一些U_NG同位标量因子的解析表达式

本文导出了部分U_6SU_3,U_N(U_1)~N及SO_7(SU_2)~3同位标量因子的解析表达式.     

正交基下的一些无多重性SUN SON同位标量因子的解析表达式

本文导出了一些SU_N SO_N SO_N－1按 SU_N SU_N－1 SO_N－1态展开系数.利用该系数及已知的SO_N SO_N－1同位标量因子,我们求得了SU_N SO_N关于耦合[w₁w₂0…0]×[w₃0…0]→[w₁w₂0…0]的无多重性同位标量因子的解析表达式.     

一些UN G同位标量因子的解析表达式

本文导出了部分U₆ SU₃,U_N (U₁)^N SO₇ (SU₂)³同位标量因子的解析表达式.     

SO(6)SO(5)同位标量因子的计算

本文用求约化矩阵元和逐步计算原理相互结合的方法计算了部分SO(6)SO(5)同位标量因子。     

电子的原子散射因子解析表达式的拟合

本文用阻尼最小二乘法将国际X射线结晶学手册中全部中性原子的电子散射因子数据,从(sinθ)/λ等于0.0到2.0的范围内,拟合成包含九个参数的解析式 f(s)=sumfrom i=1to4 (a_ie^{-b_is2))+c.用相对偏离因子R=sumfrom k=1toN (f_ok+f_ok)/sumfrom k=1toN (f_ok)作为估计原子散射因子计算值与观测值之间相对偏离程度的判据。计算结果表明,各种原子散射因子的相对偏离因子R约为10-3。文中除列出参数表外,还给出了相对偏离因子、最大误差、平均误差、均方差以及偏差方和。 关键词：}     

荷电标量分子对光子与光子散射振幅贡献的精确解析表达式

计算了荷电标量介子的圈图对光子与光子散射的四阶极化张量和圆极化散射振幅的贡献,得到了它们依赖于三个超越函数B(u),T(u)和I(u,v)的精确解析表达式.     

拉普拉斯算符在正交坐标系的表达式

给出拉普拉斯算符在正交曲线坐标系下的一个简洁形式,并由此导出柱面坐标、球坐标、抛物坐标、共轭调和坐标下Δ2u的表达式.     

Lande g因子的完整表达式

从Ｗｉｇｎｅｒ－Ｅｃｋａｒｔ定理出发，导出ＬＳ耦合ｇ因子的完整表达式。     

荷电标量分子对光子与光子散射振幅贡献的精确解析表达式

计算了荷电标量介子的圈图对光子与光子散射的四阶极化张量和圆极化散射振幅的贡献，得到了它们依赖于三个超越函数Ｂ（ｕ），Ｔ（ｕ）和Ｉ（ｕ，ｖ）的精确解析表达式．     

部分U(6)■SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6)(?)SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6)(?)SU(3)的[N_π]×[N_(?)](?)[N_1N_2]的部分约化标量因子的代数表达式.     

部分U(6) SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6) SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6) SU(3)的[N_π×[N_p][N₁N₂]的部分约化标量因子的代数表达式.     

SO(6) SO(5)同位标量因子的计算

本文用求约化矩阵元和逐步计算原理相互结合的方法计算了部分SO(6) SO(5)同位标量因子.     

改进的单次散射相函数解析表达式

单次散射相函数对电磁辐射传输模拟过程的准确性和计算效率有重要的影响.基于电磁散射与辐射传输中的基本理论,对单次散射相函数的解析表达式进行了研究,提出了一种新的单次散射相函数解析表达式.比较了单个粒子的Henyey-Greenstein相函数、Henyey-Greenstein*相函数与新的相函数随角度的分布,发现新的散射相函数提高了后向散射峰值,可以更合理地描述单个粒子的散射特性.按三种气溶胶粒子谱分布模式计算了Henyey-Greenstein*相函数和新的相函数对应的数值结果,并与多分散系Mie散射相函数进行对比,发现新的相函数提高了与多分散系Mie散射相函数的符合程度.研究表明,对于大角度(大于90°)后向散射,新的相函数与Mie散射相函数均方根差较小的占73.3%,高于Henyey-Greenstein*相函数的26.7%,证明了新的相函数可以显著提高后向散射峰值.新的相函数对准确模拟辐射传输过程具有重要意义.     

单轴晶体三阶有效非线性系数的解析表达式

应用压缩角标方法所得到的三阶非线性系数的矩阵形式，首次给出了在单轴晶体事进行三次谐波实验时，各种相位匹配方式下，其三阶有效非线性系数的解析表达式。这些表达式对三次谐波实验具有指导意义。     

菲涅耳衍射解析表达式的物理意义

文中讨论了圆孔菲涅耳衍射解析表达式的物理意义,指出了精确解(在菲湿耳近似下)与近似解的区别,并与用数值积分法计算的结果进行比较,证明了圆孔菲涅耳衍射解析表达式的正确性.     

平面变线距光栅衍射场的解析表达式

利用多缝干涉原理计算了平面变线距光栅的衍射场分布,给出了它的主极大位置、半宽度等物理量.讨论了该光栅在成像参量变化时对光栅衍射场的影响,得到了变线距光栅单色器参量变化的限制范围.     

超声光衍射强度的一组解析表达式

对光垂直入射于声波传播方向,而在声-光衍射谱中只有零级和正、负一级光的特定条件下,本文应用简正波方法推导了该三级衍射光（n=0,n=+1和n=-1）强度的解析表达式。该表达式与Nath从Raman-Nath方程出发所给出的结果是一致的。文中,应用数值计算方法,在1≤Q≤10的范围内,给出了该表达式能成立的条件。     

菲涅耳衍射解析表达式的物理意义

文中讨论了圆孔菲涅耳衍射解析表达式的物理意义,指出了精确解(在菲湿耳近似下)与近似解的区别,并与用数值积分法计算的结果进行比较,证明了圆孔菲涅耳衍射解析表达式的正确性。     

S_fS_(f-1)约化系数的解析表式

利用线性方程方法和解析延拓得到了导出置换群Sf Sf- 1约化系数解析表达式的一种简单的代数计算方法 .着重讨论了无重复度时Sf Sf- 1约化系数解析表达式的推导方法 .作为例子 ,给出了关于置换群内积 [f- 1,1]·[f- 1,1]和 [f - 1,1]·[f - 2 ,1,1]有关的所有Sf Sf- 1约化系数的解析表达式 .     

超球坐标下氢分子体系势能矩阵元的解析表达式

给出了在非正则超球坐标系下对氢分子薛定谔方程进行直接求解时所涉及的所有势能矩阵元的解析表达式,以及主要的推导。在推导过程中,引入了付立叶变换及９维矢量将势能各项用超球谐函数来展开,并且利用了合流超几何函数,拉卡系数和维格纳系数的一些性质。