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本文提出了一种获得体声波Barker码信号序列的极为简便的方法,并给出了相应的相关处理结果。Barker码声信号采用了单位电脉冲的换能器响应作为单元码,并以此构成了编码序列。由于DATA-2020和DATA-6000具有相当高的稳定度,保证了编码序列的相位精度,因而得到了颇为理想的响应函数。超声换能器的瞬态响应特性和声信号比电信号的滞后特性,是造成偏差的主要因素。 相似文献
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在高频声子实验中,用自制的超导声子检测器测量了宽带声子信号,实验样品是x-石英和[001]砷化镓单晶.超导声子检测器用厚度约800A的高纯锡膜做成,其电压响应为190 V/W,NEP为10~(-12) WHz~(-1/2),时间常数为10 ns,动态范围为46 dB.这种检测器不仅适用于检测宽.带声子和相干声子,也可用于检测热脉冲或远红外光脉冲. 相似文献
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白玉海 《声学学报:英文版》1985,(1)
A review of recent developments of research on high frequency phonon in solids is presented.Several new experimental results are emphasized,including phonon focusing effect,reflection andscattering at interfaces,and optical excitation of high frequency phonons. 相似文献
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声子是固体物理中极为活跃的准粒子.声学声子的频率从10~9Hz一直到10~(12)Hz或10~(13)Hz,这一最高频率是由晶格结构决定的. 频率为10~9-10~(11)Hz的声子称为微波声子.产生和检测微波声子的最常用的方法是压电晶体的电磁激励,即在压电单晶薄片或压电薄膜上加上交变电磁场,使之与晶片或薄膜的厚度发生基频或谐频上的共振,从而得到京赫(1京=10~9)级的微波声子;或者把经过光学加工的晶体表面置于微波谐振腔中,利用非谐振的压电表面激励产生声子.Bommel和 Dransfeld[1]等曾用这种方法做了大量工作.1966年,Jaco-bson和Ilukor用这种方法… 相似文献
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文章用大大改善了的、应力调节的声子谱仪研究了ac-Josephson结的声子发射谱.意外的是,没有看到所预期的声子宽带谱分布,而是得到了相当尖锐的单色峰值.这一峰值相应于Josephson频率,即hw=2eV,因而可以用电压来调节.这样,作者发现了一种新的、单色的、可调的声子源,至少,其频率分辨率优于以前的声子韧致辐射方法. 相似文献
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近年来,关于固体中的高频声子(频率f>10~(11)Hz)的研究取得了较迅速的发展。其最重要的原因,是人们找到了几种有效的产生和检测高频声子的实验方法,即热脉冲方法,超导隧道结方法和光学方法。 1964年,Gutfeld和Nethercot第一次报道了他们在IBM实验室所做的热脉冲声子实验。他们用短的电脉冲加在康铜膜上,在传播介质中形成声子脉冲,在介质的另一表面上,用超导热辐射测量器来检测声子脉冲信号。稍后,西德的Rosch和Weis在理论上对热声子脉冲的发射谱和传播特性做了详尽的分析和计算,使热脉冲方法成为在低温下研究声子在固体中的行为的一种有力工具。在超导隧道结方法方面,1967年Eisenmenger和Dayem第一次把超导隧道结用于高频声子实验,他们用超导单电子隧道效应的弛豫过程和复合过程来产生和检测声子。在第一次实验中,他们用长度为1cm的蓝宝石作为传播介质,用Sn-SnO-Sn结作为产生器和检测器。以后,Kinder又用调制偏压的方法得到了准单色声子。1982年,Berberich等人用锡和铅的交流Josephson结产生了单色声子,其声子频率相应于Josephson频率。这种方法形成了一种新的高效率的、高频率分辨率的可调声子源。在光学方法方面,从1971年开始,Renk及其合作者在Regensburg大学开展了一系列的用光学方法产生和检测高频 相似文献
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