实验不可分辨的Voigt线型重叠谱线的压致展宽线宽的偏差确定

通过仿真和拟合Voigt线型重叠谱线,讨论了将实验上不可分辨的两条谱线重叠后视为单条谱线时所得到的压致展宽线宽与其实际值的相对误差ε,分析了该误差与两谱线的中心位置距离δν₀和实际的压致展宽线宽δν0_Ｌ的变化规律。发现ε在谱线的压致展宽线宽远小于多普勒线宽δν_Ｄ时显得很大,与δν₀和δν0_Ｌ的变化规律较复杂;当δν0_Ｌ可与δν_Ｄ比拟时,ε随δν₀的变化趋于呈光滑的二次项函数曲线,但曲线的斜率在δν0_Ｌ小于δν_Ｄ情况下为负,而在δν0_Ｌ大于δν_Ｄ时为正。整体来说,随着δν0_Ｌ对总线宽的影响越大,ε越小。所有这些结论和相应关系数据为修正压致展宽线宽的拟合值具有积极的参考价值,并且为进一步从实验上不可分辨的重叠谱线确定精确的压致展宽系数提出了极有意义的方法和思路。     

高n双电子复合伴线对类氦镁离子Ka共振线贡献的理论计算

利用多组态Dixac-Foek方法计算了类氯镁离子的双电子复合截面．分析了类氨镁离子的高n双电子伴线结构及其对类氯镁离子Ka共振线的影响．结果表明类氨镁离子的高n双电子伴线几乎都分布于Ka共振线的长波一侧．随着n的增加，DS强度呈现明显减小的趋势．虽然来自KLM（n=3）的发射线最强．但n〉3的部分依然给出了非常重要的贡献．即便是来自n〉10的共振的贡献也是不可忽略的．并且高n双电子伴线随着n的增加不断接近Ka共振线，导致和Ka共振线的强烈混合．在实验测量中会使Ka共振线峰位的测量值向长波方向移动，使谱形加宽，并且增强了Ka共振线测量值强度．     

形变多晶氧化铝纤维的荧光R谱线

使用自制拉伸装置和显微拉曼系统测定了形变下多晶氧化铝纤维的荧光R1和R2谱线,发现两条谱线均随纤维拉伸应变的增大而变宽,并获得了纤维应变与谱线宽化值之间的定量关系。从纤维的结晶晶格结构和形态学微结构定性地解释了谱线的宽化行为。也测定了谱线频率与多晶氧化铝纤维温度间的定量关系,频率温度系数值近似等同于单晶氧化铝的值。最后,研究了激发光偏振方向相对于纤维轴向的不同夹角对谱线频率的影响,并由此得出,氧化铝晶粒有相对纤维轴向取向的倾向。     

光源的特性对光纤环形腔有效精细度的影响

讨论了光湖源的谱分布和线宽对无源光纤环形腔的有效精细度（线宽）的影响，对两种典型的谱分布，光源给出了有效精细度（线宽）与入射光线宽之间的定量关系，分析表明，洛伦兹型光源对有效精细度的影响比高斯型大，而且对洛伦兹型光源，有效线宽总是大于入射光的线宽。     

用能带理论计算清洁Ag（111）,Ag（110）和Ag（001）表面的弛豫

用一维能带理论计算了清洁Ａｇ（１１１），Ａｇ（１１０）和Ａｇ（００１）表面的弛豫。计算结果显示出，当ｄ１＝２．６４０（膨胀４．２％）和ｄ２＝２．９２０（膨胀２３．８％）〔对ｎｇ（１１１）〕；ｄ１＝１．３７５±０．００８（收缩４．８％±０．００８）［对Ａｇ（１１０）」；ｄ１＝２．０４８±０．００５（膨胀０．２４％±０．００５）［对Ａｇ（００１）〕时，理论计算的ＬＥＥＤ谱与实验非常一致。     

测量光谱谱线间距方法的改进

在光谱分析实验中，需用比长仪测量出光谱话线间距，然后用内插法求得待测谱线波长的实验内容较多，如H、D原子光谱分析等．测量的一般方法和步骤是；利用摄谱仪上的哈特曼光用将铁谱及待分析测量的光谱并排拍摄在一起，然后在光谱投影仪上将所摄谱线放大二十倍后与放大了同样倍数的标准铁谱图相对照，以铁谱谱线作为波长标尺，把待测谱线附近的铁谱线波长找到后，用比长仪测量出待测谱线与这些铁谱线的间距，利用内插法求得待测谱线之波长．A一一人十“（人一人）式中人、人为铁谱线波长，a、bud线相关间距．上述测量方法对初次接触该实…     

光谱仪联合使用提高谱线的测量宽度

为了提高光谱仪测量谱线的精度,推导出计算机自动控制多光栅转动的光谱仪测试系统的角色散率、线色散率和分辨本领等参量公式,提出一种将两台光谱仪联合使用以提高谱线测量精度的测量方法.理论分析了两台光谱仪联合测激光线宽的原理,并用两台光谱仪联合使用对He-Ne激光谱线宽度进行了测量.实验结果表明,两台光谱仪联合测量He-Ne激光谱线的半峰全宽的放大倍数3.38×105,比单台光谱仪测量至少可以将谱线宽度的测量精度提高5个数量级.     

