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在RIKEN-RIPS上测量了23Al等丰质子核素的核反应总截面(σR)和平行动量分布(P//). 观察到了23Al核反应总截面的增强, 与以前的实验结果相符. 同时得到了23Al等丰质子核素擦掉一个质子后的P//. 在Few-body Glauber模型下对实验结果进行了讨论. P//的宽度显示23Al基态的外层质子处于d态, 这与g因子测量实验结果一致. 为了同时解释P//和σR的实验测量结果, 我们认为23Al可能有核芯增大的现象. 相似文献
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本文用MIT口袋模型和波包方法计算了π0→2γ过程的宽度. 计算发现mπ→0是一个好的近似. MIT口袋模型给出, Γ(π0→2γ)∝m3π/F2π, 这种形式与Adler的结果相符合, 但数字结果显示, Γ(π0→2γ)的理论值是实验值的2.7倍, 这个差主要来自Fπ的理论值与实验值的差. 而这个差很强地依赖于MIT口袋模型的方程和边界条件, 从而对MIT口袋模型构成了一个检验. 相似文献
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Fe:LiNbO3全息图热定影及H+浓度的影响 总被引:4,自引:4,他引:0
应用光折变效应动力学方程,导出了在Fe:LiNbO3中对光折变全息图热定影所需的最小H+浓度,以及H+浓度与光栅空间频率的关系.应用光谱比较法测量了不同样品的H+浓度值.得出了进行有效热定影的H+浓度范围.完成了Fe:LiNbO3全息存储和热定影实验.获得了100h连续无损读出的良好热定影实验结果. 相似文献
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本文在光锥代数的基础上,用层子模型中核子的波函数和计算方法,由vW2P的实验曲线定出参数,并计算了 vG1、v2G2的值,得到了具有一定自旋取向的价层子的分布函数 h(?)(x).其中波函数中的时空函数取类谐振子的形式.文中对具有 SU(6)对称和不具有 SU(6)对称的两种旋量结构进行了讨论.计算得到的 A1P×vW2P 的理论值与实验相符合,对 SU(6)对称情况得到6 integral from 0 to 1{vG1P-vG1n}dx=-1.16,实验支持 SU(6)对称的波函数. 相似文献
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方德清 Yamaguchi T. 郑涛 Ozawa A. Chiba M. Kanungo R. Kato T. Morimoto K. Ohnishi T. Suda T. Yamaguchi Y. Yoshida A. Yoshida K. Tanihata I.< 《中国物理 C》2004,28(Z1)
实验测量了83A MeV 14,15C的核反应总截面(σR)及15C产生14,15C和14C产生13C的动量分布(P//). 分析得到了15C产生14C和13C的动量分布半高宽(FWHM)分别为71±9MeV/c和223±28MeV/c, 而14C产生13C的FWHM为195±21MeV/c. 从15C和14C产生13C的FWHM与Goldhaber模型的预言基本一致. 而15C产生14C的FWHM却要比该模型计算小得多. 同时观测到15C的σR比相邻核有反常增加. 在Glauber模型框架中, 对实验测得的P//和σR进行了探讨. P//和σR的分析结果同时显示15C的最后一个中主要处于s1/2态, 具有中子晕结构. 相似文献
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我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了180MeV和230MeV的π在18O上的非弹性散射到2+(1.98MeV)激发态的微分截面,分析了π-对π+的截面比,研究了中子分布半径对微分截面的影响,我们的结果与实验定性符合。 相似文献
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用生态坐标方法(GCM)[1]a考虑集体3-态与非集体粒子空穴对(ph)l+耦合模型计算了铅(208)3-集体态的电四极知Q[3-]、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρtr3-随核的径向距离r的变化曲线. 结果是:Q[3-]=-0.098eb1),B(E3)=38w.u.2). 计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算, 其结果与实验符合, 说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究. 相似文献
