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1.
SWIP-RFP装置是具有金属真空室的环形反场箍缩(RFP)装置。在初始气压,初始环场,可控辅助反场和等离子体自反效应的不同情况下,做了反场建立条件的实验。在有自反效应和可控辅助反场时间配合的三种运动情况下,反场箍缩放电已实现。本文给出了反场箍缩位形实验预测的结果,实验测出反场箍缩位形的等离子体电幅值,脉冲长度与相关因素的依赖关系。实验结果表明在无功率短路情况下,等离子体存在时间τp≥0.3ms。 相似文献
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有限β极小能量反场箍缩位形 总被引:3,自引:3,他引:0
张鹏 《核聚变与等离子体物理》1987,(3)
本文给出有限β极小能量RFP位形,并用Suydam条件和充分稳定性判据检验了这个位形。数值计算结果表明,当β增加时,出现反场的临界值增加;弛豫螺旋态的临界值也随着增加。当β增加时,Suydam和Robinson稳定区向增加方向移动。有限β的RFP理论结果与当前的实验结果一致。 相似文献
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在SWIP-RFP装置上改善真空和预电离条件后,提高了等离子体温度,增加了等离子体的维持时间和反场箍缩磁场位形约束的维持时间,增长了等离子体的能量约束时间,从而表明了RFP等离子体的能量约束和RFP磁场位形的约束均得到了改善。 相似文献
5.
在预电离、空芯变压器功率续流、真空室放电清洗、碳化和蒸钛条件下,得到反场箍缩(RFP)和超低安全因子(ULQ)的实验结果。等离子体性质改善,等离子体电流出现平顶,其幅值增加。杂质被有效控制,等离子体温度增高。 相似文献
6.
环形反场箍缩平衡和稳定 总被引:1,自引:1,他引:0
张鹏 《核聚变与等离子体物理》1986,(1)
在环形坐标系中,求出了反场箍缩平衡方程的解析解,并验证了Suydam条件和充分稳定性判据。这些数值结果与HBTXI和TPE-IR(M)的实验结果一致。 相似文献
7.
在科大反场箍缩磁约束实验装置(KTX)实验中,观测并研究等离子体的显著位移及其带来的小破裂现象。通过分析Hα 谱线、软X 射线辐射以及磁探针数据,发现其主要特征是破裂前等离子体电流重心的缓慢外移,在小破裂后等离子体电流重心在百微秒时间迅速反向移动,重新达到稳定位形。同时,等离子体小破裂伴随着m=1 的边界磁场扰动、稳定壳上显著变化的涡流、以及Hα 谱线和软X 射线辐射的增强。通过对KTX 小破裂实验数据的分析与统计,得出回弹位移与等离子体位移成线性关系。对等离子体电流分布及稳定壳涡流,建立了唯象电路模型,得出了和实验相一致的结论,确定了稳定壳上快速变化的涡流是等离子体小破裂后回复平衡的重要因素。 相似文献
8.
本文给出了一组动力箍缩方程,它描述了场反向位形中等离子体的动力箍缩和加热。数值结果有可能为进一步开展实验提供理论依据。 相似文献
9.
在硅化后的良好器壁条件下,采用慢斜升放电模式,获得了具有高电流密度和较高温度的反场箍缩(RFP)等离子体,在实验中观测到磁通长时间的持续增长,随等离子体电流增大而增大,并出现与环向磁通相伴的MHD扰动现象,实验证实,斜升放电的RFP等离子体存在“发电机”效应,RFP位形维持时间长达800μs,等离子体电流约100kA,电子和离子温度分别达到70eV和85eV。 相似文献
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张鹏 《核聚变与等离子体物理》1992,12(2):81-87
本文给出了沿极小势能轨迹从类托卡马克至反场箍缩(RFP)的演变。在反场箍缩条件下可允许用强等离子体电流充分加热等离子体到点火温度,而不需要辅助的中性束或射频加热系统。 相似文献
11.
本文给出了反向场位形中场反向处引导中心哈密顿函数。在零级磁场线性近似下给出粒子运动及引导中心位置的精确解,分析了解的特性。小磁场注向分量对引导中心哈密顿函数的贡献由李变换方法求取。最后讨论了该哈密顿函数的性质并和数值结果作了比较。该理论可以用来研究带电粒子在行星际空间电流片、磁尾中性片以及实验室中反向场箍缩中的运动特性。 相似文献
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本文用解析方法分析了反转磁场位形中反转力线处粒子运动以及引导中心性质,从哈密顿函数出发,讨论了粒子在准势场中的束缚运动的特征以及x-px相空间上的周期性质;给出了引导中心坐标、绝热不变量、运动频率和漂移速度等物理量的表达式,从而描写了粒子二维运动图象。该工作为不稳定性理论和非线性动力学理论的进一步研究打下基础。 相似文献
13.
在SWIP-RFP装置上,获得了0〈qa〈0.1超低安全因子实验结果,结果表明,q随小半径增加而减少。 相似文献
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本文针对EACVD过程中经常出现的放电振荡和不稳定现象,比较系统地研究了EACVD中热阴极直流放电特性及其与工艺参数之间的关系,分析和讨论了放电振荡和不稳定现象发生的原因,并给出了避免和控制的途径和措施。 相似文献
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本文考虑到d8电子组态中所有自旋三重态和自旋单态对基态的影响,用高阶微扰法导出了d8电子组态在三角对称晶场下光谱和基态EPR普遍公式。发现在三角对称晶场下,d8电子组态离子的g⊥ > g‖或g⊥ < g‖和D > 0或D < 0是以立方对称晶场为界,晶体中顺磁离子的配体沿C3轴伸长或压缩所致。利用所得公式计算了NiCl2和NiSiF6·6H2O晶体的EPR参量,其结果与实验吻合较好。 相似文献
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