铁基合金锡、锌镀层厚度的X射线荧光光谱快速测定

铁基合金锡、锌镀层的厚度通常采用湿法化学法分析，本文根据在临界厚度以内，Ｘ射线荧光强度与样品厚度有关的原理，用波长色散Ｘ射线荧光光谱仪测定镀锡板（俗称马口铁）、镀锌板中的ＳｎＫα_１、ＺｎＫα_（１．２）、ＦｅＫα_（１．２）等特征谱线的强度，然后用线性回归和非线性拟合等方法获得谱线强度和镀层厚度之间的数学关系。本法测量锡、锌镀层厚度准确、快速、简便，所得结果可与湿法化学分析结果相比。     

金属玻璃线膨胀系数及退火对线膨胀系数影响的测定

本文叙述了用光杠杆法测量薄窄带金属玻璃线膨胀系数α，以及用直接比较法测量了在不同的温度和相等的时间退火后α值的相对变化。直接比较法的优点是：（１）只要求沿样品横向约１ｃｍ 的距离内温度相等而沿样品纵向的温度可以不均匀；（２）把Δα／α。的测量转换成只须测量淬态和经退火处理的样品从初温升到末温后的长度变化．     

用于互组跃迁谱测量的窄线宽激光系统

采用Pound-Drerer-Hall稳频技术将689 nm激光锁定在高精细度超稳极低膨胀系数材料腔上,实现用于探测锶原子互组跃迁谱的窄线宽激光.利用光腔衰荡光谱技术,测量了不同阶次多横模情况下腔的精细度,并在理论上分析了平凹型Fabry-Perot腔的损耗与多横模阶次的关系.考虑了光开关延时及探测器响应时间在测量中的影响,对腔衰荡时间的实验测量值进行了修正.利用光纤飞秒光频梳测量了激光器的频率漂移,测出窄线宽激光频率稳定度的秒稳优于2.8×10-13.利用窄线宽激光在锶原子束上观测到具有高信噪比的窄线宽原子跃迁谱线,实验测得谱线的线宽为55 kHz,该窄线宽原子谱线可应用于锶原子二级冷却激光绝对频率的精确测量及锶原子互组跃迁谱的四种同位素位移测量.     

用分层求解的方法快速形成二维数值网格

讨论了用分层求解的思想来快速构造二维数值网格。把以往文献中针对于外场区域的解抛物型方程的方法推广到封闭的二维区域,并把分层求解的思想应用于更为复杂的用椭圆型方程构造网格的数值求解中,给出了一些闭域的网格构造图。     

观察子午象线和弧矢象线的实验

本实验用很简单的设备，清晰地观察到光线在水面折射所形成的子午象线和弧矢象线．     

烦人的二级光谱线

本利用光学知识说明了二级光谱线难以寻找的原因，从而要求在实验过程中．除了耐心、仔细外，在词节仪器的时候还要做到“一适中，二清晰，三合一”。     

沿直线方向匀速运动的带电直线的电场

本文利用相对论变换关系计算了沿直线方向匀速运动的带电直线的电场.     

禁戒谱线产生的条件

本文讨论了物质密度和辐射密度对禁戒谱线强度的影响，给出了禁戒谱线产生的条件。     

Blumlein传输线的解析分析

 在传输线应用中,负载终端匹配设计是一个重要问题。用拉普拉斯变换方法严格求解Blumlein传输线的电报方程,研究在纯电阻负载和带分布参数负载情况下,波在传输线中的瞬态传输过程,得到了清晰的物理图像,结果与通常的行波传播分析法完全一致。     

偏心圆等值线族

根据定义给出偏心圆线族方程和共轴圆族方程，利用文献[2]方法验证了偏心圆线族等势性，给出偏心圆线族与共轴圆线族的等势线和场线关系．     

Hα线型分析

利用高斯分布拟合HT-6M托卡马克Hα线型，得出了由反射进入等离子体中的氢原子、氢分子离解后产生的氢原子，以及电荷交换产生的氢原子辐射Ｈα谱线的份额，由Doppler频移和展宽分别得出它们的入射速度和离子温度．在简化模型下讨论了氢原子的输运行为，得出了氢原子的密度分布和体发射系数，以及入射速度大小对粒子约束时间的影响，并与实验数据进行比较．由中性氢原子能量分布得出发生在边界的分子过程是氢分子的离解激发和电离离解 关键词：     

相对论性开普勒环的谱线轮廓

对于一个围绕强引力场物体(例如黑洞)作开普勒运动的环状发光物,它所发射的光线要受多普勒频移,引力红移和光线偏折等效应的作用,这种作用决定了远处观察者所看到的谱线轮廓,本文利用光子输运方程方法,求出在Schwarzschild度规中的开普勒环所发射的谱线的轮廓的精确解。 关键词：