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利用电化学沉积法在碳纳米管纤维(CNTFs)上沉积了镍磷合金,对比了不同循环圈数、不同镍磷比例下制备的碳纳米管纤维负载镍磷合金(Ni-P/CNTFs)电极在中性电解质溶液中的电催化析氢性能,发现当电沉积液中镍磷比为2:1时,沉积50圈时制备出的样品具有最佳的电催化析氢性能,产生10 mA·cm-2电流密度仅需138 mV过电势,塔菲尔(Tafel)斜率为83 mV·dec-1,同时具有良好的稳定性.并且在保持催化性能不变的前提下,样品可以进行弯曲,扩展了应用领域. 相似文献
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(1)为避免RGM中冗长的计算过程, 本文从物理图象的考虑出发, 提出了一种略去核心交换的共振群方法(QRGM). 该方法对于以双幻数核C为核心的三集团系统A+(BC), 认为C是严格封闭的, 于是可抛弃C与其他两个集团之间的反对称交换和各种交换力, 但仍保留其他非满壳集团之间的反对称交换和各种交换力. (2) 按这种三集团模型推导给出了单道QRGM的一般公式. (3)将这种QRGM用于A=d, B=0, C=a的d+a系统, 计算了弹性散射相移和微分散射截面, 得到的结果与实验符合甚好, 初步说明了这种QRGM简单而有效. (对于三集团n+6Li(d+a)的QRGM研究也得到了满意的结果, 将另文发表.)(4)讨论了d+a散射中交换效应的影响. 相似文献
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本文用略去α集团外核子与α内核子交换的共振群方法计算了n ~6Li系统的弹性散射相移和微分散射截面,并通过这些计算研究了~6Li的d α集团结构和反对称交换效应。所得的结果表明,~6Li的d α集团结构显著,因此合理地选取~6Li的d α集团波函数,特别是d与α的相对运动波函数是很重要的;由于~6Li的d α集团结构显著,且α束缚得很紧,所以略去了α与n和d之间的反对称交换能得到与冗长的标准共振群方法相一致的结果。 相似文献
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本文用DWBA方法对两种入射能量Eα=31和和43MeV的64Zn(α, α′)64Zn*非弹性散射中可能的四极-八极双声子激发进行了研究. 考虑了核力势和库仑势, 零级近似核力势取为Woods-Saxon势, 由靶核振动引起的核力势的非球对称部分V1作为微扰. 在计算中, V1取到核表面集体坐标αλν的二级项, 总初态波函数Ψ(+)i取到V1的一级项,目在扭曲波格林函数中略去了作为中间态的吸收道. 此外在双声子激发机制中, 假设直接双声子激发的贡献是主要的, 相继双声子激发的贡献是次要的. 所得的理论角分布与实验符合得相当好. 由这样符合可推知64Zn的3.72和4.19MeV能级是四极-八极双声子激发能级, 其角动量和宇称分别为3-和5-. 相似文献
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有实验证据表明,6Li核的基态和第一、三激发态主要是d-a集团结构态.本文采用单道共振群方法(RGM)计算了6Li的这些集团态之间的电四极跃迁,算得的电四极约化跃迁几率B(E2;E1→E0)=21.06fm4,比用含P态激发的双中心集团模型算得的12.14,13.11和18.14fm4以及和用LCCO算得的13.88fm4更符合于实验值25.1±2.0fm4.算得的B(E2;E3→E0)=9.67fm4,亦在实验值6.483±3.360fm4的误差范围内符合:这些符合说明了所用的RGM波函数是比较好的. 相似文献
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有实验证据表明,~6Li核的基态和第一、三激发态主要是d-α集团结构态.本文采用单道共振群方法(RGM)计算了~6Li的这些集团态之间的电四极跃迁,算得的电四极约化跃迁几率B(E2;E_1→E_0)=21.06fm~4,比用含P态激发的双中心集团模型算得的12.14,13.11和18.14fm~4以及和用LCCO算得的13.88fm~4更符合于实验值25.1±2.0fm~4.算得的B(E2;E_3→E_0)=9.67fm~4,亦在实验值6.483±3.360fm~4的误差范围内符合:这些符合说明了所用的RGM波函数是比较好的. 相似文献
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非均相芬顿反应由于固体芬顿催化剂与H2O2反应生成高活性羟基自由基,在去除难降解有机物方面得到了广泛的关注。与均相芬顿相比,其具有pH响应范围广、催化剂稳定性和可重复使用性好以及产泥量少等优点。然而,非均相芬顿反应仍存在一些缺陷,如金属离子析出、H2O2有效利用率低和Fe(Ⅱ)生成速率慢等,阻碍了非均相芬顿在实际废水处理中的应用。为解决这些问题研究者做了大量的工作,本文综述了非均相芬顿反应机制,总结了加速Fe(Ⅱ)生成和促进H2O2分解的策略,以期为开展非均相芬顿催化剂的研究提供技术支持。 相似文献
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本文用扩散型光学位阱对低能(中子2—4兆电子伏,质子3.5—7兆电子伏)非弹性散射角分布、激发函数和γ射线角分布进行了计算,目的是比较系统地定量检验Hauser-Feshbach理论。计算结果和实验符合得很好。说明H.F.理论中的基本出发点,即不同复合核态之间的干涉相消的假设,是近似成立的。在此基础上,我们进一步讨论了可以用H.F.公式来提供光学位阱参数与能级自旋宇称知识的可能性,后者具体应用至N14的高激发态,计算表明:N14的4.91兆电子伏和5.01兆电子伏能级的自旋分别为0和2,能级的自旋对截面的大小影响很显著,但宇称则几乎没有影响。同时我们也应用H.F.理论讨论了相邻奇-偶核和偶-偶核弹性散射的差异。最后,考虑到同位旋在轻核中是一个准守恆量,本文中研究了在复合核过程中同位旋守恆的可能性,给出了考虑同位旋守恆以后的H.F.公式。并对于N14(p,p′)N14*至第一激发态2.31兆电子伏(t=1),和第二激发态3.95兆电子伏(t=0)的非弹性散射角分布,分别在同位旋守恒和不守恒情况下进行了计算,结果表明,不守恒时的计算值和现有的实验非常接近,看来同位旋量子数在轻核的复合核反应中守恆性是很差的。 相似文献