固体的特征频率及Grüneisen系数的普遍表达式

本文统一地从点阵动力学关于晶体振动频谱的普遍关系出发,导出了三种不同固体的特征振动频率表达式,并由此重新导出了r_S、r_D-M和r_f,说明r_S,r_D-M和r_f从属于不同的固体模型。然后导出了固体的特征频率及Grüneisen系数的普遍表达式。 关键词：     

氮分子固体中配位环境对其分子振动的影响

研究了孤立氮分子与处于氮分子固体中氮分子之间的振动频率差异.基于α-N_2晶体结构建立了5种不同氮分子数的氮分子固体团簇模型,采用密度泛函理论计算了孤立自由氮分子及各固体模型中氮分子的振动频率,并对它们的频率进行了比较和讨论.比较发现:受集体效应的影响,处于分子固体模型中的所有氮分子的键长较孤立自由氮分子的键长更短,振动频率更高;就固体模型本身而言,分子数越多,平均振动频率越大,而且,内部氮分子的振动频率总是大于表面氮分子的振动频率,整体来说,频率大小关系为v_(内部)v_(表面)v_(孤立).讨论分析认为这种频率差异主要是由于孤立自由氮分子、固体表面和内部分子的配位关系不同引起的;表面分子存在大量配位缺陷,与其相互作用的分子相对较少,氮分子键力较弱,从而频率更低.     

参数空间十六极振动的量子化

利用核十六极形变最普遍的参数化形式,通过正则量子化程序,导出了参数空间十六极振动的量子化哈密顿量,分析了十六极形变和振动对于核结构研究的重要意义.     

氢同位素双原子分子的解析势能函数

研究从重水中分离出T2 .首先 ,根据光谱常数导出氢同位素双原子分子ExtendedRydberg的分析函数 ,基于同位素效应计算OT(X2 Пi)的光谱常数 ,有助导出三原子分子 ,如DTO的解析势能函数 .将这些ExtendedRyd berg解析势能函数用于氘交换分离氚的热力学与分子反应动力学研究 .此外 ,由同位素位移极值得到当振动量子数vmax≈ 11.5 ,振动能级间隔△Ev(H2 )≈△Ev(T2 ) ,若v △Ev(T2 )和v>vmax时 ,△Ev(H2 ) <△Ev(T2 ) .因而 ,温度较低时 ,平衡移向T2 ;温度较高时 ,平衡移向H2 .与文献结果相似 ,而导出方法不同     

碱金属碳酸盐的拉曼光谱研究

报导了用高温激光Raman光谱仪测定了不同温度 (至 1 2 73K)下固体和熔融态的Li2 CO3、Na2 CO3和K2 CO3的Raman光谱 ,分析了CO2 -3 对称伸缩振动模随温度升高的波数移动情况和半高宽的变化 ,结合前人的振动光谱和X射线测试结果以及分子动力学模拟工作 ,讨论了碳酸盐熔体的结构特征 ,以及不同的碱金属离子对碳酸根离子的振动造成的不同影响     

基于红/绿/蓝/青/黄/暖白6色LED的白光光谱优化方法

提出了一种基于脉冲宽度调制(PWM)的红/绿/蓝/青/黄/暖白(R/G/B/C/Y/WW)6色发光二极管(LED)的白光光谱优化方法。该方法根据光谱叠加性原理,采用1931 CIE-XYZ三刺激值建立了G+WW,B+C,R+Y各混合光源色坐标与光通量贡献率ρ_(G+WW)(r_1),ρ_(B+C)(r_2),ρ_(R+Y)(r_3)的函数关系,在不同光通量百分比r_1,r_2,r_3下,通过优化遍历范围计算得到相关色温为2700, 4000, 5500, 7000 K时合成白光的最优显色指数R_a为96.4,97.0,97.3,97.4,并采用R/G/B/C/Y/WW 6色LED进行实验验证。结果表明:R/G/B/C/Y/WW LED模块可实现相关色温在2700～7000 K范围内的白光调节。当光通量设定为500 lm时,相关色温的最大相对误差为1.96%,一般显色指数R_a最大相对误差为1.24%,发光效率可达146.81～152.40 lm·W~(-1)。     

