继承与发扬我国的优秀结构分析方法

1951年由我国钱令希教授和胡海昌教授提出的调整分配法(当用于平行弦空腹桁架时称为无剪力分配法),在计算工具还不十分先进的年代,是一个发挥了高度灵活技巧的、十分精简而实用的方法.如今,由于科学技术的进 ...     

扁球壳的边界元几何非线性分析

本文从壳体位移的三个微分方程出发，采用付立叶积分变换的基本解，利用加权残值法推导了几何非线性边界积分方程。这种基本解的壳体边界元法类似于板的非线性边界元法，各种变量物理意义明确，能方便地处理各种复杂边界条件及有开口情况。文末算例说明本文方法的可行性、收敛性和精确性，并与二变量边界单元法或有限元结果相比较，吻合较好。     

多层刚架的分析——无剪力分配法

1.单跨多层刚架的计算图1(a)所示,单跨多层刚架,其中任一层柱AB、ab的角变位移方程为 M,。=41,。乡, 2‘,。6。一61月。刀,。(a) M。月=41,。8。 Zf月。0,一6‘,。刀,。(b) M。。=4iaoo。 Ziaoo。一61。。口,。(e) M。。=41。。8。 Zfaoo。一6‘a。刀,。(d)、少、.了(e(fQ,。61月刀(夕, 0。)一气竺刀ABQ。。一争‘“· “‘,-12fa、刀,B式中,￡=El/h,刀二J/h,J为柱两端的相对线位移. 横梁月a两端无相对线位移,其角变位移方程为MA一4‘“·OA十“‘A·e·不M。搜=4f通a夕。 Zf刀。0月,(1)尸.尸.尸_广毛·尸l_}BPO。5尸 由图1(b)的…     

圆筒和圆柱残余应力沿层深分布的X射线测定

在圆筒或圆柱的剥层Ｘ射线应力测定中，可以用幂级数来分段近似剥离面的实测切向应力一层深函数和实测轴向应力一层深函数，从而计算剥层应力释放所产生的附加应力，求得原始的真实径向、切向和轴向应力沿半径方向的分布，文中给出计算应力校正量的公式。     

新型石墨化氮化碳/锡/氮掺杂碳复合物的制备及储钠性能

钠离子电池锡负极因具有较高的理论容量(847 mA·h/g)、 高电导率和合适的工作电位而备受关注. 但锡基负极材料在循环过程中会发生巨大的结构变化, 进而导致活性材料粉化失活和比容量的快速下降. 本文成功制备了基于石墨氮化碳(g-C₃N₄)、 聚多巴胺衍生的氮掺杂碳(NC)和Sn纳米颗粒的复合物(g-C₃N₄/Sn/NC), 其中Sn纳米颗粒包埋在石墨氮化碳和氮掺杂碳中. 在此多层分级结构中, g-C₃N₄和NC的引入可以显著加速电子/离子的传输及电池反应动力学, 从而有助于Sn和钠离子之间的合金化反应; 此外, 这种复合结构有助于保持电极材料的结构稳定性, 进而可以获得优异的储钠性能. 作为钠离子电池负极材料, g-C₃N₄/Sn/NC在0.5 A/g电流密度下经历100次循环, 可逆容量可以达到450.7 mA·h/g; 在1.0 A/g电流密度下, 比容量为388.3 mA·h/g; 此外, 在1.0 A/g电流密度下, 经过400次循环后其比容量依旧能达到363.3 mA·h/g.     

平板单面剥层X射线应力测定中的幂级数校正

在具有矩形截面的平板或棒材的单面剥层 X 射线应力测定中,可以用幂级数来分段近似沿层深变化的剥离面的实测应力曲线,从而计算剥层所产生的附加应力,求得原始真实应力沿厚度方向的分布。文中给出了计算应力校正量的公式,并且用两个实测例说明,用项数不多的幂级数来近似实测曲线,就能得到足够高的近似程度.这种近似对计算结果的影响远小于 X 射线应力测量误差的影响.     

鬼成像丢包数据的分组扩充方法

为提高压缩感知鬼成像的实用性,解决场景中采样数据丢失且无法重复采样而引起关联成像失败的问题,提出了一种基于鬼成像丢包数据的分组扩充方法。首先,分析了不同形式丢包数据对成像性能的影响。然后,通过对待采样数据进行分组并对存在丢失现象的采样结果进行扩充的方式提高了成像质量。仿真和实验结果均表明,与传统方法相比,分组扩充法可以降低丢包数据对成像质量的影响,有利于进一步推动鬼成像的实用化。     

时域方法在铁电相变研究中的应用

提出了时域参数的概念。在(49±1)℃的小温度范围内研究了TGS单晶的铁电相变过程中时域和频域介电谱随温度的变化。分出了晶格极化、畴运动和屏蔽电荷激发三种机构提供的信息。后两种机构在此温度范围内使静态介电常数与音频介电常数之比值由接近于1突增至2.5以上。损耗峰主要是屏蔽电荷的贡献,相应自由弛豫时间在48.615℃附近出现奇异性质。 关键词：     

自由和随机介电弛豫

本文介绍一种傅里叶变换介电谱仪方法,它可简化解谱过程,并节省数据内存量,使用这台仪器证明了同一电介质样品在不同条件下自由或随机弛豫可出现于10⁶至10^-4s的时间范围,这和唯象理论的预言一致,弛豫时间与连接样品两个电极的测量电路的电阻R有关,大的R值给出开路弛豫时间,小的R值导致短路极限,开路弛豫时间比短路值可以大10⁶倍,给出了从开路到短路情况复介电常数频域谱的变化。