F-P标准具特性研究及高准确度波长测定仪的研制

漫射单色光经F-P标准具产生一组干涉圆环,利用小数重合法来求解圆环中心干涉级次的小数部分.实验采用一条氦线、一条氖线和几条波长相近的汞线作光源,同时获得经F-P标准具的多波长干涉圆环.对圆环的点位坐标数据作圆回归求直径值及其标准差,进而用新的准直线模型作加权回归求得各波长的小数干涉级次,评定其扩展不确定度.由三个波长的测量结果用小数重合法计算,求得间隔d±Δd=(3 096 977.97±1.76)nm.     

氢原子光谱实验求里德伯常量的数据处理方法

分析了氢原子拳谱实验中求里德伯常量的多种数据处理方法,得出了以波长为因变量的过原点直线拟合的方法和用各波长求RH后加权平均的方法较为合理的结论.     

液晶小预倾角测试的数值分析

用晶体旋光法测量液晶薄层的预顺角，文献[1]介绍了测出光强透过率曲线T(i)，据“对称”极值点ix由a=1/2Arcsin 2nosinix/(nx no)[(n^20-sin^ix)的平方根]计算出α。     

斜率与截距比的标准差估计的三种方法

斜率与截距比的标准差估计的三种方法朱鹤年（清华大学北京１０００８４）物理实验中运用直线拟合方法时被测量往往是斜率与截距之比，如电阻温度系数ａ’是直线方程Ｒ＝Ｒ０（１＋αＲｔ）中的斜率截距比，空气相对压力系数αｐ是方程ｐ＝ｐ０（１＋αｐｔ）的斜率截距比...     

也谈用单电桥测电阻应注意的问题

本刊第11卷第1期发表的《用单电桥测电阻应注意的问题》一文结尾中关于△R_x的计算和说明有两处不妥,简述如下。 1.基本误差和基本误差的允许极限是两个不同的概念,这一点往往为一些同志所忽视。基本误差和基本误差的允许极限相比,前者的绝对值小于或等于后者的绝对值,前者的数学表达式中只能用“≤”,后者的表达式中才能用等号。后者可简称为基本误差极限或基本误差限。当仅考虑基本误差对测量的影响时,测量的不确定度应取后者而不是前者。 2.文中基本误差(限)表达式的右端是按已废除多年的旧标准JB1391—74《测     

空气劈等厚条纹不等间距现象简析

空气劈等厚条纹不等间距现象简析清华大学冯志强，朱鹤年一、问题的提出在大面积超扭曲液晶（ＳＴＮ）显示器件的研究和生产过程中，盒厚从几微米到十几微米，常需控制到０．ｌｐｍ的准确度．盒厚测试仪大多采用干涉原理，分程差补偿白光条纹观测法、光源波长扫描法和动量...     

对欧姆表测量误差的进一步讨论

从分析姆表测量的全过程出发,导出了电阻测量不确定度的估计公式。     

《测量不确定度表示指南ISO1993（E）》的问题简析

简要介绍了《测量不确定度表示指南ISO1993（E）》的一系列缺陷与执行中的困难。     

非最小偏向角测棱镜折射率合成不确定度的探讨

阐述了非最小偏向角法测量棱镜折射率的实验原理,并用广义正交参量作多元回归求灵敏系数法(THM)计算了结果的合成不确定度.     

夏教授教我做编辑

1995年前后,《物理与工程》的前身《工科物理》杂志编辑部只有夏学江教授和一位职工,还先后有几位物理系教师兼职参加少部分编辑部工作．1996年前后间我有幸在夏先生指导下参与了部分编辑部工作,得到他的言传身教,亲身感受到他的名师风范和人格魅力．