关于高斯定理和电场叠加问题的再讨论

静电场由于有高斯定理和场强叠加原理，所以可采用两种不同途径求解电场。本文简明准确地论述了采用这两种不同途径时分别应注意的事项，并澄清了一些错误的看法。     

任意多阶梯度场强毛细管凝胶电泳中谱带的迁移和展宽

在自行制备的毛细管凝胶电泳柱上，通过实验考察毛细管凝胶电泳（ＣＧＥ）中场强（Ｅ）和组分迁移率（μ）的关系，发现在一般ＣＧＥ使用的场强范围内，μ随Ｅ增大而成近似线性的增加。并讨论了产生这种现象的原因。以此为基础提供了任意多阶梯度场强毛细管凝胶电泳中组分的迁移时间和距离的计算公式，用于编制计算机程序。     

电可通纳米尺度孔边均布多裂纹的电弹断裂分析

解析研究了面内电载荷和反平面机械载荷作用下压电体中纳米尺度圆孔边均布电可通多裂纹问题的断裂性能。基于Gurtin-Murdoch表面弹性理论，利用保角映射方法和复变弹性理论给出了裂纹尖端电弹场分布、电弹场强度因子及能量释放率的解析结果。阐述了无量纲电弹场强度因子、无量纲能量释放率的尺寸依赖效应，讨论了裂纹数量和缺陷几何参数对无量纲场强度因子和无量纲能量释放率的影响。结果表明：无量纲电弹场强度因子和无量纲能量释放率具有显著的尺寸依赖效应；考虑表面效应，孔径和裂纹长度相当时，电弹场强度因子达到最大；裂纹/孔径比对电弹场强度因子随裂纹数量变化的制约会随着裂纹数量的增加而逐渐消失；过大或过小的裂纹孔径比会削弱裂纹长度对能量释放率的影响。     

高考中一类静电场题剖析

剖析高考中一类静电场题的出题特点,以此帮助学生从不同角度认识同、异号点电荷的连线和垂线上场强和电势分布特征.     

正三角形载流线圈的空间磁场分布

利用一段载流直导线在空间某点的磁场,对正三角形载流线圈进行分段计算,然后根据场强叠加原理,求出正三角形载流线圈的空间磁场分布,并讨论了线圈平面上和中心轴线上的磁场分布情况。     

LIA组元的脉冲功率调制系统研制

本文介绍一种以加速组元为终端负载的纳秒脉冲功率系统。获得的加速间隙电压为350kV，90ns(半高宽)，波形上升时间为30ns；Blumlein主开关工作电压大于280kV，抖动小予1.5ns(均方根值)。对同轴场畸变开关性能的进一步改善作了必要的讨论，提出了用等场强原则偏置触发极，比通常采用自然中位面方法，可使开关工作电压提高8．7％。     

线电荷与接地半无限大导体板所形成的电场

将镜像法和保角变换法相结合,计算由线电荷与接地半无限大导体板所形成的电场,给出其电势分布和场强分布,进一步得出等势线方程和电场线方程,并利用数学软件MATLAB绘制出等势线图和电场线图.     

囚禁弱相互作用玻色气体的势场优化准则

根据Thomas-Fermi近似,在基于最小动量态上玻色-爱因斯坦凝聚的前提下,研究了囚禁弱相互作用玻色气体势场的最优化问题.导出了指数吸引势阱中有效势场和粒子数极限判据,粒子数给定时,可由此判据求出所需势场强度;势场强度给定时,可由此判据求出粒子数极限.根据吸引相互作用系统的稳定性以及求出的排斥相互作用的最大粒子数极限,结合有效势场判据,分别给出了囚禁吸引和排斥相互作用玻色气体时,势场强度的最佳取值范围. 关键词： 玻色-爱因斯坦凝聚 弱相互作用 粒子数极限 势场强度     

真空中两个点电荷间电势为零的点及其产生的场强

以真空中的两个点电荷为研究对象,讨论了空间坐标系下电势为零的点所形成的轨迹,以及电势为零的点的场强大小及方向;并通过MATLAB进行数值模拟,验证了结论的正确.总结了空间场强求解的一般方法和要点,明确了场强的空间分布性.     

两点电荷电场中场强的极值点与单调性

《物理通报》2010年第9期《两等量同号点电荷中垂线上场强的极大点》一文,通过逼近法找出了场强极大点.笔者认为虽然实践中可操作,但理论上不精确,而且不能反映场强变化的单调性.本文对几种电场的场强的极值点和单调性的判断进行了完整的数学推导,并用几何画板作图研究场强随空间位置的变化,使人们对单调性有直观感受.