极高压强下气体的性质

气体在极高压强下不再遵从玻意耳定律和盖·吕萨克定律，而代之以 Ｌｅｖｉｔｔ建议的两个经验公式 ｐ＝ ＣｅＢ／Ｖ及＝Ｖ０＋αｐＴ．根据这两个经验公式，我们计算了在极高压强下气体的各种热力学性质，讨论了它们随压强和温度的变化趋势，并且与理想气体和范德瓦耳斯气体的情形进行了比较     

“气体压强的产生”模拟演示器

司南版教材中"模拟气压的产生"演示实验所需的实验装备在中学尚未普及,为解决这一问题,形象生动地演示该实验,利用日常易得的物品制作了"气体压强的产生"模拟演示器,详细介绍了该演示器的制作与演示方法.     

谈气体压强与大气压

要搞清气体压强的两种说法（我们把初中和高中书上的定义分别称作“重量说”与“碰撞说”）的内在联系，是一般高中生力所不及，况且这牵涉到对气体压强与大气压的形成条件及其本质的认识．这里，从以下几个方面谈谈自己的看法．     

"恒质式"液体压强演示器

学生对液体静压强的大小，只与液体深度与密度有关，而与液体质量多少、不同形状无关，缺少必要的感性认识．加之，现行教科书中，液体压强公式是通过建立抽象的理想液柱模型后，理论推导得出，初中学生受知识储备和心理水平发展的限制，对这样呈现知识的方式不太适应，接受起来比较困难，从而成为教学上的一个难点，也是初中学生学习物理知识的分化点，因而倍受一线教师的关注，许多教师都体会和认识到增加这一演示实验是很有必要的，也为此做了很多的尝试，努力研制过一些实验装置．但这些装置虽各有千秋，却都存在一个严重的不足，     

理想气体和范氏气体压强的讨论

1引言 理想气体是一个近似模型,它忽略了分子的体积(更确切地讲,也就是分子间的斥力)和分子间的引力,模型中的分子被看成了没有体积的质点.如果气体所占的体积为V,那么V也就是每个分子可以自由活动的空间.如果把分子看作有一定体积的刚球,则每个分子能自由活动的空间就不再等于V.范德瓦耳斯就是将气体分子看成有一定体积的刚球,将理想气体状态方程加以修正,得出了范德瓦耳斯(简称范氏)气体状态方程.     

气体压强公式的一个推导

从能量角角推导出理想气体压强公式，其推导方式与常见的方法不同，它简法，严谨。     

气体峰值吸收系数随压强变化关系的理论分析

峰值吸收系数对于污染气体的定量分析以及分子参数的理论研究等都具有非常重要的意义。文章首先从理论上分析了气体的吸收系数α(ν) ,得出计算α(ν)的一般方法。其次通过分析甲烷 2ν3 带R3支吸收线 ,得出峰值吸收系数α(ν0 )随压强的变化关系 ,得到压强在 <0 0 3和 >2atm时 ,可分别用Gauss线型和Lorenz线型来计算峰值吸收系数 ,理论上得到很好的结果 ,并对结果进行了误差分析。最后讨论了单位长度峰值吸收κ(ν0 )随压强的变化关系 ,分析得出气体压强在 <0 1和 >1atm时可分别作为获得高分辨率和高灵敏光谱的气压条件     

泻流中气体性质变化的探讨

研究容器内气体性质在泻流中的变化，计算表明，在小孔足够小时，少量分子的逸出对容器里分子平衡分布的影响几乎可以忽略。     

“气体的压强”教学难点分析与突破

气体的压强在高中物理热学中是一个重要的概念,也是一个难点.正确理解压强的物理意义,熟练掌握计算封闭气体压强的方法是进一步学习气体实验定律和理想气体状态方程的基础.教学中有效地突破这一难点,就能为学生以后的学习扫清一大障碍.     

"气体的压强"演示实验的简易做法

“在玻璃罩内放一个充气不多的气球（图1）,球皮是否受到球内气体的压强？用抽气机把玻璃罩内的空气抽去,抽气的过程中会看到什么现象？”这是人教版普通高中课程标准实验教科书《物理&#183;选修1—2》（2004年12月第1版）“气体”一节里的演示实验．全日制普通高级中学教科书（必修加选修）《物理》第二册,在“气体的压强”一节里也有此演示实验．在抽气的过程中可看到气球不断地膨胀,这说明球内的气体确实对球皮具有由内向外的压强．     

深入理解正确运用——浅议密闭容器的器壁施于流体的压强,可否被流体传递

密闭容器的器壁施于流体的压强,能否被传递？这一议题的解答,除去要用帕斯卡定律,主要涉及到的物理知识还有：怎样认识作用与反作用和如何认定加在密闭流体上的外加压强．     

液体内部压强与深度有关而与液体质量无关演示器——全国第五届自制评选获奖作品之二

1仪器的特点及用途 在学生对液体内部压强公式只能抽象理解的情况下,特制此教具.该教具能形象、生动地显示液体压强与深度有关在而与质量无关.该教具制作容易、操作方便.由于配备了放大标尺,学生很容易观察,易于推广,是帕斯卡实验的缩小,学生非常感兴趣.     

