裂变位垒的角动量效应测量

本工作采用金硅面垒型半导体探测器和天然白云母固体核径迹探测器测量了¹²C+²⁰⁹Bi和¹⁴N+Pb反应的裂变截面σ_f和蒸发余核截面σ_er.由蒸发余核截面提取角动量l_er,基于统计模型导出的裂变宽度与蒸发中子宽度比(Γ_f/Γ_n)_l的表达式计算给定角动量l_er的裂变位垒E_f(l),从实验上研究裂变位垒的角动量效应.     

“全同”超形变核转动带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

利用量子群U_qp(u₂)模型计算了^{191-192-193-194Hg}超形变(SD)带的γ跃迁能E_γ,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,顺排角动量之差(i=ω(J⁽¹⁾(^{191-192-193-194}Hg)-J⁽¹⁾(¹⁹²Hg))),并与实验值进行比较得到了满意的结果,此外,还利用U_qp(u₂)模型的形变参量与核软度的关系式,计算出各SD带的核软度参数σ₁与唯象分析给出的组态结构进行了比较分析.     

核子与镜象核3H和3He弹性散射中电荷对称破环效应

采用微观的动量空间光学势及R.Crespo和J.A.Tostevin建议的处理动量空间库仑作用的方法,计算了500MeV的核子与镜象核³H和³He弹性散射微分截面,截面比r₁,r₂和超比R.理论计算结果r₁,r₂和R均不等于1,显示出由于p–核库仑作用直接引起的电荷对称破坏效应.     

含QCD修正的p-A碰撞Drell-Yan过程的核效应

在微扰QCD α_s级近似下,采用双重Q²重标度模型,计算了p-A碰撞Drell-Yan截面与p-N碰撞Drell-Yan截面之比,即核效应函数R_QCD(x_A,Q²).计算结果与没有QCD修正的R(x_A,Q²)值比较,在0.03≤x_A≤0.3之间都有不同程度的压低,与实验符合的情况有所改善.说明对核Drell-Yan过程核效应的研究,QCD修正是有一定意义的,并且在计入这种修正后,双重Q²重标度模型仍然是有效的.     

Hf高自族态推转壳模型PNC方法研究

用推转壳模型PNC方法研究了¹⁶⁶Hf₉₄—¹⁷⁰Hf₉₈核,计算了这三个核晕带和次晕带间的带交叉频率、带间互作用强度、顺排角动量和转动惯量等,并与实验值作了比较,结果表明在Nilsson势参数完全按照Lund系统学选取的情况下,理论计算值与实验值符合得较好.     

超核Λ5He的核结构研究及其结合能计算

对超核Λ5He的核结构及其对Λ超子结合能BΛ的影响进行了系统的研究.考察了其壳心核4He的极化效应,计算了当⁴He中含有D态混合成分时对结合能B_Λ的贡献.结果表明,壳心核受到Λ超子相互作用的严重极化,不再具有自由α粒子的结构;D态成分的贡献仅改善B_Λ的计算值约0.5MeV.进一步考察了可能的三集团结构,发现对Λ+d+d三集团模型,计算所得B_Λ值比较接近实验值,表明它有一定的合理性.要得到肯定的结论,有待进一步的研究.     

手征σ模型中σ介子的质量与核物质结合能曲线关系的研究

文中研究了手征σ模型下σ介子的质量m_σ与核物质结合能曲线的关系,主要的目的是研究在单圈图近似下所谓的“快子极点”问题,即σ或π介子质量的平方变为负数,这将导致能量密度为虚数.把m_σ看成自由参数并通过拟合核物质的饱和性质而确定,结果表明,在单圈图真空起伏近似下,并选重整化点在质量壳上,当m_σ=307.5MeV而且核密度小于4.43倍正常饱和密度时,“快子极点”没有出现,因此首先得到了核物质结合能曲线以及计算了不可压缩系数K(≌175.7MeV).     

