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1.
第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究   总被引:101,自引:40,他引:61  
本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的N-Y最小测不准态、N-H最小测不准态、N-Y压缩最小测不准态以及N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Zj}>q及其相反态|{-Zj}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)1>q,利用文献20新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义,首次对态|ψ(2)1>q的N次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明,1)当N为偶数时,态|ψ(2)1>q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ(2)1>q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应.2)当q·N为偶数时,态|ψ(2)1>q恒处于N-H最小测不准态;当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ(2)1>q则可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)N次方Y压缩及N次方H压缩效应的压缩深度与腔模总数q、压缩参数Rj以及压缩阶数N等非线性相关,后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强.  相似文献
2.
侯洵  杨志勇 《光子学报》1998,27(10):865-879
本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的N-Y最小测不准态、N-H最小测不准态、N-Y压缩最小测不准态以及N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Zj}>q及其相反态|{-Zj}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场|ψ1(2)>q,利用文献20新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义,首次对态|ψ1(2)>qN次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明,1)当N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ1(2)>q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应.2)当q·N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-H最小测不准态;当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ1(2)>q则可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)N次方Y压缩及N次方H压缩效应的压缩深度与腔模总数q、压缩参数Rj以及压缩阶数N等非线性相关,后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强.  相似文献
3.
利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:①多模复共轭奇相干态光场,压缩阶数N为偶数时,只存在N-Y最小测不准态;而当腔模总数q与压缩阶数的乘积q·N为偶数时,只存在N-H最小测不准态;此外,无论N及q·N为何值,不呈现N次方Y压缩与N次方H压缩效应.②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的N次方Y压缩与N次方H压缩效应.③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同,这种现象称为“压缩简并”.  相似文献
4.
许定国  侯瑶  杨志勇  侯洵 《光子学报》1999,28(6):481-493
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究。结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-H最小测不准态。当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅yq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位ψj(或者初始相位和∑j=1qψj)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强。  相似文献
5.
许定国  侯瑶  杨志勇  侯洵 《光子学报》1999,28(7):577-587
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模奇相干态光场|Ψ,o〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究.结果表明:1)当压缩阶数N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-Y最小测不准态,也不呈现N次方Y压缩效应.2)当q & #183;N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-H最小测不准态;当q & #183;N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-H最小测不准态,也不呈现N次方H压缩效应.3)多模奇相干态|Ψ,o〉q恒处于N-Y最小测不准态与恒处于N-H最小测不准态的条件明显不同,两者存在着严格的区别.  相似文献
6.
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψi,e(2)>q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψi,e(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位φj(或者各模的初始相位和 φj)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q与多模偶相干态光场|Ψ,e>q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*,e(2)>q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩.  相似文献
7.
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场|Ψi,e*(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数N为奇数时,态Ψi,e*(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N两者之乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e*(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e*(2)>q与多模偶相干态光场|Ψi,e*(2)>q与多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同.这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象.  相似文献
8.
多模复共轭虚奇相干态光场的等阶高次压缩特性研究   总被引:39,自引:21,他引:18       下载免费PDF全文
本文构造了一种新型的多模复共轭虚奇相干态光场|Ψi,o*(2)>q,利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψi,o*(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:与多模奇相干态光场、多模复共轭奇相干态光场和多模虚奇相干态光场等所有的多纵模奇相干态光场的性质相同,多模复共轭虚奇相干态光场在任何条件下都不呈现等阶N次方Y压缩效应与等阶N次方H压缩效应,但在一定条件下却可恒处于等阶N-Y最小测不准态和等阶N-H最小测不准态.这表明所有的多纵模奇相干态光场之间,必定存在某些内在的必然性联系.  相似文献
9.
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由受量子相位调制的多模(即q模)虚相干态|{im1Zj}〉q及其相反态|{-im2Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场|ψm1,m2(2)q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|ψm1,m2(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)无论态间的初始相位差(θm2m1)、各模的初始相位φj、腔模总数q、压缩参量Rj以及两态叠加的几率幅rm1rm2等取何值,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子m1和m2与压缩阶数N的关系满足一定的量子化条件,态|ψm1,m2(2)q就恒处于等阶N-Y最小测不准态.2)当态间的初始相位差(θm2m1)在态间压缩区[2kθπ-π/2+ {Rj2[(m2-m1)π/2]},2kθπ+π/2+ {Rj2[(m2-m1)π/2]}]内取值时,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子m1m2N的关系式以及各模的初始相位φj等满足一定的量子化条件,态|ψm1,m2q就可呈现出周期性变化的,任意阶的等阶N次方Y压缩效应.3)利用相位调制因子m1m2与压缩阶数N之间的解析关系式,可直接确定出|ψm1,m2q呈现等阶N次方Y压缩效应时的压缩阶数N.4)文献2、11、15关于等阶N次方Y压缩的研究结果,仅仅是本文所得普遍性结果在相位调制因子m1m2取不同值时的特例.  相似文献
10.
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo(4),I〉q,利用多模压缩态理论,研究了态|Ψo(4),I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数N为偶数时,在不同的条件下,态|Ψo(4),I〉q可分别呈现三种状态:a)态|Ψo(4),I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态;b)态|Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|Ψo(4),I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时,若果r1=r2=r,则在不同的条件下,态|Ψo(4),I〉q可分别呈现三种状态:a)态|Ψo(4),I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态;b)态|Ψo(4),I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|Ψo(4),I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下,态|Ψo(4),I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态,另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应.  相似文献
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