激光等离子体2660紫外探针及干涉系统

成功地在六路高功率Nd玻璃激光装置上建立了2660紫外激光探针和适合紫外波段的Normaski干涉仪,首次将可见波长的连续激光应用于紫外干涉仪中靶成像调整和光路准直。利用该紫外光干涉仪,在铜柱状靶(φ500μm)上测量了厚等离子体中高达0.6n。的电子密度。     

LiIO_3晶体内谐波相干喇曼混频

用1.06μm微微秒激光脉冲序列按一定角度激励LiIO_3晶体,在4896～6119(?)可见光区内获得8种波长相干喇曼混频辐射,这个复杂受激喇曼散射过程可解释为:在满足位相匹配的条件下,1.06μm强光束一方面与其散射光按非共线型产生二次谐波;另一方面又在晶体形成激元的相干激发,后者对倍频光散射而得到一阶以及高阶的斯托克斯辐射和反斯托克斯辐射,这是二阶与三阶非线性光学过程的综合效应.此外,我们观察到反向的受激散射,其光谱成分与正向的成分不同.并证明,与普通的后向散射也不同,它是1.06μm入射光在晶体出射端面的反射光所产生的谐波相干喇曼混频.     

极性倍频晶体中的相干喇曼混频

本文建立了极性倍频晶体中极化声子相干喇曼混频的耦合波方程,其中考虑了超喇曼极化率β_R.该方程在小信号、声子近似以及喇曼驱动的参量近似下求解.结果表明:在高强度泵浦光受激喇曼散射的相干驱动下,极性倍频晶体可以在泵浦光倍频附近产生极化声子的相干喇曼光束.这种光束可以通过不同的相干喇曼混频过程,由倍频光直接转换,或由基波光直接转换,还可以由倍频光与基波光共同转换而成.这三种转换过程具有各自不同的相位失配因子.在一定条件下,后两种过程可以同时进行.在LiIO_3晶体中证实了上述的结论.实验中泵浦光强度约3.0×10~9W/cm~2.     

单轴晶体锥面状非共线倍频辐射的研究

研究锥面状倍频辐射的关键是相位匹配条件。本文利用折射率曲面相交的几何约束条件来代替非共线倍频的相位匹配条件,从而成功地给出了单轴晶体锥面状倍频辐射的起因、特征、变化规律、计算公式以及它们在测定晶体光轴、实时监测晶体主平面、实现共线倍频最佳化等方面的应用。     

激光等离子体研究中的X光背景照明诊断技术

给出X光背景照明诊断系统选取主靶、附靶、X光滤片系列的基本物理设计和初步实验结果。在调试X光背景照明激光束与两束主激光束精密时间同步过程中采用了快速扫描可见光条纹相机与光纤相结合的技术,提高了等光程测量效率。初步调试三束激光时间同步精度为15—20ps。     

紫外微微秒光脉冲的产生

在这个实验中用倍频的Nd:YAG——玻璃激光系统做为泵浦源,将该光束聚焦于二甲亚砜喇曼盒中,结果产生630nm后向斯托克斯光。这个光脉冲再经过BBO晶体倍频为315nm的紫外光。     

Mg微管靶喷口电子密度及X射线谱的时间分辨特性

1.06μm激光以3.5×10¹³W/cm²管壁辐照强度注入带侧向喷口Mg微管靶管内。利用X射线条纹相机测量Mg¹⁰⁺和Mg¹¹⁺离子沿侧喷方向发射X射线谱随时间变化过程,X射线时间分辨谱结果表明,三体再复合过程是实现Mg¹⁰⁺离子激发态1s4p和1s3p能级间粒子数反转的主要机制。用2660?紫外激光探针探测侧向喷口处等离子体电子密度,其密度值与用光谱分析获取的一致。 关键词：