基于投影壳模型的β衰变理论

在投影壳模型(PSM)理论框架下, 发展了计算Gamow-Teller(GT)跃迁的新方法. PSM波函数由若干变形多准粒子组态投影基的线性组合表达. 由该波函数可以计算GT算符(σ_μτ_±)的跃迁矩阵元. 研究表明, 计算的第一个例子可以再现log ft或B(GT)实验值, 同时预言了母核的某些低激发态的GT跃迁比基态的强, 此效应在恒星温度下, 会增强原子核的衰变率.     

轻核结构的微观计算

选择Skyrme势Z*_σ和E_σ作为两核子间等效相互作用,采用Hartree-Fock理论,比较了同种核子间对相互作用的BCS方法和粒子数守恒方法(PNC)的计算结果,计算了从氦到氧的同位素的基态性质.并对所采用的计算方法在滴线附近核区的适用性进行了讨论.     

186,188,190Pb低位长椭球带的理论研究

将角动量投影壳模型应用到¹⁸⁶Pb,¹⁸⁸Pb和¹⁹⁰Pb核,对它们的低位长椭球带进行了理论计算并与实验结果进行了比较,对这三个核从理论上预言了该带带头,并把壳模型应用到_{186Hg核,得到与实验较好地符合验证了这种理论预言的可靠性．}     

A≈80区奇–奇核80,82Rb的晕带能谱计算

在A≈80区奇-奇核旋称反转问题上已提出几种机制,但没有一种理论推断是结论性的.在本工作中将角动量投影壳模型应用到^80,82Rb核,对组态为πg_9/2⊙νg_9/2的正宇称晕带和组态为π(p_1/2,p_3/2,f_5/2)⊙νg_9/2 的负宇称晕带理论计算和实验结果进行了比较,特别是对正宇称晕带中的signature反转机制进行了探讨.角动量投影壳模型计算显示正宇称晕带中的signature反转是原子核随自旋增加形状发生变化的信号,其间原子核从低自旋的长椭球变到高自旋的扁椭球.此外,还确定了此两带的原子核形状     

双金属纳米团簇Au2@Cu6电子结构的稳定性：闭壳层作用和多中心键

采用密度泛函理论方法,研究了近年来实验报道的双金属纳米团簇Au₂@Cu₆的电子结构和成键特征. 一般认为,纳米团簇Au₂@Cu₆中(CuSH)₆环和(Au₂PH₃)₂两部分之间的相互作用可以看作是d¹⁰-σ闭壳相互作用. 然而,化学成键分析表明,两个部分之间存在一个十中心两电子(10c-2e)的多中心键. 将该结构与其他双金属纳米团簇M₂@Cu₆(M=Ag、Cu、Zn、Cd、Hg)做对比分析,结果表明除了d¹⁰-σ闭壳层相互作用外,多中心键也是配合物的电子结构稳定性的原因. 这一结果将为理解闭壳层相互作用提供有利的帮助.     

动力学破缺和真空自发破缺的手征SU(2)L×SU(2)R×U(1)σ模型

将SU(2)_L×SU(2)_R手征对称的σ模型推广到带电磁场情况下的手征σ模型,采用研究自恰性方程的方法研究了同时具有动力学破缺和真空自发破缺的手征SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)σ模型,得到了考虑动力学自发破缺、真空自发破缺和电磁相互作用后,σ、π介子和核子都出现了不同的质量修正,并得到此模型中σ,π和核子以不同方式依赖于动力学破缺的具体表示.     

单粒子薛定谔液体和形变核的转动惯量

将单粒子薛定谔液体理论应用于轴对称形变核的集体运动.也给出了一个相反的例子,即在各向异性谐振子势中处于稳定形变的任意数目的独立核子.而且,通过填充与主量子数n_x,n_y和n_z的可能值相应的单粒子态来构成s-d壳偶偶核:²⁰Ne,²⁴Mg,²⁸Si,³²S和³⁶Ar的基态,并计算了作为谐振子参数hω_x,hω_y和hω_z的函数的这些核的推转模型、刚体模型和稳态模型转动惯量.这些谐振子参数用与质量数A、中子数N、质子数Z和形变参数β有关的非形变参数hω00来描述.这些核的推转模型转动惯量的理论计算结果与实验数据符合甚好.而且,所考虑的轴对称形变核可能是扁椭球形的,也可能不是扁椭球形的,其中²⁴Mg是惟一高度形变的.²⁰Ne和²⁴Mg这两个核的刚体模型和稳态模型转动惯量也与实验数据符合甚好.     