一个等温状态方程（Ⅳ）——理想固体和绝对压强坐标

 本文给出了由文献（1）导出的等温状态方程具有压强平移不变的普遍性质，由此，讨论了一种理想固体的模型，给出了一个绝对的压强坐标。并讨论了二种真实固体材料的状态方程的数学拟合的形式。     

光声喇曼光谱的理论分析

对光声喇曼光谱(PARS)作了系统的理论分析,分别导出固体和液体介质中的光声喇曼光谱的信号表达式,并进行了数值估算。 关键词：     

基于强度型光纤传感器的声波隔体探测关键技术研究

利用反射式强度调制型光纤传感器进行间隔固体介质的声波隔体探测,研制了光纤传感声探测装置,重点从光强调制、振动提取和拾振耦合三个方面研究了在声波隔体探测过程中的振动传递机理,对振动传递过程进行了分析研究,从理论上建立了固体介质、探测拾振装置和光纤敏感单元三者的振动传递数学模型。在此基础上设计实现了光纤声传感系统,并给出了声波隔体探测的实验方法。其结果表明,在5cm厚木板、5cm厚水泥预制板、12cm厚砖墙、10cm厚水泥预制板的测试条件下,此系统对频率为1kHz,声级(SPL)为94dB的标准声信号的探测失真度均小于8%。     

对称双斜气轨上运动的研究

在对称双斜气轨上能演示一种比较复杂的机械振动。本文分析了Mita实验的缺陷,理论上导出了普遍的加速度表达式,揭示了完整的振动图象,并得到了满意的实验验证。     

非晶态的声子谱

声子是与固体中原子的热振动相联系的一种量子,也称声量子.非晶固态材料(例如各种非品半导体、金属玻璃合金和无序合金)以及含有杂质、空位和缺陷的晶体的许多特性都与声子有密切联系. 一、热振动与声子谱 固体中的原子在它平衡位置附近一刻不停地振动,这就是原子的热振动.原子     

声子气的状态方程和声子气运动的守恒方程

根据爱因斯坦的狭义相对论中质能的等效关系，把固体(本文指非导体)晶格(原子)的质量分为晶格(原子)的静质量和晶格热振动能量的等效质量两个部分，后者就是固体中声子气的等效质量.晶格(原子)热振动的能量则分为晶格(原子)静质量具有的热能以及声子气质量具有的热能.基于固体的状态方程，导得了晶格静质量热振动的状态方程和声子气的状态方程.声子气在固体介质中的宏观运动就是热量在固体中的传递过程.建立了声子气运动的守恒方程组，分析表明，忽略惯性力时声子气的动量守恒方程就退化为傅里叶导热定律，阐明了傅里叶导热定律的物理本质是声子气驱动力与阻力的平衡方程.当热流密度很大惯性力不能忽略时，傅里叶导热定律不再适用. 关键词： 非傅里叶导热 声子气 声子气质量 状态方程 守恒方程     

固体中超声波传播的非线性畸变

研究超声波在固体媒质中传播规律时,通常采用线性近似方法,略去声波参数(如位移、应变和应力等)的二级小量,假定应力和应变的关系遵从胡克定律.这样,固体中声波参数所满足的波动方程是一类线性二阶偏微分方程,其解代表简谐振动或许多简谐振动的叠加.在线性近似下,任何不同类型的简谐波均可独立地传播.若不考虑媒质引起的声波衰减,则声波的波形不变. 但是,对于在固体中传播的强度较高的声波,应力和应变不再能用胡克定律来描述.媒质质点振动的非线性项应该保留.从波的传播特性来看,原来的简谐基波振动在其传播过程中将产生高次谐波分量,发生波…     

原子核电荷半径的Z~(1/3)律

本文仔细调查了近几年来从μ介原子X射线及电子散射实验所确定的原子核电荷分布半径。根据70多个原子核的电荷半径的实验数据分析,核电荷半径系统地偏离国际文献上所习用的A~(1/3)律,而相当好地遵守Z~(1/3)律,即 R_p=r_(op)Z~(1/3)其中r_(op)≈1.64fm。本文还讨论了同位素和同中子异荷素的核电荷半径的变化规律。此外,按照Z~(1/3)律,原子核库仑能差△的变化近似地与Z~(2/3)成比例,这与实验一致。     

