数。目的是要计算如积分效应:     

有限元方法的渐近展开及其外推

首先将 Ω 剖分成大三角形域 Ω_k,Ω_k 走的顶点亦为Ω的角点.对诸Ω_k 进行一致剖分(参看下页图),设Ω_k~h={τ_(kl)},Ω~h=(?)Ω_k~h={τ_(kl)}k,l;h_k 表示Ω_k~h 中单元的直径,h=(?)(h_k),S_0~h(Ω~h)表示线性有限元空间;u~h 和 u~l 分别表示问题 (P) 的解 u 在 S_0~k(Ω~h)上的 Ritz 投影及其线性插值,G_(z_(?))~h(z) 表示问题 (P) 的 Green 函数 G_(z_0)(z) 在 S_0~h(Ω~h)上的 Ritz 投影.由[3]知     

p—除环上矩阵秩的恒等式

本文证明了[1]中的猜测:在p—除环上有恒等式r(?)=r(A) r(B) ((I_s-BB~ )C(I_n-A~ A)),并且改进了这个结果,此外还给出了几个关于矩阵秩的恒等式.设Ω是p-除环,A是Ω上的m×n矩阵.μ(A)表示由A的行向量张成的Ω上的左向量空间,N(A)表示满足XA=0的行向量张成的Ω上的左向量空间,则μ(A)(?)Ω,N(A)(?)Ω_m,μ(A)、N(A)、Ω_m、Ω_n都是左Ω—模,并且dim N(A)=m-r(A).引理1 A、B、C分别是Ω上的m×n、m×s和s×n矩阵,那么     

局部Hardy与Lorentz空间的关系

本文研究局部Hardy空间H1 loc(Ω)与局部Lorentz空间L1,γ loc(Ω)(0＜r≤1)之间的关系.当0＜r ≤1/2时,两者无不包含;当1/2＜r≤1时,H1 loc(Ω)中的非负函数必然属于L1 loc(Ω).     

关于Sobolev空间中的K泛函及其应用

设Ω是R~n中的LG域,0≤v≤r,0相似文献   

单纯形交体最大点的某些性质与一个结论的二维解答

<正> 一、引言 在通讯工程的最优码的研究中,提出了这样一个问题,即共底单纯形交体最大点集合是否重叠. 设E~n(n维欧氏空间)中,S(x,r)表示以x为心,r为半径的n维球,R是一个n维单纯形,V(P)表示集合P的欧氏测度. 定义.设x_0具有性质     

两相不定常连续铸钢问题有限元逼近的收敛性分析

记Ω=(0,1)×(0.τ)为钢锭区域,Ω_τ=(0,T)×Ω,Ω_τ=Ω_1(t)∪Ω_2(t),t∈(0,T),其中Ω_1(t)与Ω_2(t)分别表示液态与固态区域。时刻t时的自由界面由F(t)={(x,z)∈Ω,s(X,Z,t)=0}表示,F=(?)F(t)。 设u=u(X,Z,t)表示温度。作变换后不妨设Ω,(t)上     

关于随机整值测度的一点注记

<正> §1.引言 设(Ω,,P)是完备概率空间.(t)_(t≥0)是的满足通常条件的子σ-域族.我们用表示停时全体,用与分别表示可选与可料σ-域.又令(E,)为一Blac-kwell空间.记     

一类椭圆方程很弱解关于区域的连续性

本文讨论了二阶椭圆型方程-△u=f(x,u),x∈Ω的Dirichlet问题u | Ω=0的很弱解u∈W ,r(Ω)(1＜r＜2)关于区域Ω的连续性及很弱边值问题的很弱解的唯一性.