62Sm152核的gR因子

考虑原子核理论中超导效应对g_R因子的影响,在给出偶核g_R因子在推转模型(cranking model)基础上的计算公式之后,利用Nilsson波函数计算了₆₂Sm¹⁵²核的g_R因子。计算结果与实验值符合很好,反映了原子核超导理论的正确性。     

同位旋效应对N=9同中子素能级间隙的影响

在单粒子壳模型下, 研究了N=8及N=9同中子素的基态性质. 通过在伍兹--萨克逊势深中引入同位旋依赖项, 考虑了同位旋效应对核平均势的影响. 理论计算的均方根半径和自旋宇称值与实验结果整体上符合较好, 尤其是N=9同中子素中的2s_1/2与1d_5/2中子能级间的能级反转得到了较好的解释. 计算结果还显示在¹⁴B和¹⁵C基态中存在单中子晕.     

量子群Uqp(u2)模型对A～190区超形变带研究

用双参数量子群U_qp(u₂)理论模型公式对A～190区47条超形变(SD)转动带进行了系统分析.计算得到的Eγ跃迁谱与实验较好地吻合;按转动带自旋指定的3种方案确定¹⁹⁴Hg(1),¹⁹⁴Pb(1)的带首自旋,结果与实验一致.此外,进一步讨论了核软度参数σ1的物理意义,发现一对旋称对偶带的σ1几乎全等.     

A=147—153核的Gamow—Teller跃迁

在壳模型的基础上系统研究了¹⁴⁶Gd区A=147-153核的Gamow-Teller跃迁.这些相对¹⁴⁶Gd核心为粒子态的核唯一的β允许衰变道为π1h_11/2→v1h_9/2的Gamow-Teller跃迁.计算结果表明,实验的约化几率B(GT)与计算的B(GT)比较,存在一个阻塞因子γ²,即γ²=B_exp(GT)/B_cal(GT)=0.17±0.05.     

178 72Hf和179 72Hf稀土核高K低激发带

用处理推转壳模型的粒子数守恒(PNC)方法,分析了稀土变形核^178,179Hf的基态带和低激发高K多准粒子带的运动学转动惯量J⁽¹⁾随角频率ω的变化及其微观机制,特别是被拆散核子的Pauli堵塞效应的重要影响.本文分析和计算了¹⁷⁸₇₂Hf的2准粒子和4准粒子及的¹⁷⁸₇₂Hf3准粒子的高K低激发带.实验观测到的J⁽¹⁾随ω的变化,在PNC计算中得到较好的重现.分析表明, 高K多准粒子带的J⁽¹⁾随ω的变化与基态带的不同,主要来自高N(j)闯入态的堵塞效应.     

Density Functional Study on Structures and Relative Stability of Gd(H2O)n3+(n=8,9)

用密度泛函理论方法研究了气相和水溶液中Gd(H₂O)_n³⁺(n=8,9)化合物的结构和相对稳定性,其中水溶剂效应利用极化连续介质方法结合多种溶质空腔模型进行模拟．气相计算得到的化合物结构与实验观察结果一致．计算结果表明,在气相中9配位Gd(H₂O)₉³⁺比8配位Gd(H²O)₈³⁺稳定,而在水溶液中稳定顺序刚好相反,这一结果不依赖于计算中采用的空腔模型种类,而且也与实验结果吻合．最后,通过采用各种空腔模型计算Gd³⁺的水合自由能,并与实验值比较,发现当化合物只包含第一层配位水分子时,UA0、UAHF及UAKS空腔模型最适合研究Gd³⁺在水溶液中的性质．