电子束在气体中传输的最佳压强研究

推导得到了有外加磁场情况下强流相对论电子束在中性气体中产生的等离子体参数、等离子体电流和束产生电场的理论公式,通过编程计算得知最佳气体压强值随电子束峰值电流的增大而增大,电子束脉冲前沿上升越快最佳气体压强值就越高,当电子束的峰值电流为500kA、峰值电压为1.0MV、电流脉冲前沿上升时间为60ns时,氮气的最佳压强为332Pa,即当气压为332Pa时净电流和平均电场强度近似最低,有效传输的气压范围约为199~532Pa。实验结果与理论计算符合很好。     

流体的压强实验器

《新课标》初三物理课程,编入了“液体的压强与流速的关系”的教学内容．旨在让学生初步了解流体的压强和流速的关系及应用．由于学生缺乏直接的感性认识,认知水平有限,需要有一个直观的教具演示这一物理现象,给学生的探究提供素材,方便学生从实验中得出结论．     

基于声弛豫频率的可激发气体压强合成算法

声弛豫频率是声吸收谱峰值点的频率,包含可激发气体成分、环境温度和压强信息.利用声弛豫频率线性正比气体压强的特性,提出一种通过两频点声吸收系数和声速测量值计算声弛豫频率,并通过查表方式合成气体压强的算法.算法的声弛豫频率测量误差具有随声测量值误差线性变换的特性,且当两频点的声吸收测量误差相等时,压强的合成误差为零.对于一定温度下的甲烷及其混合气体,仿真计算证明算法的有效性和声测量误差的稳健性.提供一种简单、稳健性好、可实时连续在线检测可激发气体腔体压强的声学方法.     

高温高压气体的状态方程与热力学性质

本文根据高温高压下气体分子要压缩的观点出发,提出了一个简单实用的高温高压气体状态方程,并用以研究和计算气体在高温高压下的热力学函数与性质.     

HL-2A装置偏滤器室中性气体压强的研究

采用自行研制的可工作在强磁场下的快响应电离规(简称：快规)对HL-2A装置偏滤器室的中性气体压强进行了测量和研究。     

基于三频点声速测量的气体压强合成算法

利用声速测量精度高, 测量方法简单的特点, 提出一种基于三个频率点测量声速合成气体压强的算法。首先在三个频率点测量声速, 然后计算得到声速频散谱拐点的弛豫频率, 最后根据弛豫频率与压强成线性正比的关系得到气体压强, 仿真结果验证了该算法的可行性。为在线实时检测气体腔体压强提供了一种技术简单、精度高的超声方法。     

气体压强对纳秒激光诱导空气等离子体特性的影响

环境气体的压强对激光诱导等离子体特性有重要影响.基于发射光谱法开展了气体压强对纳秒激光诱导空气等离子体特性影响的研究,探讨了气体压强对空气等离子体发射光谱强度、电子温度和电子密度的影响.实验结果表明,在10-100 kPa空气压强条件下,空气等离子体发射光谱中的线状光谱和连续光谱依赖于气体压强变化,且原子谱线和离子谱线强度随气体压强的变化有明显差别.随着空气压强增大,激光击穿作用区域的空气密度增加,造成激光诱导击穿空气几率升高,从而等离子体辐射光谱强度增大.空气等离子体膨胀区域空气的约束作用,增加了等离子体内粒子间的碰撞几率以及能量交换几率,并且使离子-电子-原子的三体复合几率增加,因此造成原子谱线OⅠ777.2 nm与NⅠ821.6 nm谱线强度随着气体压强增大而增大,在80 kPa时谱线强度最高,随后谱线强度缓慢降低.而离子谱线N Ⅱ 500.5 nm谱线强度在40 kPa时达到最大值,气体压强大于40 kPa后,谱线强度随压强增加而逐渐降低.空气等离子体电子密度均随压强升高而增大,在80 kPa后增长速度变缓.等离子体电子温度在30 kPa时达到最大值,气体压强大于30 kPa后,等离子体电子温度逐渐降低.研究结果可为不同海拔高度的激光诱导空气等离子体特性的研究提供重要实验基础,为今后激光大气传输、大气组成分析提供重要的技术支持.