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1.
The possible experimentally observable signal in momentum space for the critical point, which is free from the contamination of statistical fluctuations, is discussed. It is shown that the higher order scaled moment of transverse momentum can serve as an appropriate signal for the critical point, provided the transverse momentum distribution has a sudden change when energy increases passing through this point. A 2-D percolation model with a linear temperature gradient is constructed to check this suggestion. A sudden change of third order scaled moment of transverse momentum is observed.  相似文献   
2.
本文从一个简单的具有非零电荷关联长度的物理图象出发,计算了强子-强子碰撞在不同快度窗口中的奇、偶带电多重数分布,解释了这些分布的重合和分开.计算得到的规一化矩的窗口依赖性和能量依赖性与实验一致.引进了一种新的、特别适合于小快度窗口的归一化矩.  相似文献   
3.
本文分析了√s=11.5GeV到900GeV的12个能量下的多重数矩的实验数据, 指出三火球模型的计算结果和这些数据符合得很好, 发现侧边火球的平均大小随能量的变化有两个平台.  相似文献   
4.
本文从对撞机(SPS)的实验结果出发,分析了强子-强子非衍射过程的机制。假定末态强子分成三个快度区域产生,它们的横能量随机地从入射粒子的动能中取得。而它们的纵动量等几率地分布,就能得到符合于实验的多重数分布和快度分布,以及快度分布对多重数的依赖关系。这表明,非衍射强子过程在两个相互垂直的方向上都有随机性。  相似文献   
5.
在非拓扑孤子模型的基础上给出了禁闭解除相变的一种新图象.分析了孤子解的存在与势函数非线性性之间的关系.给出了有限温度下的有效势和它的极值点所满足的方程.结果表明:在临界温度Tc,物理真空态转变成微扰真空态,孤子解消失,禁闭解除相变发生.  相似文献   
6.
本文讨论了高能重离子碰撞中的两种非线性效应—次级粒子的相互作用以及不等核过程的核内级联;分析了它们对末态粒子分布,特别是末态分布对靶核依赖性影响;用流体力学模型具体计算了快度分布的靶核依赖因子,计算结果与实验基本符合.  相似文献   
7.
本文分析了高能核-核碰撞多重数矩的能量标度无关性和与靶核质量及快度窗口宽度近似无关的性质,指出这些性质来源于核几何.在很普遍的条件下证明了,当碰撞核不很轻,快度窗口不很窄时,多重数n的归一化矩近似等于参与碰撞核子数N的归一化矩.对无偏过程和中心过程分别进行了计算,得到与实验符合的结果.  相似文献   
8.
本文修改了Landshoff-Nachtmann的软玻密子(Pomeron P)场论模型.从强子组分夸克具有结构的观点出发,根据高能强作用软过程中的最大非微扰强作用反应假定,提出了有关软P新的结构图像.对撞强子中的一对组分夸克被分解为裸夸克和一系列非微扰胶子(和夸克对).与此相应,软P的结构是由胶子形成的一系列切割梯形图之和所代表.在系统能量s很大而动量转移|t|很小的多重雷吉(Regge)运动学区间,并在保留lns的领头阶近似下,计算了这组切割梯形图之和所对应的散射振幅和总截面.它们的表达式出现了对s的Regge型幂次因子,得出了软P轨迹的简洁表达式.简单说明了按本文提出的方案可以讨论那些相关的强作用过程.  相似文献   
9.
相对论重离子碰撞实验中混合事件方法的研究   总被引:1,自引:0,他引:1  
把RQMD(Relativistic Quantum Molecular Dynamics)产生器产生的数据输入作为原始事例取样,讨论了在比较复杂的背景情况下,一种新的混合事件方法,用以证实在相对论重离子碰撞实验中高能量激发共振态的存在.并以共振态重子Δ++为例演示了这一方法的应用.  相似文献   
10.
马中骐  刘连寿  陈激 《物理学报》1966,22(5):589-600
本文讨论了(3/2)-,(1/2)-,(7/2)+等共振态在S?(12)群表示中的填充及其强衰变,发现16016,35100两个表示中的(3/2)-粒子不能衰变到(1/2)+和0-.通过改变运动方程质量项的符号使表示的宇称改变,就能将((3/2)-,8)和((1/2)-,1)填在572表示中,从而使它们能衰变到(1/2)+和0-。但是,((3/2)-,1)和(7/2)+仍然不能通过S?(12)对称的有效顶点衰变,本文还详细分析了S?(12)在基本粒子分类和强衰变中的成功之处与局限性,并讨论了这种局限性产生的原因。  相似文献   
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