用光学方法实现幺正变换及一般线性变换——(Ⅰ)可能性的分析

本文讨论了应用光学的基本问题之一:用全息透镜所构成的光学系统来实现给定的变换过程。文中证明,对于任意所要求的线性幺正变换,一定可以用足够多全息透镜构成的光学系统来充分精确地实现它。进而还指出了用光学系统实现一般非幺正变换的可能性。     

用光学方法实现么正变换及一般线性变换(Ⅲ)——优化方法及有关问题

本文着重讨论了在为实现一般线性变换而进行的光学系统设计中采用优化方法的可能性。此外,还分析了如何做分立谱特征展开以及具体计算中的有关问题。 关键词：     

用光学方法实现么正变换及一般线性变换(Ⅲ) 优化方法及有关问题

本文着重讨论了在为实现一般线性变换而进行的光学系统设计中采用优化方法的可能性。此外,还分析了如何做分立谱特征展开以及具体计算中的有关问题。     

用光学方法实现么正变换及一般线性变换(Ⅳ)——图形识别及投影算子

本文指出,图形识别实质上是图形空间中的表象变换(坐标系变换)。由于表象变换是通过么正变换实现的,用光学方法进行图形识别是比较合适的。本文着重讨论了如何只根据所需识别的标准图形组,构造光学系统,即用光学方法直接实现投影变换的方法。并进一步发展了文献[3]中的优化方法。 关键词：     

用光学方法实现么正变换及一般线性变换(Ⅳ) 图形识别及投影算子

本文指出,图形识别实质上是图形空间中的表象变换(坐标系变换)。由于表象变换是通过么正变换实现的,用光学方法进行图形识别是比较合适的。本文着重讨论了如何只根据所需识别的标准图形组,构造光学系统,即用光学方法直接实现投影变换的方法。并进一步发展了文献[3]中的优化方法。     

光学一般变换的傅里叶变换实验方法

本文利用傅里叶光学系统简化了光学一般变换全息透镜的设计,以一维八序Walsh-Hadamard变换为例,用计算机设计和产生了变换所需的透镜,并进行引了光学实验,得到了预定变换结果。     

一种应用于量子数据压缩的幺正变换生成方法

提出了一种两类正交基矢按照特定要求相互转换的幺正变换生成方法. 特定要求为第一类基矢中特定的四种典型基矢经幺正变换后, 第三个量子比特特定为|0>, 而四种非典型基矢经幺正变换后, 第三个量子比特为|1>. 将该幺正变换应用于量子数据压缩, 准确度达到0.942. 该方法的提出为量子压缩和解压缩的实现提供了基础, 对于其他要求特定对应关系的幺正变换的生成具有借鉴意义. 关键词： 幺正变换 正交基矢 特定要求 量子压缩     

用振幅-相位型全息透镜实现光学变换的一般理论

本文将文献[1]和[2]中所讨论的纯相位型的全息透镜系统实现光学变换的理论推广到更普遍情形,提出了用振幅-相位型全息透镜组所构成的光学系统实现给定线性变换的一般理论,推导出诸全息透镜的振幅和相位分布所满足的方程组,应用计算机迭代求解法,不难得到它们的解。     

用超对称幺正变换解双光子过程的Jaynes-Cummings模型

本文发现了描写双光子过程的Jaynes-Cummings哈密顿量的超对称结构.根据超对称量子力学理论,引入了超对称幺正变换使其哈密顿量对角化.从而,得到了它的本征值、本征态,同时也计算了态的演化和跃迁几率.     

用Greenberger-Horne-Zeilinger态作量子信道实现多点控制的远程单比特幺正变换

提出了一个用三粒子纠缠的GHZ态作为量子信道实现多点控制的远程单比特幺正变换的操纵方案.在该方案中,发送者Alice能“传送”一个幺正变换给远距离的接收者Bob,此幺正变换的结构分别由Alice和Bob决定.而Alice与Bob间的量子信道宽度,亦远程单比特幺正变换的成功操纵几率则由第三者Cindy控制.Cindy与Alice（Bob）间的经典通讯也由Cindy控制.     

用超对称幺正变换解扩展的J—C模型

研究发现对于描述强度有关的辐射场与二能级原子的相互作用的J－C哈密吨量存在超对称结构,用超对称幺正变换将哈密顿量对角化,得到了它的本征方程和本征值。     

光学矩阵运算(Ⅱ)

在前一篇文章里,我们介绍了内乘矩阵运算的掩膜光学系统、外乘运算系统和双光路电光调制系统．本文我们将介绍矩阵运算的声光调制系统和带有反馈回路的矩阵运算系统．一、矩阵运算的声光调制系统在矩阵运算的掩膜系统中,矩阵元可以完全并行地输入,因此这种系统的矩阵运算是一次性并行进行的．但是,掩膜调制器的可变性较差,变化频率还达不到每秒３０帧［１］．为此,在１９８１年Ｃａｕｌｆｉｅｌｄ发展了矩阵运算的声光调?...     

