关于电势零点的选择

关于电势零点的选择郑成君（军械工程学院，石家庄０５０００３）（收稿日期：１９９６—０８—２３）在静电场中，要确定电场中各点的电势值，必须预先选定一个参考位置，并指定这个位置电势为零，这个参考位置，叫电势零点．脱离电势零点孤立地谈及某点的电势大小或电势...     

关于电势零点选取的探讨

电势是相对量,选取不同的电势零点,电势值不同,参考点的选取对电势的计算和表述非常重要．本文就电势零点选取作一探讨．1选无穷远处为电势零点的条件选无穷远处为电势零点是电学初学者的思维惯性,不少问题选无穷远处为电势零点使电势的表达式和计算十分简便．但是,只有当带     

一维任意电荷浓度分布引起的电势"

以氧化层电荷非均匀分布的MOS结构为例,介绍求解一维任意电荷浓度分布电势的3种方法——电势叠加法、积分区间变换法和掺杂矩法,并讨论它们的等价性.重点介绍了掺杂矩法在非均匀掺杂n~+p结C-V测试、非均匀掺杂MOSFET阈值电压计算中的应用,并讨论了变容管、MOSFET倒掺杂等原理.     

静电场电位零点的选择

静电场作为保守场或位场，可以引进电位来描述．定义电位差后，为了确定静电场中任一点的电位，需要选择参考点．从原则上说，参考点的位置及其电位值可以任选，一经选定，静电场各点的电位值就唯一确定了．通常，选取无穷远点或选取地球或同时选取无穷远点和地球两者为电位零点．本文说明这些选择的理由和条件，有无矛盾，是否方便．１为什么选择无穷远处电位为零？其条件是什么？ 不难想像，在几乎一切实际静电场问题中，尽管带电体系的电量、分布各异，但电量和分布范围均有限．因此，根据问题所要求的精度，在离带电体系足够远（在物理…     

“微观因果律”可以任意破坏吗?

本文讨论了量子场论模型中的微观因果律的问题,得到在自轭的标量粒子、整数自旋粒子情形并在“入”场的对易子满足平移不变性的要求下可以推导出微观因果律的结果.     

静电场电位零点的选择

静电场作为保守场或位场,可以引进电位来描述.定义电位差后,为了确定静电场中任一点的电位,需要选定参考点.从原则上说,参考点的位置及其电位值可以任选,一经选定,静电场各点的电位值就唯一确定了.通常,选取无穷远点或选取地球或同时选取无穷远点和地球两者为电位零点.本文说明这些选择的理由和条件,有无矛盾,是否方便.一、为什么选择U∞=0 不难想像,在几乎一切实际静电场问题中,尽管带电体系的电量不同,分布各异,但电量和分布范围均有限.因此,根据问题所要求的精度,在离带电体系足够远而(在物理上)可称为无穷远点的广大空间是具有零场强和…     

可以选取无限远点作为电势零点的充分与必要条件

在经典电磁理论框架下,文中首先通过几个实例说明了无限远点有时可以选为电势零点,而有时又不能选为电势零点.然后从理论上探讨了无限远点可以作为电势零点的充分与必要条件就是空间中的电荷只能分布在一个有限区域中.     

三粒子任意态的量子隐形完全传送

提出一个利用六粒子非贝尔对量子通道对一个任意的三粒子量子态进行隐形传送的方案.发送者Alice对需传送的三粒子量子态与属于自己的纠缠对中的三粒子进行三次Bell基测量,并将测量结果通过经典通道告诉接受者,接受者Bob根据这些信息对自己拥有的粒子进行Toffoli变换,就可使这三粒子处于待发送的原始量子态,从而实现概率为1的量子态隐形传送.利用变换算符的思想,很容易得出塌陷态的表达式以及接受者Bob所做的幺正变换的表达式.     

任意三角形均匀带电线框的空间电势和空间电场计算

从均匀带电直线的电势出发,采取分段计算然后叠加的方法,首先导出均匀带电任意三角形线框的空间电势表达式,然后,利用电场强度与电势梯度的关系,进而导出了均匀带电任意三角形线框的空间电场表达式,并讨论了均匀带电正三角形线框和中心轴线上的特殊情况.     