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本文利用我们以前所得到的A-N交换势,计算了A3He和A3H基态结合能之差,此外还计算了A3H的两个低激发态的激发能。我们的计算结果与实验相比较还是合理的。 相似文献
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我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了230MeV的π到18O的2+(1.98MeV)激发态上的非弹性散射微分截面,分析了π-和π+截面比,研究了中子半径的变化对微分截面的影响。我们的理论计算结果与实验符合较好。 相似文献
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本文建议轻子电磁自能通过((δm)/m)=(1/(2π))n-b 与量子数 n 联系起来,其中 b 为待定常数.并建议动量截断值 M 与引力常数 k 和精细结构常数α的联系为 M=(?).得到了带电轻子质量公式(?).利用 e-和μ-质量的实验值和α值作输入,给出计算值 k=(6.67231±0.00026)×10-8 cm3g-lsec-2和mτ=(1782.306±0.078)MeV,与观察值 k=(6.6720±0.0041)×10-8cm3 g-1sec-2和 mτ=(1782-4+3)MeV 很好符合.公式预言第四个带电轻子质量应为 m=(11725.47±0.51)MeV 可以在最近的实验中检验。本文还对所建议的质量公式和结果进行了讨论. 相似文献
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本工作采用金硅面垒型半导体探测器和固体径迹探测器测量了57.0—73.0MeV 12C+169Tm, 175Lu, 181Ta, W, Re, Pt, 197Au, Pb和209Bi裂变反应碎片角分布和裂变激发函数. 由相当于全动量转移的裂变事件的碎片角分布统计理论直接确定了全熔合反应截面σfu, 从而获得了作为激发能函数的<Γf/Γn>实验值. 与理论计算符合得到裂变位垒高度, 标准偏差为2.5MeV. 实验上确定的裂变位垒与非旋转液滴模型计算值相符合. 用同样方法, 我们还分析了已经发表了的12C+174Yb, 12C+198Pt, 16O+142Nd, 16O+170Er, 16O+181Ta和18O+192Os裂变反应激发函数, 研究了裂变位垒随裂变核质量数A的变化, 并且和液滴模型理论做了比较. 相似文献
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对固体考虑热效应的爱因斯坦模型进行了修正。指出考虑热效应的通用状态方程中不应该包含零点振动项,方程参数不应该直接取为参考温度下的实验值VR,BR,B′R和γGR,而应该取为零温下的数值V0,B0,B′0和γG0;提出了一种从VR,BR,B′R和γGR求解V0,B0,B′0和γG0的方法。将提出的方法应用于三个典型的通用状态方程,包括Baonza、mMNH和Vinet方程。数值结果表明,利用相同的实验参数对三个方程解出的参数,以及预测的零压和低压下的热物理性质差异很小,而且都与实验数据符合很好。这些结果表明,在零压和低压下预测热物理性质的精确度不足以用来判断各种通用状态方程的适用性。 相似文献
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张玉虎 M.Oshima T.Morikawa T.Hayakawa Y.Toh 周小红 何建军 刘忠 甘再国 T.Shizuma M.Koizumi A.Osa J.Katakura Y.Hatsukawa M.Matsuda< sup 《中国物理 C》2003,27(4):313-318
利用重离子熔合蒸发反应和在束γ谱学实验方法研究了双奇核176,178Ir和182Au的高自旋态结构,在这3个双奇核中观测到了基于πi13/2 νi13/2准粒子组态下的转动带.以能级间隔系统学为判据,对184Au核中πi13/2 νi13/2转动带能级自旋进行了指定.指出176,178Ir和182,184Au 4个双奇核的πi13/2 νi13/2转动带在低自旋区均出现旋称反转.对πi13/2 νi13/2转动带旋称反转现象进行了定性的讨论.用推转壳模型对πh9/2 νi13/2带和πi13/2 νi13/2带能级结构进行了理论研究,发现当采用形变和对力自洽计算后,从理论上可以定性地解释两个半退耦带出现的旋称反转现象. 相似文献