裂变碎块角分布与鞍点结构

从Jacob和Wick所推导的具有自旋粒子的散射矩阵元一般表示式出发,采用适当近似后,分析了中子引起Th²³⁰,Th²³²,U²³⁴,U²³⁶,U²³⁸裂变的阈能附近碎块角分布的实验数据。分析结果说明:1)阈能附近碎块角分布可以用裂变是通过鞍点上少数转动带(每一带具有确定的宇称)来解释;2)这些转动带与Nilsson的渐近能谱图所预言的基本上一致。同时利用对称裂变鞍点比非对称裂变鞍点高的观点,讨论了裂变碎块角分布各向异性与质量比之间的关系。     

原子核的对相互作用对裂变碎块角分布的影响

我们把Migdal的关于基态原子核转动惯量的半经典近似的推导,推广到激发态(T≠0)情形;并由此计算了裂变碎块角分布参数K₀²。与实验数据比较的结果表明:在现有近似下,原子核的对相互作用能解释U区裂变核在低激发能(E_exc≤15MeV)时,K₀²“反常”小的现象,同时利用对相互作用与角动量的依赖关系,可以定性地解释Pb附近裂变核并没有这种“反常”现象。     

一类高阶非线性微分方程组的亚纯允许解

利用亚纯函数的Nevanlinna值分布理论和微分方程的研究技巧,研究一类高阶非线性微分方程组的亚纯解,并且微分方程组的亚纯解或同为允许的,或同为非允许的.推广和改进了一些结论.     

裂变碎块的电荷分布与碎块动能

近几年来,在裂变物理方面最突出的实验事实,是发现了热中子引起的U~(233),U~(235),Pu~(239)的裂变,在对称裂变附近,碎块动能急剧下降,达30—40MeV之多,但在Cf~(252)的自发裂变中,这种现象不明显。于是,就提出了这些能量到哪里去了的问题。 我们知道,原子核裂变时的总释放能E_f是分配给碎块的动能E_k和碎块的内部激发能E_(exc);E_(exc)后来由瞬发中子、瞬发γ光子等带走,即     

关于Orlicz凸体的收敛性的注(英文)

本文研究了Orlicz投影体和Orlicz质心体的性质.利用几何分析的方法,获得了Orlicz投影算子和Orlicz质心算子的连续性.