非完全耦合互感电路对任意信号的响应

详细求解了非完全耦合互感电路对任意信号的响应，给出了响应的一般表示式及其应用实例。     

存在完全不可逆卡诺循环吗？

《物理》1989年第 2期(第 18卷)发表了《不可逆卡诺热机的最大功率》一文(为了叙述方便,下面简称“该文”)“该文”中的完全不可逆卡诺循环(即“该文”图2上的循环1’’1’2’’21’’)实际上不是卡诺循环. 现在,就这个问题提出自己的一点看法.由于压缩、膨胀(都是绝热的)这两个过程的不可逆程度是相同的,因此它们的熵的变化率的绝对值是相等的,“该文”中图2的线段11’’和线段2’2’’也的确是相等的.如果存在“该文”所说的完全不可逆卡诺循环的话,很容易证明三角形11’’2和三角形2’2’’1’是全等的.这样,完全不可逆循环1’’1’2’’…     

汞的电离电势与激发电势的测定

目前,在夫兰克—赫芝实验中,一般都是测量汞的第一激发电势,而且已生产出几种型号的成品仪器。这虽然有使用方便和操作简单的优点,但也带来了一些新的问题,学生对仪器结构和实验原理不易弄懂,实验时只是动动旋纽开关、记录一下数据,这对于培养学生分析和解决问题的能力是不利的。基于以上原因,我们在实验中没有用现成的F—H实验仪,而是给出一些必要的仪器组件,让学生在弄懂原理图的基础上自己连线,选择合适的工作条件进行试验,同时,在测量第一激发电势的同时,(?)上了最低电离电势的内容。     

浅谈两种常用电势零点选择的兼容性

高校基础物理教学必然涉及电势的零点选择.通常除选无穷远处为电势零点外,实用上还选地球的电势为零.当不考虑地球自身所带的电荷时可将其看作一硕大的中性导体球.如地球周围空间并无电荷分布,空间不存在电场;因而必与无穷远处等势.如取无穷远处为电势零点,地球的电势必也为零.当地球上分布有限电荷时,由于其电容很大,电势改变甚微,仍可在一定近似程度上看作零;即地球和无穷远二者均取作电势零点近似兼容.3.3×10~(-5)C的正电荷分布在地球表面时电势不到0.05V.但是,由于地球本身带有负电荷,使其周围存在指向地面的电场,地球和无穷远处取作电势零点便不再兼容.     

为什么带电体内部场强为零?电势各处相等?

本刊接到各地一些读者提出与本问题有关的一些问题,现综合答复于后。如把一定量的电荷(如+Q)放到导体上,由于导体的定义:即电荷可以在它上面移动的物体叫做导体,所以在同号电荷间排斥的作用下,电荷便要移动。最后,电荷将静止在导体的外表面上。关于这一结果是能想象到的,因为电荷间的排斥作用必然会使电荷移动到相距最远而且不能再远的地方停止下来,那么便只能是在外表面。不过这样想还是不够的,著名的法拉第冰桶实验便是静电平衡时电荷只分布在导体的外表面上的事实证明。     

具有任意形状的分流叶片叶栅的完全三元流动解法

文中计算了含有分流叶片的旋转叶栅内,亚音、完全三元流动。分流叶片可具有与主叶片不同的任意形状。 结合已有的若干文献,讨论了这种叶栅的一些特点,包括边界条件的提法,求解域的划分,三元解的精度,及分流比的确定问题.本文建议了一种概念合理的模型来计算三元流道的分流比。     

电势叠加原理与点电荷电势的普适表示式

用电势叠加原理求无限大带电体电势的问题,通常所用的(这里讨论真空情况)电势叠加原理表示式为 　　……     

光生电势的一般方程及横向光生电势

在一个包括p\++－n－n\++结构的光生电势物理模型基础上导出 了光生电势的一般方程.在三种光生电势发生的特定条件下,它可简化出结场光生电势,丹 倍电势和横向光生电势的函数关系式.该方程统一了各种光生电势的行为机理.依据一般方 程理论导出的横向光生电势与光点位置的函数关系研制了光电位置传感器,该器件的光电位 置特性优越,从应用实践角度说明了该理论的正确性. 关键词：