同轴圆柱系统微变问题的静电解

我们从一种较为特殊但又是十分典型的同轴结构的探讨开始,它的截面在极坐标系统中(原点置于轴心)具有 ρ_1=r_l(1+ε_1 cosnφ),ρ_2=r_2(1+ε_2cos(φ-φ_0))。 (1)其中r_1和r_2系变形前外的导体因截面半径;ε_1和ε_2则为表征其变形特点的小参数;φ_0表示相似变形后内外导体叉开的一个角度;而n为某一正整数。象这样的同轴系统,不妨形象化称为“n波”同轴系统。 我们知道,二维拉普拉斯方程的环内问题,在极坐标系统中的一般解可以用圆谐函数来组合:     

二维电子体系的关联和多体波函数

本文利用二维电子气的集体振荡行为和静态结构因子确定了体系的多体波函数,同时在坐标空间中建立了关联函数g(R)的积分方程,从而给出了一种计算二维电子气的多体波函数、关联函数和关联能的新方法。本方法可保证对任意的r_s关联函数恒为正,避免了其他方法中在r_s较大时出现g(0)<0的不合理结果,并为研究低温下二维电子体系的特殊性质提供了一个合理基础。     

考虑界面状况时柱状弹性固体的声波散射

导出了求解母材料固体中镶嵌的柱状弹性固体(两固体间存在界面薄层)声波散射系数的一般表达式.根据Flax的共振散射理论,对背向散射谱中的共振模式进行了识别.利用模拟界面薄层的弹簧模型,考察了界面层切向劲度常数K_T对共振模式形态的影响 关键词： 声波散射 共振模式 界面     

光学元件偏振参数的测量方法及装置

基于偏振光理论,对线偏振光经光学系统单个或多个元件反射后的偏振变化进行了理论分析:分析表明,通过适当调整反射光s、p分量的振幅系数r_s、r_p的值,可使经多个元件后偏振光的偏振度损失小于单个元件;同时给出了准确确定光束入射面的方法.在一简易装置上,测得780 nm高反的两反射镜(介质膜和银膜)在偏振角和入射角均为45°时其偏振保偏比分别为1 000∶1和40 000∶1,且确定了两镜的振幅系数比(r_p/r_s)和相位差δ,结果和椭偏仪一致.该方法及装置,一方面可为大学物理中偏振相关的实验提供理论和实验指导,另一方面可用于科研或工程实际中在线准确测量光学元件或系统的偏振参数(r_p/r_s,δ及偏振保偏比).     

固体的光散射讲座第二讲 分子振动及其喇曼光谱

分子的振动能量是量子化的,这些不连续的能量可用对应的一组振动量子数表示.当光和分子相互作用时,分子从一个振动量子态跃迁到另一个量子态所产生的光谱(喇曼谱和红外谱),我们称它为分子振动光谱.喇曼谱与红外谱,都是用来研究分子振动、分子碰撞所导致的能级跃迁、分子与光子以及其他粒子之间的相互作用等物理过程,从而提供对分子或固体的某些信息并推断分子或固体的空间构型及其对称性.喇曼光谱术已成为分析分子振动和晶格振动的重要实验手段.振动喇曼谱的理论是分子光谱学的一个重要方面. 激光出现以后,大大推动了喇曼光谱实验和理论研究…     

液体对微振动的放大效应

根据表面波声光效应的原理,实验上建立了固体表面微振动的激光衍射测量系统.当激光斜入射到微振动引起的液体表面波上,观察到了清晰、反衬度非常高的衍射图样.利用MATLAB软件对拍摄的衍射图样进行扫描,得到了衍射光斑的光强分布图,并根据衍射图样宽度与表面波振幅的解析关系式,求出了液体表面波的振幅,其大小在微米量级.改变样品池中液体的深度,测得不同深度下液体表面波的振幅,给出了表面波振幅与液体深度之间的解析关系,并发现了液体对微振动的放大效应.利用液体对微振动的放大效应,求出了固体表面微振动的振幅,实现了固体表面微振动的探测.