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本文研究了处于混合态非均匀磁化的高温超导椭球在线性响应区的交流磁化率,给出了不同离心率的非均匀磁化椭球在直流磁场和小交流磁场中的交流磁化率的解析解析阐明了样品几何形状(退磁因子)对交流磁化率的影响文中研究了处于超地椭球的交流磁化率。 相似文献
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本讨论了高Tc超导体细圆柱情形线性交流响应,给出了交流磁化率χ的表达式,并且得到了磁化率虚部χ″峰值时所满足的方程。 相似文献
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本介绍如何利用交流磁化率测量高温超导体与电流密度J,直流场Hd和温度T有关的磙通钉能U。根据磁通扩散理论和随外场变化的交流磁化率虚部x峰温的系统实验研究,就可以得到上述能量函数,对掺Pb和Ba的TlSr2Ca2Cu3Oy超导体的系统交流磁化率的测量和分析得到的结果U。 相似文献
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本文综述了交流磁化率在超导电性物理研究方面的进展.主要包括如何用交流磁化率确认超导电性,测定各种超导电参量(临界温度,临界磁场等),研究涡旋物质的强度(临界电流密度,不可逆场等),涡旋动力学(磁弛豫,钉扎能等). 相似文献
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对(Pr1-yNdy)2/3Sr1/3MnO3(y=2/8,4/8,6/8)体系在42K—300K温度范围内混合场(即交流驱动场Hac与附加直流磁场H dc的叠加)下的磁转变行为进行了系统的实验研究. 结果表明,随着外加直流磁场强 度的增大,样品的直流磁化强度增大,交流磁化率逐渐减小;在混合场作用下,磁转变温度 (居里温度)附近样品交流磁化率的实部出现一个特征的尖峰. 对于(Pr1-yNdy)2/3Sr1/3MnO3体系,随着Nd掺杂量的增加,交流磁化率实部 的相对变化 (Eχ′=Δχ′/χ′dc)的峰值对应的温度降低,这一点与该系 统的磁电阻的变化规律一致. 对锰氧化物体系在混合场中的磁转变现象进行了讨论.
关键词:
锰氧化物
混合场
磁特性 相似文献
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介绍了一种基于小型制冷机的超导转变温度电输运和交流磁化率双模式单腔测量装置。该装置包括电输运法测量和交流磁化率法测量两部分,分别实现对高温超导薄膜样品的超导转变温度的测量。电输运法测量部分利用四点法测量原理对超导薄膜的电阻进行测量,获取电阻随温度变化的曲线;同时利用电流换向法消除热电势带来的测量误差,以进一步提高测量的精度。交流磁化率法测量部分利用的是电磁感应原理和超导磁效应。该部分包含有初级线圈和次级线圈,超导样品放置于两线圈之间。初级线圈用于产生交变激励磁场,次级线圈的输出信号反应了超导样品磁化率的变化,其输出信号由锁相放大器获取。测量过程中使用计算机自动记录测量数据。 相似文献
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一、前 言 交流磁化率的测量已有很长的历史,过去大都用来作为低温温度计和用来决定超导材料的超导转变温度等.近十年来由于自旋玻璃现象的发现,交流磁化率的测量又成为研究自旋玻璃的重要方法.交流磁化率测试方法主要有两类:(1)交流互感电桥,如哈特森(Hart-shorn)[1,2,3,4]电桥;(2)自感法[5],即测量样品在线圈中引起的电感变化.其中交流互感电桥方法使用的很普遍,并且随着电子技术的发展,它的测量灵敏度和测试精度都有很大提高.灵敏度可达到10-8emu,相对精度达到 0.1%.我们制作的互感电桥灵敏度为2.56×10-8emu/μV.用锁相放大器检测时,可… 相似文献
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本对现有用于交流磁化率测量高Tc超导体有效钉扎势的两种不同理论推导的磁驰豫方程进行了讨论,指出了他们存在的问题。并且从磁通守恒方程出发,重新推导了该方程,给出了交流情况下对特征时间teff^ac的修正表式。 相似文献
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本文研究了 Bi_2Sr_2CaCu_2O_y,单晶在磁场 H 垂直于 c 轴情况下的交流磁化率,得到了交流磁化率虚部峰温度 T_p 和外加直流磁场 H_(DC)的关系为:(1-T_P/T_c)∝H_(DC)~(0.2).本文还对不可逆线进行了讨论,并和用其他方法测量的不可逆线作了比较. 相似文献
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门福殿 《原子与分子物理学报》2012,29(6)
通过考虑单粒子的相对论能量并且应用量子统计方法,研究弱磁场中弱相互作用费米气体的相对论顺磁性,求解相对论性的最可几磁化率及平均磁化率,讨论相对论效应对最可几磁化率的影响,给出相对论性的粒子数的临界值. 结果显示, 与非相对论情况比较,当 时, 相对论情况下的最可几磁化率和粒子数的临界值都没有变化. 当 时,相对论效应使系统呈现顺磁性容易,而且相对论效应增加磁化率,同时也放大了相互作用对磁化率的影响. 相似文献
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由于铁磁性样品的交流磁化率虚部χ″随磁场强度H的变化是非线性的,在低场(0~12 mT)有一个与铁磁共振信号强度相当的低场非共振信号. 利用ESR谱仪测量交流磁化率虚部χ″对磁场强度H的一次微分随磁场强度的变化dχ″/dH~H,研究Fe84Zr3.5Nb3.5B8Cu1合金薄带的动态磁化特性. 合金薄带样品是各向异性的,易磁化轴(易轴)在薄带的横向方向,外加磁场H在易轴方向. 样品在可逆磁化区域(0~2.0 mT)和趋近饱和的磁化区域(9.0 mT以上),dχ″/dH=0;在不可逆畴壁移动过程中,当H为4.2 mT 时, χ″(H)达到最大值χmax;在磁畴转动过程中,χ″(H)正比于H2(瑞利区);而实验中却发现,在某些区域交流磁化率虚部χ″(H) 与磁场强度H的n次方即Hn(n≥3)有关;而且发现,在一定区域,有三段不可逆畴壁移动和磁畴转动交替出现的现象. 在这一过程中,dχ″/dH为常数的磁场范围分别为4.8~5.2mT, 5.8~6.4 mT, 8.0~8.5 mT, 其常数相对值分别为1:0.85:0.60. 样品的交流磁化率虚部χ″对磁场H的微分dχ″/dH随磁场H的这一变化规律反映了不可逆畴壁移动和磁畴转动交替发生的微观过程. 相似文献
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《低温与超导》2013,(11)
随着高温超导技术的发展,超导材料的损耗成为制约其大规模应用的一个重要因素。目前已开展了许多关于Bi-2223带材交流损耗的研究。在应用过程中,外场下的交流损耗是影响超导电力设备运行的极为重要的部分。利用交流磁化率测量装置,测量出Bi-2223带材在平行场和垂直场下的交流磁化率,然后通过计算得到Bi-2223带材在平行场和垂直场下的交流损耗。分析了在平行和垂直外场下,Bi-2223带的耦合损耗时间常数与宽厚比的关系,以及不同宽厚比带材的交流损耗和频率之间的关系。研究发现平行场下,耦合损耗时间常数随宽厚比的增加而增加。而在垂直场下耦合损耗时间常数随宽厚比的增加而减小。 相似文献
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本提出温超导体中存在反铁磁自旋涨落对其自旋磁化率效应,研究指出高温超导体中反铁磁自旋涨落对其自旋磁化率的效应引起自旋磁化率随温度单调变化。 相似文献