球壳受限下非对称两嵌段共聚物自组装行为的Monte Carlo模拟研究

采用Monte Carlo模拟方法研究了受限在球壳中的非对称两嵌段共聚物的自组装行为,发现球壳边界与少组分嵌段间的弱排斥作用有利于少组分嵌段形成贯通壳体的多支化柱状结构,且贯穿柱状结构的形成不依赖球壳厚度.然而当球壳厚度很薄时,无论边界对嵌段共聚物有无相互作用,少组分嵌段均可形成与壳面垂直并贯通壳体的规整柱状结构.通过对球壳中嵌段共聚物链取向的分析,给出了球壳厚度及球壳边界与少组分嵌段间排斥作用对柱状结构在球壳中取向的影响规律.     

关于（F,ρ）—不变凸性函数多目标规划的最优性条件

本文给出了一类更一般的广义凸性函数的定义：（Ｆ，ρ）——不变凸性函数，并讨论了其最优性条件。     

方差未知的多总体均值检验的一种有效方法

本文对n 个相互独立、服从正态分布总体的均值统计假设H_0:μ_1=μ_2…=μ_n 的检验,进行了探讨。在方差σ_j~2(j=1,2,…,n)未知,且σ_1~2=σ_2~2=…=σ_n~2的条件下,利用正态分布及X~2分布的再生性,构造了T_n,T_n~′统计量,给假设H_0的检验提供了切实可行的有效方法。     

关于(F,ρ)-不变凸性函数多目标规划的充分性条件

本文给出了一类更一般的广义凸性函数的定义:(F,ρ)-不变凸性函数,并论证了其多目标规划关于有效解的充分性条件.本文的一些主要结论是对文献[2]～[5]中相应结论的改进和推广.     

三因素完全巢式设计的分析

对于三因素完全巢式实验（the three-factor completely enstcd experiment），本就权向量的选取不依赖于样本容量的一般情形，建立了效应检验的公式，并证明了有关效应空间与权向量关系的两个基本结果。     

关于多因子方差模型的互补约束和互补连通性

对于多因子不完全实验和方差模型,本文提出了效应的互补约束和模型的互补连通问题。证明了具有互补约束和两个方差模型,其最小无偏设计的网点子集也具有互补性。这一互补连通原理将文[1]关于谱糸效应模型连通性和定理扩展为关于谱糸余效应模型的相应结果。     

在平行板受限条件下AB两嵌段共聚物/纳米粒子复合物自组装行为的Monte Carlo模拟

采用Monte Carlo模拟方法研究了在平行板受限条件下A_(15)B_5非对称两嵌段共聚物与纳米粒子复合物的自组装行为,其中平行板对多组分嵌段A具有吸引相互作用.模拟结果表明,纳米粒子在两嵌段共聚物/纳米粒子复合物中的体积分数、嵌段共聚物不同嵌段与纳米粒子间的相互作用均对体系在平行板受限条件下的形貌结构及纳米粒子在体系中的分布有重要影响.当平行板间距一定时,未添加纳米粒子的A_(15)B_5非对称两嵌段共聚物中的A嵌段被吸附在平行板上形成层状相,而B嵌段则在平行板中形成六角堆积穿孔层状结构.加入与A嵌段不相容而与B嵌段相容的纳米粒子后,增加了纳米粒子与B嵌段的相容性,有利于保持B嵌段所形成的穿孔结构及孔洞尺寸,同时纳米粒子能够均匀地分散在B相区中.当引入的纳米粒子与A和B两嵌段均不相容时,降低纳米粒子与嵌段共聚物的不相容性同样有利于维持体系的穿孔结构.当纳米粒子与AB两嵌段共聚物间的排斥作用微弱时,即使含量较高,纳米粒子也不聚集,并且均匀分布在A相区与B相区的交界处.     

G—C^2R模型及最优化解的性质

本在[1][2]的基础上,进一步建立灰色DEA模型G-C^2R的有效性概念,并给出了有关性质。     

振荡场作用下聚合物/纳米棒混合体系的自组装

采用元胞动力学和布朗动力学联用方法研究了振荡场作用下两嵌段共聚物/均聚物/纳米棒混合体系的自组装相行为.通过计算模拟,探讨了振荡场的振幅和频率对混合体系相形貌形成和演化的影响.研究发现振荡场对体系有序结构的形成和转变有重要作用,随着外加振荡场频率的增大,混合体系形貌从平行于场方向的条纹结构过渡到斜层状结构再转变为垂直于场方向的条纹结构.进一步分析了振荡场作用下体系畴尺寸的演化及纳米棒取向角的变化情况.研究结果为制备和调控聚合物纳米复合材料有序结构提供了新的方法和参考.