He原子(e,3e)反应中末态波函数的动量相关

在前期工作的基础上,进一步考虑了He原子(e,3e)反应中末态四体的动量相关.用改进后的理论计算了高能电子入射双电离He原子的五重微分截面(FDCS).与前期理论相比,所得结果大大地改善了理论曲线与实验结果的吻合程度.     

散射粒子的相互作用对He(e,3e)五重微分截面的贡献

计算了敲出电子等能分享几何安排下,入射能量分别为5 599 eV和1 099 eV时He(e,3e)反应五重微分截面,并比较在He(e,3e)过程中散射粒子的相互作用和它们之间的干涉效应对五重微分截面的贡献.结果表明,理论计算数据在误差范围内与实验数据基本吻合,并且散射粒子的相互作用以及干涉效应对五重微分截面的影响都是不容忽视的.     

氦原子(e,3-1e)反应中未探测电子屏蔽效应的理论研究

在DS3C模型的基础上,对氦原子(e,3-1e)反应的末态He+2场中未探测电子的屏蔽效应进行了研究.计算了(e,3-1e)过程中入射能为640 eV时,电子入射双电离He原子的四重微分截面(4DCS);讨论了非一级效应对截面结构的影响.所得结果与其他理论计算进行比较发现:文中结果与最新测量的实验数据较好地吻合.     

用(e,2e)电子碰撞电离测量乙烯分子中的扭曲波效应

利用新一代高性能（e,2e）电子动量谱仪,在400-2400 eV的大范围入射电子能量条件下,测量了乙烯分子电子密度的动量分布.实验测量的乙烯1b3g轨道电子动量分布与平面波冲量近似的理论计算结果相比,在低动量区和高动量区出现明显的上翘（turn up）效应,并且此上翘效应随着入射电子能量的增加而逐渐减小.进一步的分析证实由于分子的扭曲波效应引起1b3g轨道动量分布在低动量区和高动量区的上翘.实验测量结果将对分子扭曲波理论计算的建立提供实验依据.     

自旋极化电子原子散射的(e,eγ)符合实验研究

本文介绍了自旋极化电子原子散射的(e,eγ)符合实验的理论基础、实验装置和参数测量方法,描述了符合实验研究主要结果,说明了符合实验研究的物理意义。     

用(e, 2e)电子碰撞电离测量乙烯分子中的扭曲波效应

利用新一代高性能（e,2e）电子动量谱仪,在400—2400 eV的大范围入射电子能量条件下,测量了乙烯分子电子密度的动量分布.实验测量的乙烯1b3g轨道电子动量分布与平面波冲量近似的理论计算结果相比,在低动量区和高动量区出现明显的上翘（turn up）效应,并且此上翘效应随着入射电子能量的增加而逐渐减小.进一步的分析证实由于分子的扭曲波效应引起1b3g轨道动量分布在低动量区和高动量区的上翘.实验测量结果将对分子扭曲波理论计算的建立提供实验依据.     

自旋极化电子原子散射的(e,eγ)符合实验研究

本文介绍了自旋极化电子原子散射的(e,eγ)符合实验的理论基础、实验装置和参数测量方法,描述了符合实验研究主要结果,说明了符合实验研究的物理意义。     

Ar (e ,3e)实验中TS2机制的明显证据(英文)

通过比较Ar在低碰撞能量下的 (e ,3e)双电离实验结果和基于包含一次作用机制SO和TS1的一阶波恩近似的理论计算结果 ,表明在动量转移方向上对称性的破坏显示非一次效应 (例如二型两步作用机制 )起非常重要的作用. Through comparing the Ar (e,3e) double ionization experimental results at low collision energy with the theoretical calculation based on the first Born approximation which include the first order mechanisms SO and TS1, the symmetry breaking about the direction of the momentum transfer shows that the non-first order effects (such as two-step 2 mechanism) play an important role.     

共面不对称条件下He和Ar原子（e, 2e）反应过程中的极化效应和后碰撞相互作用

采用修正后的扭曲波玻恩近似(DWBA)理论,计算了共面不对称几何条件及大能量转移和小动量转移条件下的He(1s²),Ar(3p⁶)和Ar(2p⁶)(e, 2e)反应三重微分截面.将理论计算结果与实验结果及由Brauner,Briggs和Klar提出的BBK方法、标准的DWBA理论计算结果进行了比较,发现在共面不对称几何条件及大能量转移和小动量转移条件下,极化效应和后碰撞相互作用在He(1s²),Ar(3p^{6< 关键词： (e;2e)反应 极化效应 后碰撞相互作用 共面不对称几何条件}     

Ar（3s^2）共面不对称（e，2e）三重微分截面的理论研究

用包含极化效应和后碰撞作用的扭曲波玻恩近似计算了共面不对称几何条件下Ar(3s^2)的低能(e，2e)三重微分截面，并与实验进行了比较。指出极化效应在共面不对称几何条件下Ar(3s^2)的低能(e，2e)过程中起着重要的作用。     

基态波函数对氦原子双电离微分截面的影响

文中采用氨原子的三种近似波函数,计算了入射电子能量为5599 eV时,敲出电子共面等能分享几何安排下,氦原子双电离He(e,3e)反应全微分截面.结果表明三种波函数的理论计算结果,在误差范围内都与实验数据基本吻合,其中采用Pluvinage波函数所得到的理论数据更接近实验数据.     

基态波函数对氦原子双电离微分截面的影响

文中采用氦原子的三种近似波函数,计算了入射电子能量为5599eV时,敲出电子共面等能分享几何安排下,氦原子双电离He（e,3e）反应全微分截面.结果表明三种波函数的理论计算结果,在误差范围内都与实验数据基本吻合,其中采用Pluvinage波函数所得到的理论数据更接近实验数据.     

Xe(4d~(10))(e,2e)反应三重微分截面的理论研究

采用修正后的扭曲波玻恩近似理论,计算了共面不对称几何条件下Xe(4d~(10))(e,2e)反应的三重微分截面.散射电子能量为1000 eV,敲出电子能量为20 eV,散射电子角度分别固定在2°,4°和7.5°.理论计算与Avaldi等人的实验结果和扭曲波玻恩近似理论计算进行了比较,发现出射电子之间的后碰撞相互作用较弱,极化效应在反应过程中起着重要作用.     

共面双对称几何条件下Ne原子(e,2e)反应的三重微分截面

利用标准一阶扭曲波玻恩近似方法(DWBA)计算了共面双对称几何条件下不同能量电子碰撞电离Ne原子的三重微分截面(TDCS),与Nixon和Murray[1]最新的实验测量数据进行比较.当入射电子能量较低时,理论计算结果和实验数据符合较差;而随着入射电子能量的增加,符合程度逐渐改善.     

共面双对称几何条件下Ne原子(e,2e)反应的三重微分截面

利用标准一阶扭曲波玻恩近似方法（DWBA）计算了共面双对称几何条件下不同能量电子碰撞电离Ne原子的三重微分截面(TDCS),与Nixon和Murray 最新的实验测量数据进行比较.当入射电子能量较低时,理论计算结果和实验数据符合较差;随着入射电子能量的增加,而符合程度逐渐改善.     

极化（e,2e）碰撞电离的研究进展

传统（ｅ，２ｅ）谱学已成为研究原子和分子电子结构和电离机制的强有力工具之一，本文首先简要回顾了迄今国内外传统（ｅ，２ｅ）谱学研究的历史和现状。然后，再重点介绍近几年开展极化（ｅ，２ｅ）碰撞电离研究的进展。