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在材料性质满足：（1）可用波恩-迈耶势描述其结合能；（2）自由电子对热能的贡献可忽略不计；以及（3）冲击波速度关系式可用直线关系描述的条件下，本文导出了一个用冲击绝热线数据直接计算该材料结合能和格临爱森物态方程的简便解析公式。给出了用本文方法计算Be，Al，Cu，Ta，U等十七种金属的冷能和冷压方程的结果。将本文结果与徐锡申等和Zharkov等的数值计算结果相比较，发现在冲击压缩测量的实验误差范围内，大多数金属的符合程度是比较好的，但Be，Ni和Pb三种金属除外。本文中对上述偏差的可能原因也做了讨论。 相似文献
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非透明材料冲击温度测量是通过对界面光辐射历史的观察实现的,因此对界面光辐射历史的研究是非透明材料冲击温度测量的基础。但由于冲击阻抗的失配导致界面上出现波的反射而引起温度的变化与界面热流动产生的温度变化交杂在一起,以及过程的瞬时性,使得对这一过程的实验研究显得非常困难,设计了一种界面波阻抗近似相同的特殊实验装置,用光辐射测量技术研究了在冲击压缩下CHBr3/NaCl界面的热弛豫过程,实验结果和理论分析表明CHBr3/NaCl界面的热弛豫时间在纳秒量级,与Grover等人的理论预估一致。 相似文献
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非透明材料冲击温度测量是通过对界面光辐射历史的观察实现的 ,因此对界面光辐射历史的研究是非透明材料冲击温度测量的基础。但由于冲击阻抗的失配导致界面上出现波的反射而引起温度的变化与界面热流动产生的温度变化交杂在一起 ,以及过程的瞬时性 ,使得对这一过程的实验研究显得非常困难。设计了一种界面波阻抗近似相同的特殊实验装置 ,用光辐射测量技术研究了在冲击压缩下CHBr3/NaCl界面的热弛豫过程。实验结果和理论分析表明CHBr3/NaCl界面的热弛豫时间在纳秒量级 ,与Grover等人的理论预估一致。 相似文献
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利用多通道光学高温计测量了溴仿在37 GPa到85 GPa压力范围内的温度,并观察了溴仿/单晶氯化钠界面的热驰豫过程。结果发现,当冲击波压力升高到46 GPa时,溴仿的光辐射强度随时间的变化呈现出“双阶梯”或“双台阶”形状的剖面结构,且台阶之间的时间间隔随冲击压力的增高而减小。当压力达到85 GPa时,上述“双台阶”结构消失,呈现为普通的单台阶剖面结构。冲击波温度测量表明,当压力低于50 GPa时,实测温度与Gokulya报道的数据一致;当压力增至76 GPa以上时,冲击波温度出现突跃性增加。结合对溴仿/氯化钠界面上的热驰豫过程的分析,文中提出,溴仿在上述冲击压力区间内发生了一次带有时间驰豫（或化学诱导期）的化学放热反应。 相似文献
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分析了光纤端面倾斜对光能量耦合的影响和光纤接收角的变化。结果表明,光纤端面倾斜对光能量的耦合具有较大的影响,同时使光纤的接收角也产生较大的偏移。把这些结果与标定的具体情况相结合,提出了在高温计标定中应采取的措施,以提高系统的测量精度。 相似文献
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用光分析技术，测量了在一维应变冲击条件下，无氧铜的高压下声速，压力范围为125~170 GPa。将上述结果与Broberg、Morris等和Aльгшуер等过去发表的数据结合在一起，对0~170 GPa整个压力区间的声速数据做了综合分析，给出了声速随压力的变化规律。实验结果发现，无氧铜在156~159 GPa之间开始发生冲击熔化，到170 GPa左右，完全进入液相区；对于处于0~156 GPa固体无氧铜的弹性声速cl可用ln cl=1.565 888-2.645 488×10-2ln p+2.710 681×10-2ln2p拟合公式描述（p的单位为GPa，cl的单位为km/s），拟合值与实验值的相对误差小于1.3%。 相似文献
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用光辐射技术研究了氯化钠单晶冲击压缩下的光辐射特性,得到了在45～70 GPa压力范围内NaCl单晶的光谱吸收系数随冲击压力的变化,把这一结果与Kormer等人的结果比较,发现在较低压力下与Kormer等人的结果相差较少,当压力较高时实验结果比Kormer等人的结果约大1个数量级。并用实验结果计算了电子迁移率随冲击温度的变化,得到的结果与Ziman理论基本一致,从而解决了一直来Kormer的实验结果与Ziman理论不一致的困难,进一步证明了Ziman理论的正确性。 相似文献
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