用偶幂级数处理Abel变换问题

本文提出了用偶幂级数代替对称分布函数,使其线积分成为递推可积,从而简化了Abel逆变换。引进权函数使本方法简单地过渡到非对称问题。对一组假想相移信号进行变换,获得了可靠的密度分布结果,并对影响变换精度的各种因素作了讨论。     

用于KT-5C托卡马克等离子体电子密度测量的多道HCN激光干涉仪

等离子体的电子密度是聚变等离子体研究中的重要参数。一般采用探测电磁波通过等离子体后产生的相移来求等离子体的电子密度,等离子体引起的相移△(?)与探测弦线上的线积分电子密度n_e有如下的关系:     

在CT-6B托卡马克上用氰化氢激光测量电子密度

用远红外激光测量等离子体电子密度的原理,曾有过报道.当一束远红外激光通过等离子体时,因为等离子体的折射率n<1,即在等离子体中电磁波传播的相速度大于光速c,所以远红外激光通过等离子体之后,其相位比通过同样的真空路程有一个移动.设这个相位移动为△Φ,则有式中c为光速,e为电子电荷,me为电子质量,。为远红外激光频率,L为光束通过等离子体的距离,刀杠)为。处的电子密度.*)式要 Iffxel。\tx-、,- v x～M(DNtn,Hopton“I——I,eq\InwhJ[]U*、————一口】7广下I 一pL J””“”“——“”一 \m,,本征频率. 对于氰化氢(HCN)激光,波…     

一种计算远红外干涉仪相位差的数值方法

一、引言 远红外(FJR)激光干涉仪广泛用于等离子体电子密度测量。探测光束通过等离子体产生相移,参考光束不通过等离子体,两道信号由TGS热释电探测器分别接收,两者的相位差就是被测物理量,它与线电子密度成正比。目前,国内外此类干涉仪都用模拟或数字电路的相位计过零比较信号相位差。这种硬件相位计性能指标不稳定,制作费用昂贵。我们提出一种数值方法,通过软件计算相位差,这种方法可提高信号的时间分辨率。     

七道远红外HCN激光干涉仪的数据处理和实验结果

本文用非对称Abel变换,研制了一套计算机程序,对七道远红外HCN激光干涉仪测量的信号进行数据处理,并在HT-6M托卡马克中获得了等离子体电子密度时空分布的实验结果。     

HT-6B TOKAMAK装置放电特性与运行区结构

在HT-6B TOKAMAK装置的运行区中,发现五种不同特性的放电区,两种主要的典型放电区为锯齿区(Sawtooth)和MHD振荡区,在此二区之间存在一个过渡区,它可以出现锯齿或MHD振荡两种放电状态,在低密度情况下出现高能电子区和逃逸区,在低q(a)的过渡区及其附近发现一个共振区,外加共振螺旋场(RHF)在共振区中有强烈地抑制MHD振荡,放大锯齿波形和改善放电等多种作用;离开共振区则其作用减小以至消失。     

HT－6M托卡马克等离子体电子密度分布研究

根据等离子体电子密度诊断原理，建立了七道远红外ＨＣＮ激光干涉仪。用电子密度分布特征参数研究了ＨＴ－６Ｍ托卡马克上的边界欧姆加热（ＥＯＨ）、抽气限制器（ＰｕｍｐｉｎｇＬｉｍｉｔｅｒ）和离子回旋共振加热（ＩＣＲＨ）实验中的密度分布变化规律和约束特性。对于ＨＴ－６Ｍ托卡马克装置欧姆放电，密度分布特征参数ｕ约为１．１～１．３；约束改善的放电模式，ｕ上升到１．８～２．０，电子密度分布展宽；当密度分布特征多数ｕ≤０．９时，密度分布峰化，这是大破裂的先兆。     

测等离子体电子密度用的远红外HCN激光干涉仪

等离子体电子密度是等离子体的最重要参数之一。Tokamak型磁约束随着Tokamak型装置等离子体电子密度的提高,给微波干涉测量增加了困难,因为电磁波只能穿过电子密度小于截止密度n_0的等离子体。即     

测量托卡马克装置等离子体电子密度分布的远红外HCN激光干涉仪

本文介绍了用电磁波干涉的方法测量等离子体电子密度的原理、七道远红外HON激光干涉仪的结构及其在HT-6M托卡马克(TOKAMAK)装置上的测量结果.干涉仪的光源县一台腔长3.4m的连续辉光放电的HCN激光器,波长337μm;输出功率约100mW.干涉仪可以给出七道弦上的平均电子密度,最小可测相移为115条纹,时间分辨为0.1ms.也可以由七道弦上相移的线积分值通过非对称的Abel变换给出不同时刻的电子密度的空间分布或时-空分布的三维图形.