强光光学效应(Ⅱ)

强光自聚焦、自调制与自加宽效应在普通弱光辐射通过一般透明光学介质时,由于线性电极化效应,折射率与入射光强无关,因此光束的传播特性不受光强变化的影响,而只由介质的光程分布所决定．在强激光入射作用下,由于三次非线性电极化效应的结果,使得光学介质的折射率发生了与入射光束光强分布有关的附加变化,从而导致光束传输特性的相应变化．由三次非线性电极化强度一般表示式出发,很容易导出介质在光波场强值Ｅ的强?...     

用手征幺正方法研究S波Σ_cK散射

用手征幺正方法研究S-波ΣcK→Σc K散射,动力学产生出了一个JP=1/2的粲味重子共振态Ξc(2951),其质量和宽度分别为(M=2951.38 MeV,Γ=81.4 MeV),该态具有Σc(245 5)K分子态的结构。这一动力学产生态的质量与实验上已发现的Ξc(2980)态的质量相当,但其宽度比Ξc(2980)的宽度大很多。还不能认定Ξc(295 1)就是Ξc(298 0)。     

国外光学与光电子学新进展(Ⅱ)——X射线光学的革命

<正> 在过去的十年中,我们在X射线的产生、控制、操纵、聚焦和探测方面的研究,发生了一次技术革命。若干年来在发展正入射的X射线和分束镜、衍射受限的X射线显微术,X射线全息术、X射线波导和X射线CCD探测器件方面,取得了令人注目的进展。利用上述新的能力,人们开始向着发展复杂的软X射线光学系统迈出了第一步,其中包     

用双稳开关实现光学时分复用的方法

提出一种用全光学开关构成时分复用系统的方法,并用ZnS干涉滤光片双稳开关进行了实验演示.如果采用高速开关进行替代,可望用于光通信与光计算系统,提高信息的传输速度.     

与不变量有关的幺正变换方法和三次量子化宇宙波函数的演化

首先在推广了的量子不变量理论的基础上建立了与不变量有关的立正变换方法,并用此方法研究了三次量子化宇宙波函数的演化,求得了系统的相因子、波函数.并通过构造相干态求得了Wheeler—Dewitt方程的解以及由三次量子化引起的相对量子起伏.     

量子光学──光学科学的新秀(Ⅱ)

三、超 荧 光1.概述和理论纲要 1954年Dicke在他的一篇重要论文[15]中指出,原子合作效应能够在受激原子集合的自发发射动力学中起重要的作用.近十年来,许多研究人员确认这是一个非常重要的问题;在这些人当中,Feld及其合作者首先从实验上识别了这个效应[16];Bonifacio和 Lugiato[17]给出了理论的框架并讨论了不同状态的存在条件;而Gibbs和Vrehen[18]完成了第一个旨在明确证明理论预言的仔细的实验分析. 既使现在人们对(超荧光)所有细节的认识并不总是一致的,而且为弄清某些问题还应当做不少工作,然而总的图象和主要的结论已经相当好地建立…     

光学信息处理讲座 第二讲 半色调方法实现非线性变换

一、引言光学信息处理系统具有二维、并行、高速地完成傅里叶变换、相关和卷积等线性运算的能力．在典型的光学处理器以及低功率的情况下,除非使用特殊的技术,一般只能实现线性运算．但是,许多信息处理的应用又要求对数据进行非线性运算．过去,非线性变换主要是通过数字方法实现的．现在已经使用了多种技术来实现光学非线性运算（变换）．最方便的方法是利用胶片特性曲线的非线性,实现非线性变换．例如,对数变换［１］,?...     

用联合变换相关器实现灰阶图像绝对差度量光学匹配

将绝对差度量（ＡＤＭ）引入联合变换相关器（ＪＴＣ）,实现了灰阶图像光学匹配的计算机模拟实验,利用循环编码方法,通过联合变换相关器一步绝对差度量,相关后的图像通过取高阈值的分割方法来实现对目标的准确判断,针对高斯噪声干扰情况,分析了阈值选择问题,提高了灰阶目标识别抵抗器材怕畸变干扰的能力。